Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...
Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...
Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
88<br />
PARTIE II : RADAR GPR ETUDE D'ANTENNES<br />
2.5 Diagramme <strong>de</strong> rayonnement Antenne <strong>de</strong> WuKing posée sur le sol<br />
Ce paragraphe rappellera dans un premier temps quelques métho<strong>de</strong>s pour déterminer le<br />
diagramme <strong>de</strong> rayonnement d'une antenne puis nous appliquerons ces calculs à la détermination <strong>de</strong>s<br />
caractéristiques <strong>de</strong> rayonnement <strong>de</strong> l'antenne WuKing dans différentes configurations.<br />
2.5.a Comparaison entre calcul analytique et métho<strong>de</strong> numérique FDTD<br />
Il existe plusieurs métho<strong>de</strong>s pour déterminer le diagramme <strong>de</strong> rayonnement d'une antenne.<br />
Nous allons comparer les performances <strong>de</strong> la métho<strong>de</strong> numérique FDTD basée sur les surfaces <strong>de</strong><br />
Huygens avec une métho<strong>de</strong> analytique basée sur la décomposition <strong>de</strong> l'antenne en dipôles<br />
élémentaires. Tout d'abord, rappelons en quoi consistent ces <strong>de</strong>ux métho<strong>de</strong>s.<br />
Dans une modélisation FDTD, on définit une surface <strong>de</strong> Huygens sur laquelle sont<br />
déterminés les champs tangents. Les équations <strong>de</strong> transformation champproche champlointain<br />
permettent <strong>de</strong> déduire le rayonnement dans toutes les directions. Pour que le principe <strong>de</strong> Huygens<br />
soit satisfait, la surface doit être fermée. Si l'antenne est placée dans un milieu homogène, les<br />
équations sont simples mais si l'antenne est située sur ou près d'une interface diélectrique alors la<br />
prise en compte <strong>de</strong> cette <strong>de</strong>rnière complique notablement le problème. Deux solutions peuvent alors<br />
être proposées :<br />
● Soit on utilise les équations <strong>de</strong> transformation champproche champlointain habituelles<br />
avec <strong>de</strong>s surfaces ouvertes surdimensionnées pour récupérer l'intégralité <strong>de</strong> l'énergie<br />
rayonnée (cf. figure 76). Deux surfaces sont alors nécessaires : l'une pour le champ<br />
rayonné dans l'air et l'autre pour le champ rayonné dans le sol. Cette métho<strong>de</strong> est très<br />
dommageable du point <strong>de</strong> vue temps <strong>de</strong> calcul en raison du surdimensionement du<br />
maillage.<br />
● Soit on intègre au co<strong>de</strong> <strong>de</strong> calcul les équations <strong>de</strong> transformation champproche champlointain<br />
dans le cas d'un milieu stratifié [67][68][69] (ici on ne considère qu'une interface<br />
toutefois, il existe <strong>de</strong>s formalismes prenant en compte n interfaces).<br />
La métho<strong>de</strong> analytique présentée figure 77 utilise les équations du rayonnement d'un dipôle<br />
élémentaire en présence d'un sol (cf. équation (35) page 73). Il suffit <strong>de</strong> sommer la contribution <strong>de</strong><br />
chaque élément <strong>de</strong> l'antenne pour obtenir le rayonnement global. Cette métho<strong>de</strong> n'est cependant pas<br />
exclusivement analytique puisque les éléments <strong>de</strong> courant sur l'antenne sont déterminés par FDTD.