Curriculum Vitae - APC - Université Paris Diderot-Paris 7
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l’uniformité de l’état supraconducteur. Ceci contraste avec les supraconducteurs conventionnels pour lesquels une seule échelle d’énergie existe, celle du gap supraconducteur. Notre seconde observation majeure a été que dans l’état supraconducteur des cuprates sous-dopés, le poids spectral des quasi-particules de Bogoliubov est anisotrope dans l’espace des phases. Nos mesures ont alors révélées une perte brutale du poids spectral des quasiparticules aux anti-nœuds alors que le poids spectral des quasi-particules reste important dans les régions nodales (voir références 1, 5 et 6 de la liste des publications). En utilisant une relation simple entre l’aire intégrée de la réponse Raman dans l’état supraconducteur et la densité des paires de Cooper dans le cadre de la théorie BCS, nous avons montré que la densité des paires de Cooper est fortement réduite dans les régions anti-nodales lorsque le dopage diminue tandis que la densité des paires de Cooper dans les régions nodales reste importante même à faible dopage. La dépendance en dopage de la densité des paires de Cooper apparait alors fortement anisotrope dans l’espace des phases. (voir Fig. 3 a). Nous pouvons alors définir un niveau de dopage pc1 en dessous duquel les quasi-particules cohérentes de Bogoliubov ne sont plus détectées par diffusion Raman. pc1 est alors proche de 0.1 (voir Fig. 3a). a Fig.3 a) Dépendance en dopage de la densité des paires de Cooper autour des nœuds et aux antinœuds b) La couleur rouge sombre correspond à une forte densité de paires de Cooper. Alors que le dopage diminue, la densité des paires de Cooper décroit aux anti-nœuds tandis que la densité reste importante autour des nœuds. Ceci est décrit par la figure fig. 3b. Il peut sembler paradoxale que la supraconductivité soit plus robuste dans la région nodale où l’amplitude du gap supraconducteur est plus faible que dans la région anti-nodale où l’amplitude du gap supraconducteur prend ses valeurs maximales. Cependant, si nous nous référons à la définition de la longueur de cohérence cela a du sens. En effet, c’est dans la région anti-nodale de l’espace des phases où la longueur de cohérence est la plus petite que la supraconductivité est la plus fragile. Ceci est d’autant plus vrai que le nombre de paires contenues dans une sphère de rayon est faible ( une dizaine pour les cuprates). antinoeuds densité des paires de Cooper pc1 noeuds b Sur-dopé optimalement-dopé Sous-dopé k y k x k y Sousdopage k x k x 16
Nous pouvons alors définir et extraire à partir des mesures Raman (voir références 1, 5 de la liste des publications), la fraction cohérente de la surface de Fermi notée fc autour des nœuds pour laquelle les quasi-particules sont bien définies et où la supraconductivité peut s’établir. Nous avons trouvé que fc dépend du dopage et conduit à l’émergence des deux échelles d’énergie: l’une reliée au maximum de l’amplitude du gap supraconducteur d’onde « d » (énergie B1g, à 0° ou 90°) et l’autre à l’amplitude du gap supraconducteur aux extrémités de la fraction cohérente de la surface de Fermi fc (énergie B2g entre [0°-45°] ou [45°-90°) (voir fig.4 panneau du milieu). Nous avons alors établi une nouvelle relation entre la température critique Tc et le gap supraconducteur Tc ∝ fc . Δmax où Δmax est l’amplitude maximale du gap supraconducteur d’onde « d » (références 1 et 5). (voir fig. 4). Cette nouvelle relation diffère de celle de la théorie BCS standard où l’amplitude du gap supraconducteur est directement proportionnelle à Tc, ici, il existe un pré-facteur fc qui joue un rôle clef du coté sous-dopé du dôme supraconducteur, quand la supraconductivité ne se développe que sur une fraction de la surface de Fermi. (2) (2) et (3) dans (1) donne : d- wave gap d- wave gap Fig. 4: Nouvelle relation entre la température critique Tc et le gap supraconducteur. Cette nouvelle relation pourrait nous apporter des pistes à exploiter pour tenter d’augmenter la Tc dans les cuprates. L’idée que la surface de Fermi subit des modifications importantes avec le dopage est actuellement suivie par plusieurs groupes de recherche en particulier le groupe de P. Johnson (BNL, USA) qui observe la recomposition de la surface de Fermi sous forme de poches en photo-émission et les équipes de Louis Taillefer (Sherbrooke Univieristy, Canada) et Cyril Proust (LNCMI-Toulouse) qui sous champ magnétique montrent que la surface de Fermi se reconstruit dans les cuprates sous dopés. 2) Le projet de recherche sur les cuprates pour mon année ma demande de congé thématique (j’ encadrerai une nouvelle doctorante sur le sujet à la rentrée 2012). Nos découvertes expérimentales dans l’état supraconducteur des cuprates peuvent se résumer par le diagramme de la Fig.7 : en dessous du dopage pc2, deux échelles d’énergie font leur apparition dans l’état supraconducteur. Elles sont liées à une modification de la surface de Fermi qui se traduit par une perte de poids spectral des quasi-particules de Bogoliubov aux anti-nœuds alors que le poids spectral des quasi-particules reste important dans les régions nodales. Au dessous de pc2, le poids spectral des quasi-particules de (1) (3) 17
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l’uniformité de l’état supraconducteur. Ceci contraste avec les supraconducteurs<br />
conventionnels pour lesquels une seule échelle d’énergie existe, celle du gap<br />
supraconducteur.<br />
Notre seconde observation majeure a été que dans l’état supraconducteur des<br />
cuprates sous-dopés, le poids spectral des quasi-particules de Bogoliubov est anisotrope<br />
dans l’espace des phases.<br />
Nos mesures ont alors révélées une perte brutale du poids spectral des quasiparticules<br />
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dans les régions nodales (voir références 1, 5 et 6 de la liste des publications). En utilisant<br />
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la densité des paires de Cooper dans le cadre de la théorie BCS, nous avons montré que la<br />
densité des paires de Cooper est fortement réduite dans les régions anti-nodales lorsque le<br />
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importante même à faible dopage. La dépendance en dopage de la densité des paires de<br />
Cooper apparait alors fortement anisotrope dans l’espace des phases. (voir Fig. 3 a). Nous<br />
pouvons alors définir un niveau de dopage pc1 en dessous duquel les quasi-particules<br />
cohérentes de Bogoliubov ne sont plus détectées par diffusion Raman. pc1 est alors proche<br />
de 0.1 (voir Fig. 3a).<br />
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Fig.3 a) Dépendance en dopage de la densité des paires de Cooper autour des nœuds et aux antinœuds<br />
b) La couleur rouge sombre correspond à une forte densité de paires de Cooper.<br />
Alors que le dopage diminue, la densité des paires de Cooper décroit aux anti-nœuds<br />
tandis que la densité reste importante autour des nœuds. Ceci est décrit par la figure fig. 3b.<br />
Il peut sembler paradoxale que la supraconductivité soit plus robuste dans la région<br />
nodale où l’amplitude du gap supraconducteur est plus faible que dans la région anti-nodale<br />
où l’amplitude du gap supraconducteur prend ses valeurs maximales. Cependant, si nous<br />
nous référons à la définition de la longueur de cohérence cela a du sens. En effet,<br />
c’est dans la région anti-nodale de l’espace des phases où la longueur de cohérence est la<br />
plus petite que la supraconductivité est la plus fragile. Ceci est d’autant plus vrai que le<br />
nombre de paires contenues dans une sphère de rayon est faible ( une dizaine pour les<br />
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