Relativité Générale - LUTH - Observatoire de Paris
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est<br />
A.3 Traitement relativiste 167<br />
v =<br />
GM⊕<br />
rsat<br />
3.87 km s −1<br />
(A.3)<br />
ce qui donne v/c 1.3 × 10 −5 et un facteur <strong>de</strong> Lorentz Γ = 1 + 8.3 × 10 −11 . En<br />
vertu <strong>de</strong> la formule (2.98), il en résulte<br />
δt<br />
t = Γ − 1 8.3 × 10−11 , (A.4)<br />
ce qui est trois ordres <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>ur plus grand que les défauts <strong>de</strong> stabilité <strong>de</strong>s horloges<br />
atomiques : si aucune correction n’est appliquée, on atteint δt = 3 ns en une <strong>de</strong>miminute<br />
!<br />
Remarque : La dilatation <strong>de</strong>s temps mentionnée ci-<strong>de</strong>ssus constitue l’ effet Doppler<br />
du second ordre, ou effet Doppler transverse. L’effet Doppler du premier<br />
ordre, en v/c, avec d’après (A.3), v/c ∼ 1.3×10 −5 , n’affecte que la fréquence du<br />
signal et non pas le contenu du message délivré (date et position <strong>de</strong> l’émetteur).<br />
• l’effet Einstein : les satellites sont environ quatre fois plus élevés dans le potentiel<br />
gravitationnel <strong>de</strong> la Terre que les observateurs au sol. Les temps propres issus <strong>de</strong><br />
leurs horloges, une fois transmis vers le sol, sont alors décalés par rapport à <strong>de</strong>s<br />
horloges au sol, en vertu <strong>de</strong> l’effet Einstein étudié au § 3.4.3. Ce décalage est donné<br />
par la formule (3.77) :<br />
δt<br />
t<br />
GM⊕<br />
c 2<br />
1<br />
R⊕<br />
− 1<br />
<br />
5.3 × 10<br />
rsat<br />
−10 . (A.5)<br />
Cet effet est donc encore plus marqué que le précé<strong>de</strong>nt : si aucune correction n’est<br />
appliquée, on atteint δt = 3 ns en 6 secon<strong>de</strong>s ! En un jour, la dérive temporelle<br />
atteindrait δt = 46 µs, ce qui correspondrait à une erreur <strong>de</strong> positionnement <strong>de</strong><br />
14 km et rendrait le système GPS inopérant.<br />
La discussion ci-<strong>de</strong>ssus montre qu’il est nécessaire <strong>de</strong> traiter le système GPS dans un<br />
cadre relativiste. C’est ce que nous allons esquisser dans ce qui suit.<br />
A.3 Traitement relativiste<br />
A.3.1 Système <strong>de</strong> référence céleste géocentrique (GCRS)<br />
Nous avons vu au § 4.5.2 qu’au voisinage <strong>de</strong>s corps faiblement relativistes, comme la<br />
Terre, la métrique g solution <strong>de</strong> l’équation d’Einstein est telle qu’il existe un système <strong>de</strong><br />
coordonnées x α = (ct, r, θ, ϕ) où ses composantes s’écrivent [cf. Eq. (4.139)]<br />
gαβdx α dx β <br />
= − 1 + 2 Φ<br />
c2 <br />
c 2 dt 2 <br />
+ 1 − 2 Φ<br />
c2 <br />
dr2 2 2 2 2 2<br />
+ r dθ + r sin θdϕ , (A.6)<br />
Φ désignant le potentiel gravitationnel newtonien au voisinage <strong>de</strong> la Terre. La convention<br />
<strong>de</strong> signe sur Φ est choisie <strong>de</strong> manière à ce que le champ gravitationnel newtonien soit