Etude du comportement dynamique linéaire et non-linéaire d'un ...
Etude du comportement dynamique linéaire et non-linéaire d'un ...
Etude du comportement dynamique linéaire et non-linéaire d'un ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
- le premier est dû au basculement <strong>du</strong> plan rotor. Le<br />
basculement longitudinal 4) de la BTP entraîne un basculement identique <strong>du</strong> plan rotor <strong>et</strong> crée<br />
donc un angle de pas pour une pale qui vaut i = - Ø sin ví.<br />
- le second terme est dû à la réinjection de commande par<br />
l'intermédiaire de la servocommande. En eff<strong>et</strong>, lors <strong>du</strong> basculement 4), la servocommande qui<br />
est fixée sur la BTP voit un mouvement relatif de sa bielle d'attaque qui est fixée au fuselage.<br />
L'impédance d'entrée de la servocommande vaut Ze = 12 4) - où 12 est la distance entre la<br />
bielle d'attaque de la servocommande <strong>et</strong> l'axe vertical de la BTP -. A la sortie de la<br />
servocommande, il existe donc une sortie Z <strong>non</strong>-nulle qui peut s'exprimer en fonction de Ze<br />
si la loi de <strong>comportement</strong> de la servocommande est connue. Le plateau de commande<br />
transforme la sortie Z en un angle de pas 02 qui vaut:<br />
02 =-2-Zcos(v'+ a)<br />
rl e<br />
(4.20)<br />
où rl, r <strong>et</strong> e sont les caractéristiques géométriques <strong>du</strong> plateau de<br />
commande <strong>et</strong> a est l'angle entre l'attache de la bielle de pas sur la pale <strong>et</strong> l'axe de la pale.<br />
Dans la suite <strong>du</strong> calcul, nous poserons A r2 /( ri . e)<br />
Dans la suite de c<strong>et</strong>te étude, nous conserverons la sortie Zs de la<br />
servocommande comme variable d'état supplémentaire. Dans ces conditions, la force<br />
élémentaire de portance qui s'exerce sur un élément de pale de longueur dr vaut:<br />
dP=-NQr2 q5cos ty-NflrhijNQ2 r2Acos(V'+ cx)Z<br />
à partir de l'équation (4.16):<br />
(4.21)<br />
L'effort généralisé élémentaire associé au degré de liberté qi peut être exprimé<br />
dQq=Wt -dP---=h1dP (4.22)<br />
Nous utilisons là encore le changement de variables de Coleman afin de<br />
n'avoir que des termes en u1 <strong>et</strong> v. De l'expression (4.22) <strong>et</strong> connaissant la forme <strong>du</strong><br />
changement de variable de Coleman (4.7), nous obte<strong>non</strong>s l'effort aéro<strong>dynamique</strong> généralisé<br />
associés aux variables ui <strong>et</strong> vi.<br />
QUIJ<br />
pale<br />
b<br />
hdPcosji1<br />
j=1<br />
Chapitre 4 : Instabilité de couplage Rotor - Structure<br />
I<br />
<strong>et</strong> Q1<br />
h1 dP sin IJ<br />
pale<br />
b<br />
j=i<br />
(4.23)<br />
194