Etude du comportement dynamique linéaire et non-linéaire d'un ...
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11.3.3 INTERPRETATION DES RESULTATS<br />
11.3.3.1 <strong>Etude</strong> <strong>du</strong> mode de traînée<br />
Du fait de la symétrie <strong>du</strong> noyau de Volterra d'ordre 2 , il suffit de faire une<br />
étude sur les deux domaines ( o > O; w > O ) <strong>et</strong> ( w1 O ). La figure 11.3 présente<br />
les résultats obtenus pour le noyau d'ordre 2 associé au degré de liberté de traînée sur le<br />
domaine ( o > O; w2 > O ) . Sur ce domaine, nous pourrons d<strong>et</strong>ecter les résonances en<br />
harmoniques <strong>et</strong> les résonances de combinaison.<br />
L'analyse <strong>du</strong> mo<strong>du</strong>le <strong>du</strong> noyau d'ordre 2 sur le domaine (w > O; c02 > O ) fait<br />
apparaître trois types de résonances:<br />
- les résonances primaires qui sont situées sur les droites parallèles aux<br />
bords c'est à dire pour w1 = O ou w2 = O. Sur ces lignes, nous r<strong>et</strong>rouvons les phénomènes de<br />
résonance classiques avec une réponse associée au noyau égal aux pulsations des modes <strong>du</strong><br />
système: (Og = LO, (Og = Lb <strong>et</strong> = Lt ( point 1). En fait, seule la résonance associée au mode<br />
de traînée apparaît puisque les autres modes - battement <strong>et</strong> torsion - sont trop faiblement<br />
couplés pour apparaître sur le diagramme des amplitudes.<br />
- les résonances secondaires qui sont situées sur la diagonale wi = w2.<br />
Ces résonances apparaissent pour Wi = = LO (point 2), WI = w2 = Lb (point 3 ) <strong>et</strong> wi<br />
w2 = Li: (point 4 ) c'est à dire à l'intersection de la diagonale avec les modes propres <strong>du</strong><br />
système. Dans ce cas, la contribution <strong>du</strong> noyau d'ordre 2 à la <strong>dynamique</strong> <strong>du</strong> système se<br />
caractérise par une pulsation double de celle de l'excitation. En eff<strong>et</strong>, la relation wg = w-i +<br />
= 2 w est toujours vérifiée sur c<strong>et</strong>te droite. Ainsi, si la force d'excitation est de fréquence<br />
Et, la contribution <strong>du</strong> noyau d'ordre 2 apparaîtra à la fréquence 2 Et. Parmi ces résonances,<br />
la plus importante est celle liée au mode de battement (point 3).<br />
- les résonances en combinaison (w1 w ). Il existe deux types de<br />
résonance en combinaison:<br />
les résonances situées à l'intersection des droites WI =<br />
f0 <strong>et</strong> des droites w2 = fo (avec i j) où fo est la fréquence <strong>d'un</strong> mode <strong>du</strong> système. Toutes ces<br />
résonances n'apparaissent pas. Par exemple, il apparaît bien des résonances aux<br />
intersections ( wi = Lb; w2 = LO - point 5 - ) <strong>et</strong> ( WI = Lb; W2 = Lt - point 6 - ) mais pas il ny<br />
en a pas à l'intersection ( (01 = Lt ; (02 = Le).<br />
les résonances situées sur la droite A d'équation WI +<br />
= Lb <strong>et</strong> sur la droite B d'équation w + w = Lt. Sur la droite A, une seule résonance<br />
apparaît à l'intersection de c<strong>et</strong>te droite avec la droite (01 = LO ( point 7 ). En ce point, la<br />
force d'excitation est composée de deux harmoniques wi = LO <strong>et</strong> w2 = Lb - LO. Le noyau<br />
Chapitre 2 : Analyse <strong>non</strong>-<strong>linéaire</strong><br />
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