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Samuel BESSE : Étude Théorique de Radars Géologiques ­ Analyses de sols, d'antennes et interprétation des signaux 99
3­ Études complémentaires
3.1­ Autre profil de résistance pour réduire les pertes
3.1.a introduction
Toujours dans le cadre des antennes filaires chargées, Richard A. Formato propose en 1996
[64] une nouvelle répartition des résistances localisées. En fait, la configuration de Wu­King n'est
qu'une solution particulière parmi l'ensemble des profils permettant d'obtenir un courant purement
propagatif. L'article décrit une modification du profil de Wu­King (équation 47) qui augmente la
bande passante, le rendement et le gain de l'antenne. Le paramètre ν est quelconque et vaut 1 dans
le cas de Wu­King (voir équation (37) page 77). Une valeur de ν inférieure à 1 conduit à une
diminution significative des pertes par effet Joule.
Tous les résultats présentés dans cette partie concernent des antennes dans le vide.
z x = m
⋅2 L−∣x∣−2
4
{ 1− j
−1
2 k 0 L−∣x∣ }
Malheureusement, R.A. Formato n'insiste pas dans son article sur la difficulté de fabriquer
des réactances localisées (z selfique ou capacitif) et surtout quelles limitations cela implique. Dans
la pratique on choisit par commodité une distribution des charges purement réelles égale à la partie
réelle de z. Avec les paramètres de Netlander et ν=1 (voir page 76), la partie imaginaire de z est
capacitive et le rapport entre la partie réelle de z et la partie imaginaire de z reste constant égale à ­7
sur toute la longueur du monopole (cf. figure 89). On peut donc négliger la partie imaginaire. Mais
dès que ν devient inférieur à 1, ce rapport varie en diminuant de sorte qu'en module la partie
imaginaire peut devenir supérieure à la partie réelle donc la réactance ne devrait plus être négligée.
Dans le cas où ν=0.8, la réactance passe d'un caractère capacitif à un caractère selfique à la
distance de 0,55 (λ0/4) mais la partie réelle est très supérieure à la valeur absolue de la partie
imaginaire sur la majeur partie de l'antenne donc ce cas ne devrait pas poser de problèmes pour la
réalisation.
La répartition complexe z(x) déterminée par l'équation (47) satisfait la condition d'onde
propagative mais pas la partie réelle de z(x). Surtout dans le cas où ν