Curriculum Vitae - APC - Université Paris Diderot-Paris 7
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CetravailadébutéàmonarrivéeauLaboratoirePierreAigrainets’inscritdanslecadre<br />
de discussions et de collaborations très fructueuses avec le groupe expérimental de physique<br />
mésoscopique. Motivé par les expériences de mesure de bruit dans les nanotubes de carbone<br />
réalisées au laboratoire, nous avons étudié (avec X. Leyronas et N. Regnault) le transport<br />
(courant et bruit en courant) dans un nanotube de carbone en présence de l’effet Kondo.<br />
Dans ces expériences, le nanotube de carbone joue le rôle d’une boîte quantique dont le<br />
spin se couple aux électrons de conduction des électrodes métalliques. Ceci donne lieu à un<br />
écrantage Kondo de ce spin à basse énergie (température). Une particularité des nanotubes<br />
de carbone est l’existence d’une dégénérescence orbitale supplémentaire pouvant conduire<br />
à une symétrie étendue SU(4) incluant spin et degré de liberté orbital. Notre travail a ainsi<br />
considéré le cas général d’une symétrie SU(N) avec une attention particulière pour les cas<br />
N = 2 et N = 4.<br />
Poursuivant cette étude, j’ai participé au travail d’analyse et d’interprétation des mesures<br />
expérimentales obtenues au laboratoire. Nous avons ainsi observé que les nanotubes<br />
de carbone donnent, en présence d’une résonance Kondo, un bruit supérieur au bruit attendu<br />
pour un transport cohérent sans interaction ou pour un effet Kondo à symétrie<br />
SU(2). Nous avons interprété cette observation par la présence de la dégénérescence orbitale<br />
supplémentaire.<br />
Reprenantuntravailpurementthéorique,j’aidéveloppéunecollaborationavecA.Clerk<br />
et K. Le Hur afin de calculer le bruit en courant dans des nanotubes de carbone. Nous nous<br />
sommes appuyés sur une théorie de liquide de Fermi adaptée à la symétrie SU(N) que j’ai<br />
développée. Nos prédictions sur le bruit incluent l’existence de charges universelles à basse<br />
énergie qui caractérisent le transport électronique.<br />
Gaz de fermions déséquilibrés LPA et <strong>Paris</strong> 7 [8, 9, 12].<br />
Cetravailestmotivépardesexpériencessurdesgazfermioniquesdéséquilibrésconduites<br />
au département de physique (au LKB) dans le groupe de C. Salomon et F. Chevy. L’énergie<br />
du polaron - un fermion de l’espèce minoritaire habillée par la mer de Fermi de l’espèce<br />
majoritaire - détermine le lieu de la transition entre un gaz partiellement polarisé et un<br />
gaz complètement polarisé, et est donc pertinent pour comprendre la forme des profils de<br />
densitéobservésexpérimentalement.Nousavonstoutd’abordétudiélecasoùlefermionminoritaire<br />
s’apparie préférentiellement avec un fermion majoritaire pour former une molécule<br />
bosonique composite dans la mer de Fermi majoritaire. Nous avons déterminé perturbativement<br />
l’énergie de cet état moléculaire habillé en interaction faible, illustrant au passage<br />
son aspect composite, puis une approche variationnelle nous a donné une estimation précise<br />
de son énergie jusque dans le régime d’interaction forte.<br />
Reprenant le cas d’une interaction attractive à longue distance (a < 0) où le fermion<br />
minoritaire n’a pas de partenaire privilégié et forme un polaron avec la mer de Fermi<br />
majoritaire, nous avons dérivé une équation d’état pour le gaz de fermions partiellement<br />
polarisé en très bon accord avec les résultats expérimentaux. Pour cela, nous avons calculé<br />
de façon exacte le terme dominant les interactions entre polarons à forte polarisation.<br />
Circuit RC quantique LPA et <strong>Paris</strong> 7 [1, 2, 3, 4].<br />
La seconde expérience conduite au LPA à laquelle je me suis intéressé est celle de la<br />
capacité quantique. Une boîte quantique reliée à un canal unidimensionnel chiral (état de<br />
bord d’un effet Hall quantique entier) et contrôlée par une grille métallique de dessus réalise<br />
l’équivalent quantique d’un circuit RC classique en série. La partie capacitive est formée<br />
par le couple grille métallique-boîte quantique qui réalise l’équivalent des deux armatures<br />
d’un condensateur, la partie résistive vient d’un point de contact quantique qui sépare la<br />
boîte quantique du canal de bord unidimensionnel jouant le rôle de réservoir.<br />
Cette expérience intègre de façon paradigmique des effets de cohérence quantique, don-<br />
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