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Samuel BESSE : Étude Théorique de Radars Géologiques ­ Analyses de sols, d'antennes et interprétation des signaux 97
La zone de champ lointain est d'abord atteinte par les plus hautes fréquences (cf. figure 87).
Bien que l'antenne ait une envergure de 70m, on peut considérer que le champ lointain est
rapidement atteint. Comme le montre le tableau suivant, le champ lointain est d'autant plus
rapidement atteint que la permittivité est élevée.
r =1 r =4 r =9
1 MHz 150 m 95 m 85 m
3 MHz 130 m 80 m 65 m
5 MHz 85 m 45 m 30 m
Tableau 3 : Distance (à 5 m près) au nadir à partir de laquelle le produit r|E| vaut 90% de sa valeur limite
Figure 87 : Produit entre la distance r (entre l'antenne et le point d'observation) et le module du champ au point
d'observation à différentes fréquences. Dipôle de Wu­King posé sur un sol de permittivité relative de 4.
Tout sol réel a des pertes qui se manifestent par l'apparition d'une conductivité électrique σ.
Dans le cas d'une antenne, la présence d'une conductivité engendre deux phénomènes :
● Une atténuation lors de la propagation qui ne pose aucun problème particulier puisque le
champ rayonné par un dipôle élémentaire au­dessus d'un (et même posé sur un) milieu à
pertes peut se déduire du champ rayonné par ce même dipôle en présence d'un milieu de
même indice mais sans pertes [56]. Si dans les deux cas les dipôles sont traversés par le
même élément de courant dI, il suffit de prendre en compte l'épaisseur de peau δ qui
caractérise les pertes.
r
−
E pertes =E sans pertes⋅e (46)
● Un changement des conditions à l'interface susceptible de modifier la répartition des
courants donc le rayonnement.