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98 PARTIE II : RADAR GPR ETUDE D'ANTENNES La figure 88 montre que la seule application de l'équation (46) suffit pour estimer correctement le champ lointain. Ce résultat permet de conclure que dans le cas de milieux à faibles pertes, le changement des conditions à l'interface est négligeable devant l'atténuation imposée par la propagation. Ce résultat n'est pas propre à cette antenne puisque d'autres simulations valident cette conclusion dans le cas des dipôles résonnants. Les valeurs des conductivités et la bande de fréquence ont été choisies en vue de l'application à Netlander. La surface de Mars étant gelée, il n'y a pas d'eau en surface, or elle est la principale responsable de la conductivité d'un sol. La conductivité ne devrait donc pas excéder 1.10 4 S.m 1 même dans les cas les plus défavorables. Remarque : Pour autant, il existe bien une fréquence pour laquelle il ne faut plus négliger le changement des conditions à l'interface. En effet, une antenne posée sur un milieu parfaitement conducteur ne rayonne pas, même pas du côté de l'air. avant correction ⇒ ×e r après correction Figure 88 : A gauche : produit r|E| à la fréquence de 2 MHz. A droite : une correction conforme à l'équation (46) a été appliquée pour annuler l'influence de la conductivité. Le dipôle de WuKing repose sur un sol de permittivité relative de 4. Trois conductivités ont été testées et les courbes sont normalisées par rapport au cas sans pertes.
Samuel BESSE : Étude Théorique de Radars Géologiques Analyses de sols, d'antennes et interprétation des signaux 99 3 Études complémentaires 3.1 Autre profil de résistance pour réduire les pertes 3.1.a introduction Toujours dans le cadre des antennes filaires chargées, Richard A. Formato propose en 1996 [64] une nouvelle répartition des résistances localisées. En fait, la configuration de WuKing n'est qu'une solution particulière parmi l'ensemble des profils permettant d'obtenir un courant purement propagatif. L'article décrit une modification du profil de WuKing (équation 47) qui augmente la bande passante, le rendement et le gain de l'antenne. Le paramètre ν est quelconque et vaut 1 dans le cas de WuKing (voir équation (37) page 77). Une valeur de ν inférieure à 1 conduit à une diminution significative des pertes par effet Joule. Tous les résultats présentés dans cette partie concernent des antennes dans le vide. z x = m ⋅2 L−∣x∣−2 4 { 1− j −1 2 k 0 L−∣x∣ } Malheureusement, R.A. Formato n'insiste pas dans son article sur la difficulté de fabriquer des réactances localisées (z selfique ou capacitif) et surtout quelles limitations cela implique. Dans la pratique on choisit par commodité une distribution des charges purement réelles égale à la partie réelle de z. Avec les paramètres de Netlander et ν=1 (voir page 76), la partie imaginaire de z est capacitive et le rapport entre la partie réelle de z et la partie imaginaire de z reste constant égale à 7 sur toute la longueur du monopole (cf. figure 89). On peut donc négliger la partie imaginaire. Mais dès que ν devient inférieur à 1, ce rapport varie en diminuant de sorte qu'en module la partie imaginaire peut devenir supérieure à la partie réelle donc la réactance ne devrait plus être négligée. Dans le cas où ν=0.8, la réactance passe d'un caractère capacitif à un caractère selfique à la distance de 0,55 (λ0/4) mais la partie réelle est très supérieure à la valeur absolue de la partie imaginaire sur la majeur partie de l'antenne donc ce cas ne devrait pas poser de problèmes pour la réalisation. La répartition complexe z(x) déterminée par l'équation (47) satisfait la condition d'onde propagative mais pas la partie réelle de z(x). Surtout dans le cas où ν
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