Relativité Générale - LUTH - Observatoire de Paris
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B.3 Trou <strong>de</strong> ver 179<br />
où b est une constante strictement positive. Contrairement aux coordonnées sphériques<br />
usuelles, le système <strong>de</strong> coordonnées (x α ) est tel que r peut prendre <strong>de</strong>s valeurs négatives.<br />
Autrement dit, les domaines <strong>de</strong> variation <strong>de</strong> chaque coordonnée sont<br />
t ∈ R, r ∈ R, θ ∈ [0, π], ϕ ∈ [0, 2π[. (B.20)<br />
(E , g) est un exemple simple d’espace-temps dit <strong>de</strong> trou <strong>de</strong> ver.<br />
1 Quelles sont les symétries <strong>de</strong> cet espace-temps ?<br />
2 Comment se comporte la métrique g lorsque r → +∞ ou r → −∞ ?<br />
3 Dans le plan t = const. et θ = π/2, quelle est la circonférence <strong>de</strong>s cercles r = const. ?<br />
Pour quelle valeur <strong>de</strong> r cette circonférence est-elle minimale ?<br />
4 Déterminer l’équation <strong>de</strong>s géodésiques lumière radiales, c’est-à-dire <strong>de</strong>s géodésiques<br />
lumière à θ et ϕ fixés. L’espace-temps (E , g) contient-il un horizon <strong>de</strong>s événements ?<br />
5 Les symboles <strong>de</strong> Christoffel <strong>de</strong> la métrique g par rapport aux coordonnées (x α ) sont<br />
Γ r θθ = −r, Γ r ϕϕ = −r sin 2 θ (B.21)<br />
r<br />
Γ θ rθ = Γ θ θr =<br />
b2 + r2 , Γθ ϕϕ = − cos θ sin θ (B.22)<br />
Γ ϕ rϕ = Γ ϕ r<br />
ϕr =<br />
b2 ,<br />
+ r2 1<br />
Γϕ<br />
θϕ = Γϕ<br />
ϕθ = .<br />
tan θ<br />
(B.23)<br />
Tous les autres symboles <strong>de</strong> Christoffel sont nuls. Écrire l’équation qui gouverne les<br />
géodésiques du genre temps purement radiales, c’est-à-dire les géodésiques à θ et ϕ fixés.<br />
On utilisera le temps propre τ comme paramètre.<br />
6 Montrer que la solution générale <strong>de</strong> l’équation obtenue est<br />
r(τ) = V τ + r0, (B.24)<br />
où V et r0 sont <strong>de</strong>ux constantes. Exprimer les 4 composantes <strong>de</strong> la 4-vitesse u le long<br />
<strong>de</strong> ces géodésiques en fonction <strong>de</strong> V . Quel temps propre faut-il pour se rendre d’un point<br />
r = r0 au point r = −r0 en suivant ces géodésiques ?<br />
7 Montrer que les composantes diagonales du tenseur <strong>de</strong> Ricci R associé à g sont les<br />
suivantes :<br />
R00 = 0, Rrr = − 2b2<br />
(b 2 + r 2 ) 2 , Rθθ = 0, Rϕϕ = 0. (B.25)<br />
8 En déduire que, pour que g soit solution <strong>de</strong> l’équation d’Einstein, l’espace-temps doit<br />
contenir une matière dont le tenseur énergie-impulsion vérifie<br />
T00 = − c4<br />
8πG<br />
b 2<br />
(b2 + r2 . (B.26)<br />
) 2<br />
Quelle est la <strong>de</strong>nsité d’énergie mesurée par l’observateur statique <strong>de</strong> coordonnées (r, θ, ϕ)<br />
constantes ? Conclure.