Océanographie de la côte de la Colombie-Britannique - Pêches et ...
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`4.<br />
VENT<br />
,PROEAGATIO14<br />
- DES VAGUES<br />
FIG. 7.3 La façon dont les courants <strong>de</strong>scendants, issus du principal<br />
champ <strong>de</strong> vent, pourraient glisser le long <strong>de</strong> <strong>la</strong> face sous le vent <strong>de</strong> <strong>la</strong><br />
vague pour pousser <strong>la</strong> face au vent <strong>de</strong> <strong>la</strong> crête adjacente. Les vagues<br />
s'accroissent en fonction <strong>de</strong> <strong>la</strong> force, <strong>de</strong> <strong>la</strong> persistance <strong>et</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> fréquence<br />
<strong>de</strong>s courants <strong>de</strong>scendants.<br />
positions, il n'en <strong>de</strong>meure pas moins qu'une fois que les<br />
vents commencent à transm<strong>et</strong>tre <strong>de</strong> l'énergie à <strong>la</strong> mer,<br />
c'est le transfert d'énergie entre les vagues par <strong>de</strong>s interactions<br />
vague-vague qui est fondamental pour <strong>la</strong> croissance<br />
<strong>de</strong> vagues <strong>de</strong> vent <strong>de</strong> plus en plus hautes <strong>et</strong> longues.<br />
Croissance <strong>de</strong>s vagues <strong>de</strong> vent<br />
Les ri<strong>de</strong>s se forment d'abord sur une surface<br />
d'eau calme lorsque le vent atteint une vitesse seuil.<br />
Celle-ci dépend du <strong>de</strong>gré <strong>de</strong> contamination <strong>de</strong> <strong>la</strong> surface<br />
<strong>et</strong>, dans une moindre mesure, <strong>de</strong> <strong>la</strong> stabilité verticale <strong>de</strong><br />
l'air. L'eau <strong>de</strong> mer est toujours fortement contaminée<br />
par diverses matières organiques <strong>et</strong> inorganiques qui<br />
ten<strong>de</strong>nt à accroître <strong>la</strong> tension <strong>de</strong> surface; par exemple, <strong>la</strong><br />
vitesse du vent doit être plus gran<strong>de</strong> pour déformer <strong>la</strong><br />
surface <strong>de</strong> <strong>la</strong> mer (1-1,5 m/s ou 2-3 kn à 10 m au-<strong>de</strong>ssus<br />
<strong>de</strong> l'eau) que, par exemple, celle d'un <strong>la</strong>c <strong>de</strong> fonte g<strong>la</strong>cière.<br />
De plus, on attribue <strong>la</strong> formation <strong>de</strong> ri<strong>de</strong>s aux<br />
variations <strong>de</strong> pression portées par le vent moyen plutôt<br />
qu'à <strong>la</strong> résistance du vent.<br />
Les on<strong>de</strong>s capil<strong>la</strong>ires régies par les forces combinées<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong> gravité <strong>et</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> tension <strong>de</strong> surface forment toujours<br />
les premières ri<strong>de</strong>s lorsque le vent se lève sur une eau<br />
calme. Ces vaguel<strong>et</strong>tes se propagent à <strong>la</strong> plus faible<br />
vitesse possible (23 cm / s) <strong>et</strong> se présentent en un entrecroisement<br />
formé <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux séries <strong>de</strong> crêtes <strong>de</strong> vagues qui<br />
se dép<strong>la</strong>cent à un angle <strong>de</strong> 70-80 0 par rapport à <strong>la</strong><br />
direction du vent (fig.7.4); les distances entre les crêtes<br />
sont généralement d'environ 1,8 cm, <strong>et</strong> les pério<strong>de</strong>s, <strong>de</strong><br />
0,073 s. À cause <strong>de</strong> leur faible hauteur, ces vaguel<strong>et</strong>tes se<br />
distinguent mieux lorsque <strong>la</strong> lumière du Soleil est réfléchie<br />
par <strong>la</strong> surface <strong>de</strong> l'eau ou par leur réflexion<br />
« dansante » sur un fond <strong>de</strong> faible profon<strong>de</strong>ur. L'angle<br />
considérable que forment <strong>la</strong> direction du vent <strong>et</strong> celle du<br />
dép<strong>la</strong>cement <strong>de</strong>s crêtes vient <strong>de</strong> ce que les on<strong>de</strong>s capil<strong>la</strong>ires<br />
ne parviennent pas à se dép<strong>la</strong>cer à <strong>la</strong> vitesse <strong>de</strong>s<br />
variations <strong>de</strong> pression. Au lieu <strong>de</strong> prendre l'allure du<br />
vent, les vaguel<strong>et</strong>tes s'avancent dans <strong>la</strong> direction où leur<br />
—117—<br />
VENT<br />
Vent = 1 m/s<br />
Vitesse, C = 23 cm/s<br />
L = 1,78 cm<br />
FIG. 7.4 Configuration <strong>de</strong>s ri<strong>de</strong>s au<br />
moment où un vent <strong>de</strong> faible vitesse<br />
commence à former les vagues. Deux<br />
séries <strong>de</strong> vaguel<strong>et</strong>tes à longue crête<br />
s'entrecroisent <strong>et</strong> se dép<strong>la</strong>cent à <strong>la</strong><br />
vitesse minimale <strong>de</strong> <strong>la</strong> vague (23 cm /s)<br />
presque à angle droit par rapport au<br />
vent. (D'après Van Dom n 1974)<br />
vitesse correspond à celle <strong>de</strong> l'une <strong>de</strong>s composantes vélocité<br />
du vent. Il existe en fait <strong>de</strong>ux <strong>de</strong> ces directions,<br />
l'une à gauche <strong>et</strong> l'autre à droite <strong>de</strong> l'écoulement d'air<br />
principal, le long <strong>de</strong>squelles les vagues reçoivent continuellement<br />
<strong>de</strong> l'énergie transmise par les variations <strong>de</strong><br />
pression.<br />
Si le vent tombe, les eff<strong>et</strong>s <strong>de</strong> frottement amortissent<br />
les ri<strong>de</strong>s <strong>et</strong> les font disparaître rapi<strong>de</strong>ment; mais si le<br />
vent augmente, les longueurs, les hauteurs, les pério<strong>de</strong>s<br />
ainsi que <strong>la</strong> vitesse <strong>de</strong> propagation <strong>de</strong>s ri<strong>de</strong>s s'accroissent.<br />
Tout ce<strong>la</strong> s'accompagne d'une diminution <strong>de</strong><br />
l'angle <strong>de</strong> dép<strong>la</strong>cement <strong>de</strong> <strong>la</strong> vague par rapport au vent,<br />
jusqu'à ce que, pour <strong>de</strong>s vents <strong>de</strong> 2-3 m/ s (4-6 kn), les<br />
vaguel<strong>et</strong>tes se dép<strong>la</strong>cent à 30° par rapport au vent. Il en<br />
est ainsi parce que <strong>la</strong> composante vélocité du vent, semb<strong>la</strong>ble<br />
à <strong>la</strong> vitesse <strong>de</strong> propagation <strong>de</strong>s vagues, est située<br />
beaucoup plus près <strong>de</strong> <strong>la</strong> direction réelle du vent. À ce<br />
sta<strong>de</strong>, l'entrecroisement initial <strong>de</strong> séries <strong>de</strong> vaguel<strong>et</strong>tes à<br />
longue crête s'est déformé <strong>et</strong> a l'aspect d'un treillis (fig.<br />
7.5) dans lequel <strong>de</strong>s ri<strong>de</strong>s lisses apparaissent aux<br />
intersections <strong>et</strong> se dép<strong>la</strong>cent dans <strong>la</strong> direction du vent.<br />
L'écoulement <strong>de</strong> l'air au-<strong>de</strong>ssus <strong>de</strong> <strong>la</strong> vague n'est toujours<br />
pas perturbé par les autres vagues; on dit alors que<br />
<strong>la</strong> surface est « hydrodynamiquement lisse ».<br />
Pour <strong>de</strong>s vents dont <strong>la</strong> vitesse dépasse 3 m/ s (6 kn),<br />
les on<strong>de</strong>s croissantes sont indépendantes <strong>de</strong> <strong>la</strong> tension <strong>de</strong><br />
surface <strong>et</strong> leur hauteur <strong>de</strong>vient assez gran<strong>de</strong> pour pertur-