Curriculum Vitae - APC - Université Paris Diderot-Paris 7
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Bogoliubov aux anti-nœuds décroit progressivement jusqu’au dopage pc1 ~0.1. En dessous<br />
de ce dopage plus aucune quasi-particule de Bogoliubov n’est détectée par diffusion Raman<br />
électronique. Ce qui laisse supposer qu’elles sont détruites et que leur temps de vie est<br />
extrêmement court.<br />
T<br />
0<br />
AN<br />
« destroyed »<br />
2 scales<br />
& fc<br />
Competitive order<br />
Fluctuating<br />
Competitive order<br />
AN<br />
« reduced »<br />
2<br />
scales &<br />
fc<br />
d-wave<br />
superconductor<br />
Full FS<br />
0.05 pC1 0.16 pC2 0.27<br />
Hole doping<br />
Fig.7: Diagramme de phase des cuprates dans l’état supraconducteur établi à partir de nos<br />
observations expérimentales. Les titres en bleu correspondent au scénario proposé par Demler et<br />
Sachdev (voir plus loin).<br />
Nos résultats Raman semblent supporter l’existence d’un ordre en compétition avec<br />
la supraconductivité que l’on nomme habituellement : le pseudogap. Ce dernier s’établerait<br />
dans le régime sous dopé aux anti-nœuds bloquant le développement de l’état<br />
supraconducteur et donc empêchant l’observation des quasi-particules de Bogoliubov aux<br />
anti-nœuds. Ce scénario est compatible avec les mesures d’effet tunnel de J.C.Davis<br />
(Cornell University) et A. Yazdani (Princeton University) qui indiquent l’apparition d’un ordre<br />
de charge dans les cuprates sous- dopés. Il est aussi compatible avec les mesures de<br />
diffusion inélastique de neutrons polarisés en spin menée par le groupe de Ph. Bourges<br />
(CEA Saclay) qui ont détecté l’apparition d’un ordre AF de moment nul en régime sous dopé.<br />
Cependant l’origine du pseudogap reste indéterminée et sa relation avec la<br />
supraconductivité n’est pas encore clarifiée. Ici, nous proposons une expérience « test » qui<br />
s’inspire des travaux théoriques menés par Eugene Demler and Subir Sachdev (PRL 87,<br />
067202, 2001 and Lectures at the “Les Houches School on Modern theories of correlated<br />
electron systems”). Leurs travaux conduisent à penser qu’à bas dopage (voir fig.8 où le<br />
paramètre « r » est similaire au paramètre de dopage « p »), une onde de densité de spin<br />
(ODS) apparait et que cette dernière entre en compétition avec la supraconductivité. Il<br />
existerait alors à bas dopage (en dessous de rc1) un domaine où à la fois l’onde de densité<br />
de spin et la supraconductivité coexisteraient en champ magnétique nul. Au dessus de rc1 et<br />
jusqu’à rc2 l’ODS peut être révélée en appliquant un champ magnétique perpendiculaire aux<br />
plans cuivre oxygène des cuprates. Au dessus de rc2 on s’attend à ce que l’ODS<br />
disparaisse.<br />
La question est maintenant de savoir comment connecter nos résultats<br />
expérimentaux au diagramme proposé par Demler et Sachdev ?<br />
T<br />
*<br />
T<br />
c<br />
1 scale<br />
&<br />
AN<br />
« full »<br />
no<br />
Competitive<br />
order<br />
p<br />
18