ondes gravitationnelles - Physique et Astrophysique
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fig. 8.2.a. :<br />
Déplacement d’une assemblée de particules<br />
initialement au repos par la composantes h+ (>0)<br />
fig. 8.3.a. :<br />
Déplacement d’une assemblée de particules<br />
initialement au repos par la composantes h× (>0)<br />
CHAPITRE HUIT – ONDES GRAVITATIONNELLES 8.6<br />
fig. 8.2.b. :<br />
Déplacement de particules initialement disposées<br />
en cercle par la composantes h+ (>0)<br />
fig. 8.3.b. :<br />
Déplacement de particules initialement disposées<br />
en cercle par la composantes h× (>0)<br />
où Hαβ est l’amplitude de l’onde, qui varie sur une échelle de l’ordre du rayon de courbure du front<br />
d’onde (<strong>et</strong> éventuellement du rayon de courbure de l’Univers si la métrique « de fond » n’est pas<br />
celle de Minkowski), <strong>et</strong> φ est la phase de l’onde, qui varie sur une échelle beaucoup plus courte de<br />
l’ordre de la longueur d’onde λ de l’onde gravitationnelle. On a pour une onde monochromatique se<br />
propageant suivant z :<br />
φ = ω⋅( z−t) ⇒ − φ, t = φ, z = ω<br />
<br />
⇒ ∇ φ = k ⇔ φ,<br />
α = kα<br />
(8.37)<br />
avec k ( ,0,0, )<br />
α<br />
= ω ω le vecteur d’onde de l’onde gravitationnelle <strong>et</strong><br />
λ 1<br />
= = z<br />
2π<br />
k<br />
1<br />
=<br />
ω<br />
sa longueur d’onde réduite. Conformément à la célérité de l’onde, son vecteur d’onde est de type<br />
lumière :<br />
<br />
k ⋅ k = 0<br />
(8.38)<br />
De c<strong>et</strong>te propriété vient :<br />
k k 0 2k k 0<br />
β<br />
<br />
∇<br />
<br />
⋅ = ⇔ =<br />
(8.39)<br />
( ) ,<br />
αβ