Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...
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Samuel BESSE : Étu<strong>de</strong> Théorique <strong>de</strong> Radars Géologiques Analyses <strong>de</strong> sols, d'antennes et interprétation <strong>de</strong>s signaux 53<br />
3.2.a FDTD<br />
Yee propose en 1966 une discrétisation <strong>de</strong>s équations <strong>de</strong> Maxwell dans l'espace et le temps.<br />
L'algorithme FDTD résout pour chaque itération temporelle tous les champs électriques et<br />
magnétiques en tout point <strong>de</strong> l'ensemble du maillage. Ce <strong>de</strong>rnier a une structure parallélépipédique<br />
et les objets doivent le suivre pour être correctement pris en compte par la métho<strong>de</strong>. L'originalité du<br />
schéma <strong>de</strong> Yee est le décalage dans l'espace et le temps <strong>de</strong>s champs électriques et magnétiques.<br />
Généralement, les champs électriques sont déterminés au milieu <strong>de</strong>s arrêtes et les champs<br />
magnétiques au milieu <strong>de</strong>s faces. A chaque itération temporelle n, les champs électriques sont<br />
calculés aux instants n et les champs magnétiques aux instants n+1/2.<br />
Alors qu'il est préconisé <strong>de</strong> mailler la surface ou le volume avec un pas spatial inférieur à<br />
λ/20 pour limiter la dispersion numérique, une surface rugueuse qui a une longueur <strong>de</strong> corrélation<br />
<strong>de</strong> l'ordre <strong>de</strong> λ et une hauteur quadratique moyenne <strong>de</strong> l'ordre <strong>de</strong> λ/3 doit être maillée en λ/100 pour<br />
que l'erreur sur le champ diffracté soit inférieur à 5% [4 p91]. En raison <strong>de</strong> la discrétisation <strong>de</strong><br />
l'objet dans le maillage, une rugosité numérique se superpose à la rugosité naturelle et fausse les<br />
résultats. En quelque sorte, le maillage peut être vu comme un filtrage spatial passe bas (figure 44).<br />
Par ailleurs, pour <strong>de</strong>s raisons <strong>de</strong> stabilité numérique, le pas temporel doit être inférieur au temps<br />
nécessaire à l'on<strong>de</strong> pour traverser une cellule. Le pas temporel <strong>de</strong>vient donc <strong>de</strong> plus en plus petit au<br />
fur et à mesure que le pas spatial diminue. Finalement, un suréchantillonnage <strong>de</strong> la structure aboutit<br />
rapi<strong>de</strong>ment à une augmentation <strong>de</strong>s ressources informatiques dans <strong>de</strong>s proportions déraisonnables,<br />
tant en terme d'espace mémoire que <strong>de</strong> temps CPU.<br />
Figure 44 : Illustration <strong>de</strong> la dégradation <strong>de</strong> la rugosité dans un maillage FDTD (maillage en λ/100 et à gauche,<br />
λ/20 à droite). Dans cet exemple, la convention qui a été prise est la suivante : si la courbe passe au <strong>de</strong>ssus du<br />
centre <strong>de</strong> la maille alors elle contient du diélectrique.<br />
Un autre grand problème <strong>de</strong> la FDTD est la difficulté <strong>de</strong> contrôler la taille <strong>de</strong>s petits objets.<br />
En raison <strong>de</strong> la répartition spatiale <strong>de</strong>s champs électriques et magnétiques et <strong>de</strong> la façon d'appliquer<br />
les conditions aux interfaces, un objet simulé apparaît plus grand que l'ensemble <strong>de</strong>s mailles qui lui<br />
est associé : pour un objet métallique, ce surdimensionnement varie entre 20% et 50% <strong>de</strong> la taille<br />
d'une maille suivant le pas temporel et la finesse <strong>de</strong> discrétisation (cf. figure 45). Ceci peut<br />
s'expliquer en se rappelant que la FDTD suppose une faible variation du champ au sein d'une<br />
maille. Or, le champ varie très rapi<strong>de</strong>ment à proximité immédiate <strong>de</strong>s éléments métalliques. En ce