Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...

More documents

Recommendations

Info

94 PARTIE II : RADAR GPR ETUDE D'ANTENNES lié à l'impédance du sol. Dans le cas d'une antenne au dessus de l'eau d'une permittivité relative de 81, le facteur est de 9. En conséquence, pour une antenne dans l'air les diagrammes de rayonnement en gain et en champ représentés en dB ont la même forme, mais pour une antenne au dessus d'un sol les diagrammes de rayonnement en gain et en champ représentés en dB ne seront plus proportionnels... 2.5.b.iv Influence sur la forme d'onde en champ lointain Nous venons de voir que le gain varie à la fois avec la fréquence et la direction. Étant donné que le radar de Netlander fonctionne en régime pulsé, il est intéressant d'étudier les conséquences des variations du gain sur la forme transitoire du champ électrique lointain. Notre logiciel de simulation FDTD ne peut donner le champ lointain qu'en fréquentiel mais le théorème de Shannon permet d'affirmer que la détermination du champ lointain dans le domaine fréquentiel avec la précision Δf permet grâce à une simple transformée de Fourier inverse de connaître le champ lointain transitoire sur une durée t max = 1 / 2 f . Par exemple, un temps maximal d'observation de 2µs impose un pas fréquentiel de 250kHz. Un pas fréquentiel plus grand introduit un recouvrement dans le domaine temporel. Les conclusions que nous allons aborder maintenant sont tout aussi valables pour le monopole que pour le dipôle. Bien que le champ lointain soit déformé, les figures 84 et 85 montrent qu'il ressemble toujours au signal de référence défini par la dérivée du courant entrant dans l'antenne. Le type de déformation est une caractéristique du lobe : par exemple dans le plan E figure 84, les deux courbes qui se démarquent par rapport aux trois autres correspondent au lobe principal sous l'antenne. La forme du signal varie très peu dans l'air et cette forme est même constante dans le plan H (cf. figure 85). On peut remarquer sur la figure 86 que la déformation au zénith est la même que la déformation au nadir. Ceci n'a rien d'étonnant puisque le champ rayonné par un dipôle élémentaire au nadir est proportionnel au champ rayonné au zénith (cf. équation (34) page 72). D'après le principe de réciprocité, on peut en déduire que la forme du courant induit par un champ incident dépend de la direction de propagation de ce champ. Toutefois, la forme du signal transitoire n'est pas suffisamment sensible à la direction pour espérer pouvoir déterminer la provenance des ondes. D'autant plus que de nombreux facteurs influent sur l'allure temporelle dans des proportions bien plus grandes (rugosité, objet diffractant, milieu hétérogène, électronique...).
Samuel BESSE : Étude Théorique de Radars Géologiques Analyses de sols, d'antennes et interprétation des signaux 95 plan E (sol) plan H (sol) Figure 84 : Déformations des signaux émis dans le sol pour cinq directions (à partir du nadir puis tous les 20°) comparées à la dérivée du courant entrant dans l'antenne (symbole +) : dipôle posé sur un sol d'indice deux (εr=4). plan E (air) plan H (air) Figure 85 : Déformations des signaux émis dans l'air pour cinq directions (à partir du zénith puis tous les 20°) comparées à la dérivée du courant entrant dans l'antenne (symbole +) : dipôle posé sur un sol d'indice deux (εr=4).
Page 1:
N° d'ordre : 172004 JURY : UNIVE
Page 5 and 6:
Table des matières INTRODUCTION...
Page 7 and 8:
1.5.a Dipôle élémentaire posé s
Page 9:
3.4 Conclusions relatives au prob
Page 12 and 13:
12 INTRODUCTION Pour pouvoir sonder
Page 15 and 16:
Samuel BESSE : Étude Théorique de
Page 17 and 18:
Page 19 and 20:
Page 21 and 22:
Page 23 and 24:
Page 25 and 26:
Page 27 and 28:
Page 29 and 30:
Page 31 and 32:
Page 33 and 34:
Page 35 and 36:
Page 37 and 38:
Page 39 and 40:
Page 41 and 42:
Page 43 and 44: Samuel BESSE : Étude Théorique de
Page 57: Samuel BESSE : Étude Théorique de
Page 60 and 61: 60 1 Le radar GPR (Ground Penetra
Page 62 and 63: 62 ● les sauts de fréquence. 1.3
Page 64 and 65: 64 1.3.c Radars à saut de fréquen
Page 66 and 67: 66 PARTIE II : RADAR GPR ETUDE D
Page 72 and 73: 72 cossin E =− K r ,t[ cosn²
Page 74 and 75: 74 ● dans le milieu 2 (typiquemen
Page 76 and 77: 76 2 Antenne WuKing PARTIE II :
Page 78 and 79: 78 2.2 Validation des paramètres
Page 80 and 81: 80 (a) (b) PARTIE II : RADAR GPR
Page 84 and 85: 84 2.4 Rendement, S11, T.O.S. PAR
Page 92 and 93: 92 2.5.b.ii Gain au nadir en foncti
Page 96 and 97: 96 plan E zénith =135° =225 ° na
Page 100 and 101: 100 PARTIE II : RADAR GPR ETUDE
Page 102 and 103: 102 Figure 93 : Gain maximum en fon
Page 112 and 113: 112 4 Antenne située près d'une
Page 116 and 117: 116 4.2.a.ii Rappel sur le formalis
Page 120 and 121: 120 4.3 Dipôle au dessus d'une i
Page 122 and 123: 122 ➢ Conclusions : PARTIE II : R
Page 145 and 146:
Page 147 and 148:
Page 149 and 150:
Page 151 and 152:
Page 153 and 154:
Page 155 and 156:
Page 157 and 158:
Page 159 and 160:
Page 161 and 162:
Page 163 and 164:
Page 165 and 166:
Page 167 and 168:
Page 169 and 170:
Page 171 and 172:
Page 173 and 174:
Page 175 and 176:
Page 177 and 178:
Page 179 and 180:
Page 181 and 182:
Page 183 and 184:
Page 185 and 186:
Page 187 and 188:
Page 189:
Page 192 and 193:
192 CONCLUSION surmonté le problè
Page 194 and 195:
194 ANNEXES ANNEXE 1 Calcul de l
Page 197 and 198:
Page 199 and 200:
Page 201 and 202:
Page 203 and 204:
Page 205 and 206:
"Les vacances, c'est tout un travai
show all

Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?