Contributions à l'étude de la classification spectrale et applications
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66 C<strong>la</strong>ssification <strong>et</strong> éléments spectraux <strong>de</strong> <strong>la</strong> matrice affinité gaussienne<br />
Théorème 2.45. (Propriété <strong>de</strong> Clustering) En reprenant les hypothèses <strong>de</strong> <strong>la</strong> proposition 2.44, il<br />
existe une famille <strong>de</strong> vecteurs, notés Zn,i pour i ∈ {1, .., k} <strong>et</strong> n > 0 avec Zn,i2 = 1, telle que pour<br />
tout xr ∈ S <strong>et</strong> pour tout i ∈ {1, .., k} on obtient le résultat suivant :<br />
⎡<br />
∃α > 0, ∃n > 0, ∀t > 0 avec t, h<br />
⎣<br />
2 /t <strong>et</strong> h3p+1 /t2 <br />
assez p<strong>et</strong>its,<br />
Zn,i = argmax ((A {Zm,j,m∈N,j∈[|1,k|]} + IN).r|Zm,j) <br />
2<br />
<strong>et</strong> ⎤<br />
⎦<br />
<br />
⇐⇒ xr ∈ Oi, (2.50)<br />
((A + IN).r|Zn,i) <br />
2 > α<br />
où (A + IN).r correspond <strong>à</strong> <strong>la</strong> r ieme colonne <strong>de</strong> <strong>la</strong> matrice A + IN.<br />
Démonstration. On considère les Wn,i définis dans <strong>la</strong> proposition 2.44 <strong>et</strong> on pose Zn,i = Wn,i<br />
Wn,i2 .<br />
D’après le théorème 2.38, les Wn,i satisfont l’argument maximal du théorème. Par contre, ce résultat<br />
est énoncé avec <strong>la</strong> norme définie avec <strong>la</strong> matrice <strong>de</strong> masse M. Il faut maintenant comparer <strong>la</strong> norme<br />
avec M <strong>et</strong> <strong>la</strong> norme euclidienne. Par définition <strong>et</strong> en utilisant l’équation (2.44), on obtient pour w ∈<br />
L2 (Vh) <strong>et</strong> W les<br />
coordonnées <strong>de</strong> w dans <strong>la</strong> base, avec les hypothèses <strong>de</strong> régu<strong>la</strong>rité du mail<strong>la</strong>ge (2.48) :<br />
(W |W )M = w(x)<br />
O<br />
2 dx = (W |W ) M + O(h) = <br />
Wi<br />
i<br />
MiiWi + O(h) = W 2<br />
i (C0h p + O(h p+1 )) +<br />
√<br />
O(h) donc W M = W 2 C0hp/2 + O( √ 1<br />
h). Donc pour les Wn,i, Wn,i2 = √<br />
C0hp/2 + O( 1 √ ) puis<br />
h<br />
avec Wn,i = Zn,iWn,i2 dans (2.49), il vient :<br />
C0h p (4πt) −p<br />
<br />
2 (A + IN)Zn,i 1 + O(h (p−1)/2 <br />
) = e −λn,it<br />
<br />
Zn,i 1 + O(h (p−1)/2 <br />
) (2.51)<br />
<br />
<br />
+ O<br />
th p/2 , h 2+p/2 , h3p/2+1<br />
,<br />
t<br />
h3p+2+p/2<br />
t2 N Comme les Zn,i sont normés, AZn,i2 ≤ A∞ avec A∞ = max1≤j≤n i=1 Aij ≤ 2N par<br />
définition <strong>de</strong> l’affinité (1.1). Or N représente le nombre <strong>de</strong> points dans le volume O donc avec<br />
l’hypothèse <strong>de</strong> régu<strong>la</strong>rité du mail<strong>la</strong>ge (2.44), il est égal au rapport<br />
<br />
entre le volume<br />
<br />
total <strong>et</strong> le<br />
1 + O(h (p−1)/2 ) = C0hpAZn,i +<br />
volume <strong>de</strong> chaque élément fini soit : N ≈ 1/h p . Donc C0h p AZn,i<br />
O(h (p−1)/2 ). Donc<br />
C0h p (4πt) −p<br />
2 (A + IN)Zn,i = e −λn,it Zn,i + O<br />
<br />
th p/2 , h (p−1)/2 , h3p/2+1<br />
,<br />
t<br />
h3p+2+p/2<br />
t2 Ce <strong>de</strong>rnier théorème montre donc le fonctionnement <strong>de</strong> <strong>la</strong> c<strong>la</strong>ssification <strong>spectrale</strong> sans étape <strong>de</strong><br />
normalisation. Or ces résultats dépen<strong>de</strong>nt du pas <strong>de</strong> discrétisation h <strong>et</strong> du paramètre <strong>de</strong> l’affinité<br />
t. Les rôles <strong>de</strong> h <strong>et</strong> t sont donc étudiés dans <strong>la</strong> section suivante <strong>à</strong> travers d’autres expérimentations<br />
numériques.<br />
2.5 Discussions<br />
Dans c<strong>et</strong>te section, nous présentons <strong>de</strong>s expérimentations numériques sur <strong>de</strong>s exemples présentant<br />
<strong>de</strong>s cas <strong>de</strong> séparations linéaire <strong>et</strong> non linéaire. Ainsi les diverses étapes développées dans les<br />
chapitres seront représentées. Le choix du paramètre <strong>de</strong> <strong>la</strong> chaleur sera évoqué <strong>et</strong> comparé aux hypothèses<br />
issues <strong>de</strong> <strong>la</strong> théorie <strong>et</strong> un exemple <strong>de</strong> cas limite entre le continu <strong>et</strong> le discr<strong>et</strong> sera présenté.<br />
Ensuite, le passage du discr<strong>et</strong> au continu sera évoqué via <strong>la</strong> triangu<strong>la</strong>tion <strong>de</strong> De<strong>la</strong>unay. L’étape <strong>de</strong><br />
normalisation n’étant pas prise en compte dans tout ce chapitre, elle fera l’obj<strong>et</strong> d’une brève étu<strong>de</strong><br />
<strong>et</strong> <strong>de</strong> discussions. Enfin, nous reviendrons sur <strong>de</strong>s cas limites <strong>de</strong> validité <strong>de</strong> l’étu<strong>de</strong>.<br />
<br />
.