Relativité Générale - LUTH - Observatoire de Paris
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182 Problèmes<br />
sorte que l’intersection <strong>de</strong> H avec le plan (ct, x) est la droite ∆. H est appelé horizon <strong>de</strong><br />
Rindler.<br />
2.2 Dans tout ce qui suit, on suppose que −|xem| < ctem < xem + a −1 . Dans quelle<br />
partie <strong>de</strong> la ligne d’univers <strong>de</strong> O est alors reçu le photon ? Montrer que le temps propre<br />
τ <strong>de</strong> réception du photon par O vaut<br />
τ = − 1<br />
ac ln [1 + a(xem − ctem)] si xem < a −1<br />
τ = 1<br />
ac ln [1 + a(xem + ctem)] si xem > a −1<br />
Que donne la limite a → 0 <strong>de</strong> ces expressions ?<br />
<br />
1 + (actem) 2 <br />
− 1<br />
<br />
1 + (actem) 2 <br />
− 1<br />
(B.42)<br />
(B.43)<br />
2.3 Soit p le vecteur quadri-impulsion du photon. Montrer qu’au point d’émission<br />
p = εem<br />
<br />
∂0 ±<br />
c<br />
<br />
∂x , (B.44)<br />
où εem est l’énergie du photon mesurée par l’observateur inertiel <strong>de</strong> quadrivitesse ∂0. Que<br />
peut-on dire <strong>de</strong>s quantités ∂0 · p et ∂x · p le long <strong>de</strong> la trajectoire du photon ? Dans le<br />
cas présent, que peut-on dire du vecteur p lui-même ? En déduire l’énergie du photon<br />
mesurée par O à la réception, εrec. On exprimera εrec dans un premier temps en fonction<br />
<strong>de</strong> τ, puis via (B.42) et (B.43) en fonction <strong>de</strong> tem et xem. Que se passe-t-il lorsque le point<br />
d’émission s’approche <strong>de</strong> H ?<br />
2.4 On suppose désormais tem = 0. Montrer que la formule reliant les énergies du<br />
photon à l’émission et à la réception <strong>de</strong>vient<br />
εrec = εem (1 + axem) . (B.45)<br />
On se place au voisinage <strong>de</strong> L, dans le sens où a|xem| ≪ 1. Montrer que le décalage<br />
spectral correspondant à (B.45) est<br />
z − gxem<br />
c 2 , (B.46)<br />
où l’on a posé g := c 2 a. Quelle est la dimension <strong>de</strong> g ? Comparer avec la formule donnant<br />
le décalage spectral gravitationnel (effet Einstein). Commenter.<br />
B.4.3 Coordonnées <strong>de</strong> Rindler<br />
3.1 On rappelle que l’espace local <strong>de</strong> repos <strong>de</strong> l’observateur O est, en tout événement<br />
O(τ) <strong>de</strong> temps propre τ le long <strong>de</strong> la ligne d’univers L, l’hyperplan Rτ passant par O(τ)<br />
et orthogonal à u(τ). Montrer que l’équation <strong>de</strong> Rτ est<br />
ct = tanh(acτ) (x + a −1 ). (B.47)<br />
En déduire que cet hyperplan passe par le point A <strong>de</strong> coordonnées (ct, x, y, z) = (0, −a −1 , 0, 0),<br />
tout comme l’asymptote à L. Dessiner Rτ sur le diagramme d’espace-temps construit au<br />
1.6 pour quelques valeurs <strong>de</strong> τ.