Relativité Générale - LUTH - Observatoire de Paris
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36 Cadre géométrique<br />
Rappelons que la notation u · u désigne le produit scalaire g(u, u).<br />
Étant donné un paramétrage xα = Xα (λ) <strong>de</strong> la ligne d’univers<br />
<br />
L dans un système<br />
<strong>de</strong> coordonnées (x α ), on a dP α = ˙ X α dλ [cf. Eq. (2.33)] et dτ = c −1<br />
−gαβ ˙ X α ˙ X β dλ [cf.<br />
Eq. (2.82)]. En reportant ces valeurs dans l’Eq. (2.84), on obtient les composantes <strong>de</strong> la<br />
4-vitesse par rapport à la base naturelle ∂α :<br />
u α =<br />
<br />
˙X α<br />
−gµν ˙ X µ ˙ X ν<br />
. (2.87)<br />
Exemple : Prenons pour E l’espace-temps <strong>de</strong> Minkowski et pour (x α ) = (ct, x, y, z)<br />
un système <strong>de</strong> coordonnées cartésiennes 6 correspondant à un référentiel inertiel.<br />
Considérons un point matériel animé d’une vitesse V = dx/dt le long <strong>de</strong> l’axe x<br />
dans ce référentiel. En prenant t comme paramètre, l’équation <strong>de</strong> sa ligne d’univers<br />
est donnée par ⎧⎪ ⎨<br />
si bien que<br />
⎪⎩<br />
ct = X 0 (t) = ct<br />
x = X 1 (t) = V t<br />
y = X 2 (t) = 0<br />
z = X 3 (t) = 0,<br />
(2.88)<br />
( ˙ X α ) = (c, V, 0, 0). (2.89)<br />
Puisque le référentiel considéré est inertiel, la matrice gµν <strong>de</strong>s composantes <strong>de</strong> g est<br />
la matrice <strong>de</strong> Minkowski (2.62). On obtient alors<br />
gµν ˙ X µ ˙ X ν = −c 2 + V 2 . (2.90)<br />
En reportant (2.89) et (2.90) dans (2.87), il vient<br />
(u 0 , u x , u y , u z <br />
1<br />
) = <br />
1 − V 2 /c2 ,<br />
1<br />
<br />
1 − V 2 /c2 On retrouve ainsi les formules bien connues <strong>de</strong> la relativité restreinte.<br />
<br />
V<br />
, 0, 0<br />
c<br />
. (2.91)<br />
Remarque : Il convient d’insister sur un point : contrairement à la vitesse “ordinaire”,<br />
la 4-vitesse d’une particule matérielle a été définie sans référence à un observateur<br />
ou un référentiel. Il s’agit d’une quantité absolue qui ne dépend que <strong>de</strong> la particule<br />
considérée. Ainsi, tout n’est pas relatif dans la théorie <strong>de</strong> la relativité...<br />
2.4.5 Quadri-impulsion<br />
Une particule matérielle est caractérisée par une constante m > 0, que l’on appelle sa<br />
masse au repos, ou encore tout simplement sa masse. Cette constante a évi<strong>de</strong>mment la<br />
6 Rappelons que suivant la convention énoncée au § 2.2.1, nous utilisons ct et non t comme coordonnée<br />
pour que toutes les coordonnées sur E soient homogènes à <strong>de</strong>s longueurs.