Relativité Générale - LUTH - Observatoire de Paris
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2.3 Tenseur métrique 25<br />
où δα β désigne le symbole <strong>de</strong> Kronecker relatif aux indices α et β.<br />
Considérons un changement <strong>de</strong> base <strong>de</strong> (eα) → (eα ′) <strong>de</strong> TP (E ) ( 5 ) ; ce changement <strong>de</strong><br />
base est entièrement défini par la donnée <strong>de</strong> la matrice <strong>de</strong> passage P α<br />
α ′ qui est la matrice<br />
réelle 4 × 4 telle que<br />
Alors pour tout vecteur v ∈ TP (E ),<br />
v = v α′<br />
α eα ′ = Pα ′ eα. (2.50)<br />
eα ′ = vα′ P α<br />
α ′ eα, (2.51)<br />
d’où l’on déduit la relation entre les composantes <strong>de</strong> v dans les <strong>de</strong>ux bases :<br />
v α = v α′<br />
P α<br />
α ′ . (2.52)<br />
Remarque : La loi <strong>de</strong> transformation (2.18) précé<strong>de</strong>mment établie constitue un cas particulier<br />
<strong>de</strong> la relation ci-<strong>de</strong>ssus, puisque dans le cas <strong>de</strong> bases naturelles eα = ∂α et<br />
eα ′ = ∂α ′ associées respectivement à <strong>de</strong>s coordonnées (xα ) et (xα′ ),<br />
En reportant (2.52) dans (2.48), il vient<br />
u · v = gαβ u α v β = gαβ u α′<br />
P α ∂xα<br />
α ′ =<br />
∂xα′ . (2.53)<br />
P α<br />
α ′ vβ′ P β<br />
β ′ = P α<br />
α<br />
′ gαβP β<br />
β ′ u α′<br />
v β′<br />
, (2.54)<br />
d’où l’on déduit immédiatement la loi <strong>de</strong> transformation <strong>de</strong>s composantes <strong>de</strong> g lors du<br />
changement <strong>de</strong> base :<br />
soit en notation matricielle :<br />
gα ′ α<br />
β ′ = Pα ′ gαβ P β<br />
β ′ , (2.55)<br />
g ′ = P × g × t P, (2.56)<br />
g ′ désignant la matrice (gα ′ β ′), g la matrice (gαβ), P la matrice (P α<br />
α ′ ) et t P la transposée<br />
<strong>de</strong> P . On retrouve là l’expression classique <strong>de</strong> la transformation <strong>de</strong> la matrice d’une forme<br />
bilinéaire lors d’un changement <strong>de</strong> base (cf. un cours d’algèbre linéaire).<br />
Remarque : Dans le cas particulier d’un changement <strong>de</strong> bases naturelles, associé à un<br />
changement <strong>de</strong> coordonnées (x α ) → (x α′<br />
), on obtient en combinant (2.53) et (2.55) :<br />
gα ′ β ′ = gαβ<br />
∂x α<br />
∂x α′<br />
∂x β<br />
∂x β′ . (2.57)<br />
Dans les livres <strong>de</strong> relativité plutôt anciens, cette relation est utilisée pour définir<br />
un tenseur 2-fois covariant comme un “tableau” <strong>de</strong> nombres gαβ qui se transforme<br />
suivant (2.57) lors d’un changement <strong>de</strong> coordonnées.<br />
5 rappelons l’usage courant (en relativité) <strong>de</strong> mettre le prime sur l’indice plutôt que sur le symbole qui<br />
porte cet indice : en mathématique on écrirait plutôt (e ′ α) pour désigner la nouvelle base.