Océanographie de la côte de la Colombie-Britannique - Pêches et ...

Amplitude moyenne de la marée
à 15 cm d'intervalle
Port '
Angeles
FIG. 11.9 Amplitude moyenne de la marée (m) dans le détroit Juan de Fuca. (D'après Parker 1974)
L'influence considérable de la force de Coriolis sur
l'amplitude des marées vers la droite est clairement indiquée
pour les marées K I et M2 et la marée totale, qui
augmentent sensiblement dans tout le détroit, depuis le
côté canadien vers le côté américain. Dans le cas de la
marée M2 par exemple, l'amplitude à la baie Pedder est
d'environ 0,7 m; alors que du côté opposé du détroit, à
Port Angeles, elle atteint 1,0 m. En outre, la marée a
tendance à se produire quelques minutes plus tôt du côté
américain parce qu'elle est déportée du côté droit du
chenal dans son avance vers le détroit de Géorgie.
Finalement, l'amplitude de la marée dans le détroit
Juan de Fuca subit une variation bimensuelle à cause
des changements de la déclinaison lunaire, des modifications
dans l'alignement du soleil et de la lune et de la
variation de la distance de la lune à la terre. Ces fluctuations,
de même que d'autres changements périodiques
dans l'amplitude de la marée, ont été traités au chapitre
3.
Courants de marée
Les principaux facteurs qui modifient les courants
dans le détroit Juan de Fuca sont les marées, les
écoulements d'eau douce, les vents et les différences de
pression atmosphérique le long du chenal. La force de
Coriolis, la courbure du chenal et la bathymétrie
modifient les courants une fois qu'ils sont établis.
Quoique l'importance relative de ces facteurs varie sur
la longueur et la largeur du détroit, l'uniformité de la
géométrie du chenal, la régularité de ligne de plage et
l'absence de tout écoulement fluvial direct tendent à
donner au mouvement des eaux une structure relativement
simple qui contraste avec les régimes de courants
complexes du détroit de Géorgie. Mais le détroit Juan de
Fuca a cependant sa propre idiosyncrasie. L'océanographie
du secteur ouest du détroit, par exemple, est
fortement influencée par le vent et les courants qui
longent la côte extérieure; dans le secteur est, les
configurations « normales » des eaux sont régulièrement
perturbées par les forts courants de marées en
provenance des chenaux de navigation qui débouchent
dans le bassin principal. C'est pourquoi la description
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suivante n'est tout au plus qu'une généralisation de la
structure du mouvement des eaux dans le détroit, en
commençant par les courants de marée engendrés par la
marée océanique.
La marée, dans le détroit Juan de Fuca, a le
caractère d'une onde progressive considérablement
modifiée par la composante d'une onde stationnaire.
Dans le cas d'une marée strictement progressive, les
courants de marée en un endroit donné sont plus forts à
l'approche de la pleine mer locale et les courants de
reflux plus intenses aux environs de la basse mer locale.
Plus la part de la composante de la vague stationnaire
est grande, plus le moment du flux maximal est décalé
par rapport à l'heure de la pleine (ou de la basse) mer
extrême. En raison de la variation d'importance de
l'onde stationnaire dans le chenal, la relation entre la
hauteur de la marée et les courants de marée varie donc
en fonction de la distance dans le détroit Juan de Fuca.
Près de l'entrée du détroit, la composante appréciable
de l'onde stationnaire entraîne le décalage du courant
(en l'occurrence le flux maximal) de 60 à 90 min par
rapport à la pleine mer locale. Dans le secteur entre les
rochers Race et la pointe Angeles, il n'y a cependant
qu'un léger décalage entre la marée et les courants de
marée, parce que l'onde de marée dans la partie
orientale du détroit a les caractéristiques d'une onde
progressive presque pure. À l'est de cette région, les
rôles s'inversent et la marée est décalée par rapport aux
courants, alors que la propagation de la marée s'écarte
de plus en plus de la forme de propagation d'une onde
progressive. Ce décalage s'accentue régulièrement
jusque dans le détroit de Géorgie, où les courants de
flux maximal précèdent toujours la pleine mer d'environ
3 h, et où les courants de reflux maximal précèdent la
basse mer de 3 h. La séquence naturelle des courants
dans le détroit Juan de Fuca suit toujours la même
configuration générale : flux maximal fort, reflux
maximal faible; flux maximal faible et reflux maximal
fort (fig. 11.10).
Les courants de flux montent vers le nord le long de
la côte de l'État de Washington et entrent dans le détroit
Juan de Fuca au nord du cap Flattery (fig. 11.11). Ils se
dirigent ensuite tout d'abord vers la côte de l'île Vancouver
pour être bientôt déviés vers le sud par la confi-