Etude théorique de radars géologiques - Epublications - Université ...
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Samuel BESSE : Étu<strong>de</strong> Théorique <strong>de</strong> Radars Géologiques Analyses <strong>de</strong> sols, d'antennes et interprétation <strong>de</strong>s signaux 131<br />
Figure 126 : Évolution <strong>de</strong> la constante <strong>de</strong><br />
propagation en fonction <strong>de</strong> la conductivité pour<br />
différentes fréquences.<br />
Figure 127 : Évolution <strong>de</strong> l'épaisseur <strong>de</strong> peau en<br />
fonction <strong>de</strong> la conductivité pour différentes<br />
fréquences.<br />
La transition entre matériaux conducteurs et matériaux à faibles pertes dépend <strong>de</strong> la<br />
fréquence et <strong>de</strong> la permittivité du milieu. Pour l'application Netlan<strong>de</strong>r (2Mhz), la transition<br />
s'effectue aux alentours d'une conductivité <strong>de</strong> 10 3 S.m 1 alors que pour les applications génie civil<br />
(100MHz1GHz), un matériau peut être considéré comme conducteur à partir <strong>de</strong> 10 1 S.m 1 (argile).<br />
1.2.b Coefficients <strong>de</strong> réflexion et <strong>de</strong> transmission d'on<strong>de</strong> plane<br />
Les coefficients <strong>de</strong> réflexion et <strong>de</strong> transmission entre <strong>de</strong>ux milieux d'impédances complexes<br />
Z1 et Z2 se déterminent simplement en inci<strong>de</strong>nce normale par les équations (60). Les figures 128 et<br />
129 donnent les valeurs <strong>de</strong>s coefficients <strong>de</strong> réflexion et <strong>de</strong> transmission en champ dans différentes<br />
configurations <strong>de</strong> sol.<br />
R= Z 2 −Z 1<br />
Z 1 Z 2<br />
Z i = <br />
0 i 0 i− j i /<br />
T = 2 ⋅Z 2<br />
Z 1 Z 2<br />
(60.a)<br />
(60.b)