Océanographie de la côte de la Colombie-Britannique - Pêches et ...

Dans la partie orientale, plus large, du détroit, la
plus grande partie du flux se dirige vers le nord-ouest en
suivant les chenaux profonds qui mènent au détroit de
Géorgie. C'est par le détroit d'Haro que la plus grande
partie du volume d'eau passe dans le détroit de Géorgie,
bien que le détroit Rosario et le chenal Middle livrent
également passage à une certaine quantité du flux qui
remonte vers le nord. Le reste du flux passe par l'inlet
Admiralty pour rejoindre le détroit de Puget. Des
calculs approximatifs indiquent que 50 % du volume
d'eau en provenance du détroit Juan de Fuca passent
par le détroit d'Haro, 20 c7o par le détroit Rosario, 5 %
par le chenal Middle et 25 % par l'inlet Admiralty. La
figure 11.11 représente les courants de marée maximaux
typiques pour les différences passes à l'intérieur et à la
périphérie du détroit Juan de Fuca.
Les courants de reflux maximaux circulent généralement
en direction opposée à celle des courants de flux
maximaux. En outre, le changement du flux au reflux
(et vice-versa) à quelque endroit du détroit se fait pratiquement
en ligne droite. Les ellipses de marée sont uniformément
aplanies et les courants deviennent presque
rectilignes. Dans la partie plus étroite du détroit, les
courants de reflux sont légèrement plus forts et plus persistants
du côté canadien que du côté américain. Près de
la côte, les courants de marée du côté nord circulent en
direction ouest jusqu'au cap Beale, avant de se confondre
avec les courants de reflux qui descendent vers le
sud-ouest au large de la côte de la Colombie-Britannique.
Du côté de l'État de Washington, les courants se
confondent rapidement avec le flux orienté vers le sud,
au large du cap Flattery.
Comme la plupart des chenaux le long de la côte, la
force et la durée des courants de marée dans le détroit
sont largement tributaires des processus estuariens.
C'est ainsi que les courants de reflux sont remarquablement
plus forts et d'une plus longue durée que les courants
de flux dans les 100 m d'eau supérieurs (fig.
11.12), tandis que sous ce niveau c'est le phénomène
inverse qui se produit. Cette distorsion en faveur du
reflux, dans la couche d'eau supérieure, est due au
déplacement des eaux fluviales qui se déversent dans le
détroit de Géorgie et le détroit de Puget et se dirigent
ensuite lentement vers le Pacifique par le détroit Juan de
Fuca. L'écoulement fluvial, en se mélangeant aux eaux
océaniques dans les passes, forme une couche relative-
CANADA
DÉTROIT JUAN DE FUCA
. ■ '
0,7
N.,
150 Rapport
N ,i N
N. N flux plus,
N important que
N. le reflux
vitesse du reflux
,- ,.
200 vitesse du flux
0
I
2
I
4
I
6 e tp 12 , e l e 2 0 2 12
distance transversale (km)
É.-U.
FIG. 11.12 Rapport moyen entre la vitesse du reflux et la vitesse du
flux dans la section du détroit entre la pointe Pillar (É.-U.) et Port
Renfrew (Canada).
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ment légère dont le déplacement en direction générale de
l'océan retarde les courants superficiels de flux et renforce
les courants de reflux. En dessous de cette couche
supérieure, les courants de flux sont plus forts que les
courants de reflux parce que l'eau océanique avance en
profondeur, vers les terres, pour remplacer l'eau salée
entraînée vers le Pacifique dans la couche d'eau
supérieure.
La carte générale du modèle informatique cité dans
le chapitre précédent donne un aperçu global des courants
de marée moyens dans le chenal principal du
détroit Juan de Fuca. La figure 10.14A et B représente
ces courants pour deux phases d'une marée semi-diurne.
La carte détaillée du modèle donne des informations
plus précises sur les courants de marée près des îles Gulf
et San Juan. Les diagrammes complets des vecteurs de
courants sur la carte détaillée se trouvent aux figures
10.15A à 10.15C, pour trois phases de la marée.
Il est important de noter que ces cartes ne tiennent
pas compte de la circulation d'eau ralentie dans l'estuaire,
dont nous venons de parler. Il est également nécessaire,
pour la modélisation, d'assumer qu'à l'entrée du
détroit les courants de marée circulent parallèlement au
milieu du chenal, ce qui en réalité n'est pas tout à fait
exact. Un peu plus en amont, cependant, le mouvement
des eaux modélisé devrait ressembler aux courants réels
de marée.
Un certain nombre de traits caractéristiques des
courants sont révélés par la simulation informatique :
1) Durant le plus important des deux flux quotidiens
dans le détroit Juan de Fuca, un contre-remous antihoraire
bien défini se développe à l'est de la région de
hauts-fonds des rochers Race. Les courants de flux
maximaux doivent cependant atteindre des vitesses
d'environ 100 cm/ s ou plus, au milieu du détroit, pour
que cela se produise. Bien que les détails de ce flux, près
des rochers Race, soient très limités par les 2 km de résolution
du modèle, il semble qu'un intense contre-courant
se développe en direction de l'ouest, à proximité du
passage Race, vers la fin du flux. En outre, ce contreremous
continue à s'étendre, en gardant toute sa force,
jusqu'au reflux suivant. À l'étale de pleine mer dans la
majeure partie du détroit, il se transforme en une forte
intrusion transversale, qui s'étend à quelques kilomètres
des rochers Race et qui disparaît avec le reflux.
Les plaisanciers habitués de la région de Victoria
confirmeront sans peine l'existence d'un important contre-remous
vers l'aval lors du flux. Par ailleurs, l'existence
d'un fort contre-courant dans le passage Race
demeure incertaine, mais cela pourrait expliquer les courants
apparemment anormaux que les régatiers de
Swiftsure rencontrent souvent dans cette région.
2) Contrairement à la situation décrite ci-dessus,
aucun contre-remous ne se développe à l'est des rochers
Race au cours du plus faible des deux flux quotidiens
dont la vitesse maximale n'atteint qu'environ 50 cm / s
au milieu du chenal.
3) Un important contre-remous antihoraire se développe
en aval de l'île Discovery durant les plus grands