Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...
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PARTIE III : INTERPRETATION DES ECHOS RADAR PROBLEME INVERSE<br />
Pour se passer <strong>de</strong> l'hypothèse du contact parfait entre l'antenne et le sol, il faudrait faire une<br />
analyse poussée <strong>de</strong> la mesure <strong>de</strong> l'impédance d'entrée <strong>de</strong> l'antenne. Peut être estil possible <strong>de</strong><br />
décorréler les effets <strong>de</strong> la permittivité et <strong>de</strong> la distance au sol pour remonter ainsi au gain ? Sinon, il<br />
est toujours possible d'introduire une ou plusieurs variables pour décrire le gain au nadir en fonction<br />
<strong>de</strong> la fréquence (utilisation d'une fonction du premier ordre ou d'un ordre supérieur). Encore une<br />
fois, le fait d'ajouter <strong>de</strong>s variables augmente l'espace <strong>de</strong>s solutions, ralentit les calculs mais ne met<br />
pas en défaut l'algorithme génétique. Finalement, la recherche <strong>de</strong> N couches <strong>géologiques</strong> nécessite<br />
la détermination <strong>de</strong> 3(N1) inconnues (voir figure 147).<br />
La hauteur d'une strate intervient essentiellement sur le retard <strong>de</strong>s signaux donc il vaut mieux<br />
chercher la longueur électrique plutôt que directement la hauteur. La permittivité intervient dans le<br />
modèle direct par l'intermédiaire <strong>de</strong> sa racine donc il est plus judicieux d'introduire l'indice comme<br />
inconnue. De même, la conductivité intervient dans l'épaisseur <strong>de</strong> peau par l'intermédiaire d'une<br />
exponentielle : il est donc préférable <strong>de</strong> chercher le logarithme <strong>de</strong> la conductivité.<br />
émission / réception<br />
ε 1 , σ 1 connus<br />
ε 2 ?, σ 2 ?<br />
ε 3 ?, σ 3 ?<br />
ε 4 ?, σ 4 ?<br />
h 1 ?<br />
h 2 ?<br />
h 3 ?<br />
h 4 = ∞<br />
Interface 1<br />
Interface 2<br />
Interface 3<br />
Interface 4<br />
individu A<br />
n h n h n h n n n log(σ ) log(σ ) log(σ )<br />
1 1 2 2 3 3 2 3 4<br />
2 3 4<br />
individu B<br />
n h n h n h n n n log(σ ) log(σ ) log(σ )<br />
1 1 2 2 3 3 2 3 4<br />
2 3 4<br />
Figure 147 : Spécification <strong>de</strong>s gènes d'un individu : indice, longueur électrique et logarithme <strong>de</strong> la conductivité<br />
<strong>de</strong>s couches inconnues. On suppose que les propriétés électromagnétiques <strong>de</strong> la première couche sont<br />
déterminées par une métho<strong>de</strong> indépendante.<br />
La fonction objectif peut être définie <strong>de</strong> différentes façons et c'est souvent la distance entre<br />
<strong>de</strong>ux fonctions : l'une représente le signal reçu tandis que l'autre représente le signal issu du modèle<br />
direct. Comme nous ne disposons pas encore <strong>de</strong> mesures réelles fiables, le signal dit "mesuré"<br />
proviendra soit du modèle direct, soit d'une simulation FDTD. Par ailleurs, on suppose que ce signal<br />
provient uniquement <strong>de</strong>s échos du sol. C'estàdire qu'un traitement a permis <strong>de</strong> retirer le signal<br />
émis dans le cas où la même antenne sert pour l'émission et la réception (Netlan<strong>de</strong>r). Pour une<br />
application avec <strong>de</strong>ux antennes, le traitement <strong>de</strong>vrait éliminer le couplage.<br />
Par la suite, <strong>de</strong>ux fonctions objectifs seront abordées. La première fait directement intervenir<br />
la forme d'on<strong>de</strong> du courant (77) donc la fonction objectif dépend <strong>de</strong> la forme d'on<strong>de</strong> choisie. La<br />
secon<strong>de</strong> fonction d'erreur se propose <strong>de</strong> retirer l'influence <strong>de</strong> la forme d'on<strong>de</strong> en divisant par le<br />
...<br />
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