20.07.2013 Views

Relativité Générale - LUTH - Observatoire de Paris

Relativité Générale - LUTH - Observatoire de Paris

Relativité Générale - LUTH - Observatoire de Paris

SHOW MORE
SHOW LESS

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.

2.3 Tenseur métrique 25<br />

où δα β désigne le symbole <strong>de</strong> Kronecker relatif aux indices α et β.<br />

Considérons un changement <strong>de</strong> base <strong>de</strong> (eα) → (eα ′) <strong>de</strong> TP (E ) ( 5 ) ; ce changement <strong>de</strong><br />

base est entièrement défini par la donnée <strong>de</strong> la matrice <strong>de</strong> passage P α<br />

α ′ qui est la matrice<br />

réelle 4 × 4 telle que<br />

Alors pour tout vecteur v ∈ TP (E ),<br />

v = v α′<br />

α eα ′ = Pα ′ eα. (2.50)<br />

eα ′ = vα′ P α<br />

α ′ eα, (2.51)<br />

d’où l’on déduit la relation entre les composantes <strong>de</strong> v dans les <strong>de</strong>ux bases :<br />

v α = v α′<br />

P α<br />

α ′ . (2.52)<br />

Remarque : La loi <strong>de</strong> transformation (2.18) précé<strong>de</strong>mment établie constitue un cas particulier<br />

<strong>de</strong> la relation ci-<strong>de</strong>ssus, puisque dans le cas <strong>de</strong> bases naturelles eα = ∂α et<br />

eα ′ = ∂α ′ associées respectivement à <strong>de</strong>s coordonnées (xα ) et (xα′ ),<br />

En reportant (2.52) dans (2.48), il vient<br />

u · v = gαβ u α v β = gαβ u α′<br />

P α ∂xα<br />

α ′ =<br />

∂xα′ . (2.53)<br />

P α<br />

α ′ vβ′ P β<br />

β ′ = P α<br />

α<br />

′ gαβP β<br />

β ′ u α′<br />

v β′<br />

, (2.54)<br />

d’où l’on déduit immédiatement la loi <strong>de</strong> transformation <strong>de</strong>s composantes <strong>de</strong> g lors du<br />

changement <strong>de</strong> base :<br />

soit en notation matricielle :<br />

gα ′ α<br />

β ′ = Pα ′ gαβ P β<br />

β ′ , (2.55)<br />

g ′ = P × g × t P, (2.56)<br />

g ′ désignant la matrice (gα ′ β ′), g la matrice (gαβ), P la matrice (P α<br />

α ′ ) et t P la transposée<br />

<strong>de</strong> P . On retrouve là l’expression classique <strong>de</strong> la transformation <strong>de</strong> la matrice d’une forme<br />

bilinéaire lors d’un changement <strong>de</strong> base (cf. un cours d’algèbre linéaire).<br />

Remarque : Dans le cas particulier d’un changement <strong>de</strong> bases naturelles, associé à un<br />

changement <strong>de</strong> coordonnées (x α ) → (x α′<br />

), on obtient en combinant (2.53) et (2.55) :<br />

gα ′ β ′ = gαβ<br />

∂x α<br />

∂x α′<br />

∂x β<br />

∂x β′ . (2.57)<br />

Dans les livres <strong>de</strong> relativité plutôt anciens, cette relation est utilisée pour définir<br />

un tenseur 2-fois covariant comme un “tableau” <strong>de</strong> nombres gαβ qui se transforme<br />

suivant (2.57) lors d’un changement <strong>de</strong> coordonnées.<br />

5 rappelons l’usage courant (en relativité) <strong>de</strong> mettre le prime sur l’indice plutôt que sur le symbole qui<br />

porte cet indice : en mathématique on écrirait plutôt (e ′ α) pour désigner la nouvelle base.

Hooray! Your file is uploaded and ready to be published.

Saved successfully!

Ooh no, something went wrong!