Curriculum Vitae - APC - Université Paris Diderot-Paris 7

la position et l’évolution avec ∆/TK des états d’Andreev qui sont des états localisés apparaissant
sous le gap et caractérisant l’état du système hybride [7]. En plus de porter le
courant Josephson non-dissipatif, ces états ont récemment été directement observés [8, 9]
à l’aide d’un troisième contact non invasif.
Circuit RC quantique
Que l’on considère le modèle de Matveev-Glazman ou bien le modèle d’Anderson, les
différents résultats que nous avons obtenus sur le circuit RC quantique sont toujours basés
sur le fait que le point fixe de basse énergie du modèle est un liquide de Fermi. Nous souhaitons
donc nous intéresser au cas non-liquide de Fermi qui émerge par exemple dans le
modèle de Matveev-Glazman dès lors que l’on considère deux canaux de conduction et que
l’on s’approche de la dégénérescence de charge [10]. Précisons que le point fixe non-liquide
de Fermi est en général peu robuste, se déstabilisant aisément vers un point fixe liquide
de Fermi, et nécessite donc un ajustement précis des paramètres du modèle. Néanmoins,
même dans une situation où le point fixe de basse énergie est un liquide de Fermi, on peut
retrouver à énergie intermédiaire la signature d’une physique non-liquide de Fermi. À proxi-
mité du point fixe non-liquide de Fermi, ce crossover entre liquide de Fermi et non-liquide
de Fermi peut par ailleurs être décrit analytiquement [11].
Un des résultats de notre dernier travail sur le circuit RC quantique est que la dissipation
peut être reliée à la distribution des états de basse énergie du modèle. Il est donc
possible de considérer le cas d’une boîte quantique désordonnée dont la distribution des
niveaux d’énergie est donnée par la théorie des matrices aléatoires [12] (ou du modèle sigma
non-linéaire supersymétrique d’Efetov). On doit ainsi pouvoir calculer le crossover entre les
résistances universelles Rq = h/2e 2 et Rq = h/e 2 en fonction du rapport ∆/Ec où ∆ est ici
l’écart moyen entre niveaux et Ec l’énergie de charge de la boîte. Ce crossover va dépendre
notamment du champ magnétique qui fait transiter le système entre les ensembles orthogonal
et unitaire (GOE et GUE). Une question reliée que nous souhaitons aussi aborder
est l’effet du déphasage des électrons et de la température sur nos résultats. On sait que la
prédiction de Büttiker sur la résistance quantique Rq = h/2e 2 est très sensible aux effets
de déphasage [13]. Qu’en est-il dans le cas d’une grande boîte ou d’une petite boîte où le
blocage de Coulomb est important?
Boîtes quantiques en cavité
Les expériences très récentes [14, 15], démontrant la possibilité de coupler une boîte quantique
à un guide d’onde coplanaire résonant offrent des perspectives de recherche passionnantes.
Tout d’abord ces expériences proposent une méthode alternative pour mesurer l’admittance
d’une boîte quantique, et donc en particulier sa capacité quantique et sa résistance
de relaxation de charge. Une de ces expériences [14] se couple en fait à une double boîte.
Nous pourrions donc, poursuivant notre travail avec A. Cottet et T. Kontos [16], étudier
la résistance de relaxation de charge d’une double boîte. L’intérêt du couplage à un guide
d’onde coplanaire [17] dont le facteur de qualité est élevé 1 est que les photons, en réalisant
un grand nombre d’aller-retour dans la cavité, amplifient leur couplage aux électrons. Ce
couplage devient largement supérieur à ce qu’il est dans le vide au détriment néanmoins de
la bande passante. On s’attend donc à ce que le transport électronique soit d’autant plus
sensible aux effets de blocage de Coulomb dynamique [18] centrés sur la fréquence propre
du guide d’onde. Il serait ainsi intéressant d’étudier cet effet tout d’abord pour un niveau
résonant, puis pour l’effet Kondo. Si le transport électronique est affecté par la dynamique
des photons dans la cavité, on peut aussi renverser la perspective et étudier le problème
du point de vue des photons. L’excitation des électrons par le passage des photons peut
ainsi induire des non-linéarités qui reflètent indirectement l’état électronique du système.
1. on atteint aujourd’hui dans les meilleurs échantillons des facteurs de qualité de l’ordre du million.
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