Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...
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136<br />
PARTIE III : INTERPRETATION DES ECHOS RADAR PROBLEME INVERSE<br />
Le calcul <strong>de</strong> la forme temporelle du courant à la réception s'effectue par l'intermédiaire du<br />
champ électrique lointain. Le calcul se décompose en une phase d'émission suivie d'une phase <strong>de</strong><br />
réception :<br />
● A l'émission, il faut déterminer le champ lointain lorsque l'antenne est parcourue par un<br />
courant Ie.<br />
● A la réception, le problème consiste à déterminer le courant induit sur la charge lorsque<br />
l'antenne est soumise à une on<strong>de</strong> plane inci<strong>de</strong>nte.<br />
Le schéma électrique équivalent proposé figure 132 introduit l'ensemble <strong>de</strong>s notations qui<br />
seront utilisées dans la pour désigner les différents éléments constitutifs du circuit.<br />
R ge<br />
V g<br />
I e<br />
Z ae<br />
D Total<br />
Figure 132 : Schéma électrique équivalent à l'émission (générateur et<br />
antenne d'émission à gauche) et à la réception (antenne <strong>de</strong> réception et<br />
charge à droite).<br />
2.1.a A l'émission<br />
V a<br />
Z ar<br />
Milieu 1<br />
Milieu 2<br />
Figure 133 : Configuration avec<br />
une interface.<br />
A l'émission, considérons une antenne quelconque caractérisée par son impédance et son<br />
gain complexe Ge défini par (66). L'introduction d'un gain complexe permet <strong>de</strong> conserver<br />
l'information sur la phase et reste compatible avec la définition habituelle puisque le module du gain<br />
reste inchangé. La notation E r=0 désigne la phase du champ lointain ramenée au point origine<br />
<strong>de</strong>s phases matérialisé par la position du générateur. Cela revient à calculer la phase du champ à la<br />
distance r et à retrancher la phase due à la propagation (2π.r/λ). Ainsi, le gain est défini pour une<br />
direction <strong>de</strong> l'espace (θ, ϕ) et est indépendant <strong>de</strong> r. Il est également indépendant <strong>de</strong> l'adaptation et<br />
est donc bien une caractéristique propre à l'antenne en présence <strong>de</strong> son environnement (Zm est<br />
l'impédance du milieu dans lequel le champ électrique est déterminé). Le gain peut être déterminé<br />
par modélisation suivant différentes métho<strong>de</strong>s dont certaines ont été vues précé<strong>de</strong>mment (voir page<br />
88). Expérimentalement, si l'antenne est petite (applications génie civil) alors le module du gain<br />
peut facilement être mesuré en chambre anéchoï<strong>de</strong> tandis que la détermination <strong>de</strong> la phase <strong>de</strong>man<strong>de</strong><br />
plus <strong>de</strong> soins. Cependant, la figure 136 montre qu'en négligeant le déphasage, l'erreur induite n'est<br />
pas catastrophique. En première approximation, la phase du gain <strong>de</strong> l'antenne <strong>de</strong> Netlan<strong>de</strong>r suit une<br />
loi affine du type G≈−⋅f avec une constante. Le terme f peut alors être interprété<br />
I r<br />
R gr<br />
h