Contributions à l'étude de la classification spectrale et applications
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2.3.3 C<strong>la</strong>ssification via l’opérateur <strong>de</strong> <strong>la</strong> chaleur avec conditions <strong>de</strong> Dirichl<strong>et</strong> 45<br />
(a) Sommes <strong>de</strong>s fonctions propres discrétisées<br />
V1,1 associées aux <strong>de</strong>ux premières valeurs<br />
propres<br />
Figure 2.4 – Exemple <strong>de</strong>s donuts<br />
(b) Fonction propre discrétisée V1,2 associée <strong>à</strong><br />
<strong>la</strong> septième plus gran<strong>de</strong> valeur propre<br />
Remarque 2.15. L’exemple précé<strong>de</strong>nt montre que les premières fonctions propres <strong>à</strong> support sur<br />
les différentes composantes connexes ne sont pas associées aux plus gran<strong>de</strong>s valeurs propres : <strong>la</strong><br />
<strong>de</strong>uxième composante connexe correspond (figure 2.4 (b)) <strong>à</strong> <strong>la</strong> 7ème plus gran<strong>de</strong> valeur propre <strong>de</strong><br />
{λn, n ∈ N}. Ce<strong>la</strong> perm<strong>et</strong> <strong>de</strong> soulever le rôle <strong>de</strong> <strong>la</strong> normalisation dans l’algorithme 1 <strong>de</strong> spectral<br />
clustering. La normalisation perm<strong>et</strong> <strong>de</strong> c<strong>la</strong>sser les 2 premières fonctions propres, associées aux plus<br />
gran<strong>de</strong>s valeurs propres, comme étant <strong>la</strong> plus gran<strong>de</strong> fonction propre sur chaque composante connexe<br />
Ω1 <strong>et</strong> Ω2.<br />
Maintenant, il faut lier les fonctions propres <strong>de</strong> l’opérateur <strong>de</strong> Lap<strong>la</strong>ce avec conditions <strong>de</strong> Dirichl<strong>et</strong><br />
avec celles <strong>de</strong> l’opérateur <strong>de</strong> <strong>la</strong> chaleur avec conditions <strong>de</strong> Dirichl<strong>et</strong>.<br />
2.3.3 C<strong>la</strong>ssification via l’opérateur <strong>de</strong> <strong>la</strong> chaleur avec conditions <strong>de</strong> Dirichl<strong>et</strong><br />
Comme pour l’opérateur <strong>de</strong> Dirichl<strong>et</strong>, l’opérateur <strong>de</strong> <strong>la</strong> chaleur avec conditions <strong>de</strong> Dirichl<strong>et</strong> est<br />
d’abord introduit avant d’étudier une propriété <strong>de</strong> clustering sur ses fonctions propres.<br />
Opérateur <strong>de</strong> <strong>la</strong> chaleur avec conditions <strong>de</strong> Dirichl<strong>et</strong><br />
Soit f ∈ L 2 (Ω), on considère maintenant l’équation <strong>de</strong> <strong>la</strong> chaleur avec conditions <strong>de</strong> Dirichl<strong>et</strong><br />
sur <strong>la</strong> frontière <strong>de</strong> l’ouvert borné k<br />
i=1 Ωi :<br />
(P D Ω )<br />
⎧<br />
⎪⎨ ∂tu − ∆u = 0 sur R<br />
⎪⎩<br />
+ × Ω,<br />
u = 0, sur R + × ∂Ω,<br />
u(t = 0) = f, sur Ω.<br />
Alors l’opérateur solution <strong>de</strong> ce problème est défini comme suit [60] :<br />
Proposition 2.16. Soit f ∈ H1 0<br />
dans H1 0<br />
(Ω). Il existe une unique fonction u définie sur [0, +∞[ <strong>à</strong> valeur<br />
(Ω), différentiable sur [O, +∞[ <strong>et</strong> satisfaisant les conditions suivantes :<br />
– ∂tu = ∆u(t) pour tout t > 0.<br />
– limt→0 + u(t) = f dans H1 0 (Ω).