Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...
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72 cossin E =− K r ,t[ cosn²−sin² 1/2 ] ● Dans le sol : PARTIE II : RADAR GPR ETUDE D'ANTENNES ➢ Pour πθc ≤ θ ≤ π. . Cette zone située à l'aplomb de l'antenne nous intéresse particulièrement puisque la profondeur de pénétration du radar est directement liée au gain dans cette direction. E =n K r ,tcos[ sin² cos 1−n² sin² 1/2 n cos n1−n² sin² 1/2 −cos − cossin E = n K r ,t 1−n² sin² 1/2 − n cos cos² 1−n² sin² 1/2 ] − n cos ➢ Pour : π/2 ≤ θ ≤ π− θC. En l'absence d'effet GoosHanchen, le rayonnement dans cette zone serait inexistant. C'est donc lui qui engendre des lobes latéraux. E =nK r ,tcos[ sin² cos n² sin² −11/2 − j n cos nn² sin² −1 1/2 j j cos cossin E =− j n K r ,t n² sin² −1 1/2 j n cos K r ,t = j I z 0 2 r e j k m r − t avec km le vecteur d'onde dans le milieu considéré. cos² n² sin² −1 1/2 j n cos ] (32.b) (32.c) (32.d) (32.e) (32.f) (32.g) Il est intéressant de remarquer que dans la direction du nadir, il est possible d'exprimer simplement le champ rayonné par un dipôle élémentaire posé sur le sol en fonction du champ rayonné par ce même dipôle dans le vide. L'équation (33) montre que plus la permittivité du milieu est élevée, plus l'énergie transmise dans le sol est importante. De plus, cette formule peut être utilisée pour calculer simplement le gain dans la direction du nadir. milieu ∣E =180° ∣=∣ 2 r r1 ⋅E vide =180°∣ (33) On peut également remarquer que le champ au nadir peut s'exprimer en fonction du champ au zénith : nadir ∣E =180 ° ,=0 °∣ = ∣E zénith =0° ,=0 ° ⋅ r1 r−1∣ (34)
Samuel BESSE : Étude Théorique de Radars Géologiques Analyses de sols, d'antennes et interprétation des signaux 73 La figure 59 donne les formes caractéristiques des diagrammes de rayonnement en champ (module du produit rE). On peut remarquer que plus la permittivité augmente, plus les lobes latéraux sont importants à la fois en module et en volume angulaire occupé. φ=0°, plan E φ=π/2, plan H Figure 59 : Diagrammes de rayonnement en champ dans les plans E (à gauche) et H (à droite) d'un dipôle élémentaire posé sur un diélectrique. Ces diagrammes sont normalisés par rapport au maximum du champ pour le même dipôle dans l'air. 1.5.b Dipôle élémentaire proche d'une interface Dans certains cas, l'antenne ne peut pas être plaquée contre le sol mais est située à une certaine hauteur h. C'est typiquement le cas des radars pour applications génie civil fonctionnant à quelques centaines de MHz : les aspérités du sol sont alors en général trop importantes pour que l'on puisse négliger la hauteur de l'antenne par rapport à la longueur d'onde. Dans le cas où le sol est homogène, il est possible de déterminer analytiquement le champ rayonné par un dipôle élémentaire horizontal de longueur δz parcouru par un courant I [56][57]. Toujours avec le système de coordonnées figure 58 mais avec le diélectrique en dessous de l'azimut z=h nous avons : ● dans le milieu 1 (typiquement dans l'air avec z>0) E =K rsin ∣cos∣⋅[1−R para e − j2k 1 h∣cos∣ ]⋅e − jk 1 r−h∣cos∣ E =− K r cos⋅[1R perp e − j2k 1 h∣cos∣ ]⋅e − jk 1 r−h∣cos∣ (35.a) (35.b)
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Samuel BESSE : Étu<strong>de</strong> Théorique <strong>de</strong> Radars Géologiques Analyses <strong>de</strong> sols, d'antennes et interprétation <strong>de</strong>s signaux 73<br />
La figure 59 donne les formes caractéristiques <strong>de</strong>s diagrammes <strong>de</strong> rayonnement en champ<br />
(module du produit rE). On peut remarquer que plus la permittivité augmente, plus les lobes<br />
latéraux sont importants à la fois en module et en volume angulaire occupé.<br />
φ=0°, plan E φ=π/2, plan H<br />
Figure 59 : Diagrammes <strong>de</strong> rayonnement en champ dans les plans E (à gauche) et H (à droite) d'un dipôle<br />
élémentaire posé sur un diélectrique. Ces diagrammes sont normalisés par rapport au maximum du champ<br />
pour le même dipôle dans l'air.<br />
1.5.b Dipôle élémentaire proche d'une interface<br />
Dans certains cas, l'antenne ne peut pas être plaquée contre le sol mais est située à une<br />
certaine hauteur h. C'est typiquement le cas <strong>de</strong>s <strong>radars</strong> pour applications génie civil fonctionnant à<br />
quelques centaines <strong>de</strong> MHz : les aspérités du sol sont alors en général trop importantes pour que l'on<br />
puisse négliger la hauteur <strong>de</strong> l'antenne par rapport à la longueur d'on<strong>de</strong>. Dans le cas où le sol est<br />
homogène, il est possible <strong>de</strong> déterminer analytiquement le champ rayonné par un dipôle élémentaire<br />
horizontal <strong>de</strong> longueur δz parcouru par un courant I [56][57]. Toujours avec le système <strong>de</strong><br />
coordonnées figure 58 mais avec le diélectrique en <strong>de</strong>ssous <strong>de</strong> l'azimut z=h nous avons :<br />
● dans le milieu 1 (typiquement dans l'air avec z>0)<br />
E =K rsin ∣cos∣⋅[1−R para e − j2k 1 h∣cos∣ ]⋅e − jk 1 r−h∣cos∣<br />
E =− K r cos⋅[1R perp e − j2k 1 h∣cos∣<br />
]⋅e − jk 1 r−h∣cos∣<br />
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