Océanographie de la côte de la Colombie-Britannique - Pêches et ...

en A; et vice versa. Dans les deux situations, la période
de temps qui sépare la nouvelle Lune de la pleine Lune
est égale à celle de la pleine Lune à la nouvelle Lune, ou
exactement 14 jours, 18 h 22 min. Maintenant,
supposons que le Soleil est situé à l'opposé du point C.
La Lune est donc nouvelle en C et pleine en D, et sous
forme de quartier en P et en A. Parce que la vitesse de
l'orbite de la Lune est au plus faible près de l'apogée (A)
et au plus fort près du périgée (B), et parce que la
distance de A à C est plus grande que celle de P à C,
l'intervalle de temps entre la nouvelle Lune et la pleine
Lune (C à D) sera plus long que celui entre la pleine
Lune et la nouvelle Lune (D à C). Précisément, les intervalles
sont de 15 jours, 14 h 12 min, et de 13 jours, 22 h
32 min respectivement; c'est là le type de variabilité
extrême prévu dans le caractère répétitif des marées de
type synodique associées aux phases de la Lune.
Certains concepts déjà mentionnés peuvent expliquer
les marées de la figure 3.5. Par exemple, les inégalités
diurnes maximales se présentent chaque fois qu la Lune
est à sa déclinaison nord maximale (N) ou sud (S) de
l'équateur, alors que les plus petites inégalités se
présentent lorsque la Lune est à l'équateur (É). Ces
conditions sont montrées schématiquement dans la figure
3.10A-C, respectivement. Les marées le long de la
côte extérieure sont fortement synodiques, atteignent les
plus fortes amplitudes de vive eau immédiatement après
les nouvelles Lunes et pleines Lunes, et les plus faibles
amplitudes de morte eau après les quartiers de la Lune.
Le léger retard est causé par le décalage toujours présent
de la réaction de l'océan aux forces marégénératrices.
Dans la figure 3.5, une marée de vive eau se produit
lorsque la Lune est au périgée (P) et est ultérieurement
grossie; l'autre se présente près de l'apogée de la Lune et
est affaiblie.
La marée synodique est beaucoup moins prononcée
dans les eaux côtières protégées que le long de la côte
extérieure, comme l'indique l'amplitude relativement
faible au moment de la pleine Lune. La marée de déclinaison,
cependant, est plus prononcée parce que les
faibles amplitudes se manifestent juste après le moment
où la Lune a traversé l'équateur (É) (fig. 3.5). La marée
de déclinaison est encore augmentée par la marée anomalistique;
l'amplitude la plus importante se produit
donc près du périgée de la Lune, et l'amplitude
moindre, près de son apogée. Des exemples pour
d'autres mois ou d'autres régions présenteraient
évidemment des modifications de marée différentes.
Marées à période longue
En plus des cycles quotidiens, bimensuels et mensuels
de l'amplitude des marées, il existe de petites
modulations cycliques qui se manifestent pendant de
longues périodes. Deux fois l'an, par exemple, aux solstices
d'été et d'hiver (le 21 juin et le 22 décembre), le
Soleil atteint sa déclinaison maximale par rapport à
l'équateur (fig. 3.14). Lorsque le Soleil et la Lune sont
en conjonction vers ces dates, les marées de vive eau le
long de la côte de la Colombie-Britannique sont au plus
fort. Pendant les équinoxes d'automne et du printemps,
-62-
Solstice
d'été
Équinoxe
du printemps
Équinoxe
d'automne
,
3- °
Solstice
d'hiver
FIG. 3.14 Déclinaison solaire causée par l'inclinaison de 23h 20 de
l'axe de la Terre par rapport au plan orbital.
d'autre part, alors que le Soleil est au-dessus de l'équateur
(le 22 septembre et le 21 mars) et la Lune aux quartiers,
les marées de morte eau sont au plus faible. Cette
variation semi-annuelle de la déclinaison du Soleil produit
des effets remarquables sur les eaux adjacentes au
détroit de Géorgie, où les marées les plus faibles de l'année
se produisent vers minuit juste avant Noël et vers
midi fin juin; Vancouver en est un excellent exemple.
Il existe une petite variation annuelle de l'amplitude
des marées, associée à l'orbite légèrement elliptique de
la Terre autour du Soleil, et un cycle moyen de 14 mo de
l'amplitude des marées d'environ 1 /2 cm (appelé marée
du pôle), entraînée par une oscillation de l'axe de
rotation de la Terre, connue sous le nom de période
de Chandler. Des différences dans la pression atmosphérique
moyenne et dans la densité moyenne de l'eau
de mer près des côtes en hiver et en été causent des fluctuations
annuelles du niveau de la mer d'environ 10 à 20
cm. (Les effets de ce genre sont appelés barométriques
inversés et stériques, respectivement.) Une variation
importante à longue période est entraînée par l'inclinaison
de 5° du plan orbital de la Lune par rapport à
celui de la Terre (fig. 3.15). La ligne d'intersection
formée là où le plan orbital de la Lune croise celui de la
Terre se meut lentement et décrit une révolution en
18,6 a. (Donc, théoriquement, il devrait être possible
d'utiliser les tables des marées d'il y a 19 ans pour
prédire de façon exacte les marées d'aujourd'hui; en
pratique, les choses sont un peu plus compliquées.) Une
fois durant chaque « cycle de 19 ans », l'inclinaison de
l'orbite de la Lune s'ajoute à l'inclinaison de 23,5° de
l'axe de la Terre, ce qui entraîne des déclinaisons
lunaires maximales de 28,5° ( = 23,5 + 5°). À de tels
moments (le plus récent date de 1969), la ligne qui passe
au centre de la force marégénératrice lunaire varie de
57 0 du nord au sud sur la surface de la Terre chaque
mois; les inégalités diurnes sont donc les plus
importantes. Après 9,3 a, la déclinaison lunaire tombe à
18,5° ( = 23,5-5°), les variations mensuelles nord-sud
sont réduites à 37° et les inégalités diurnes sont
minimes.
D'autres changements à longue période de l'amplitude
des marées comprennent un cycle de 8,8 a, associé
aux modifications de l'excentricité de l'orbite de la
Lune autour de la Terre, et un cycle de 20 940 a, causé
par une oscillation de l'orbite de la Terre autour du
Soleil. À l'échelle des temps géologiques, des variations