Koko luentomoniste - FMI
Koko luentomoniste - FMI
Koko luentomoniste - FMI
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
98 LUKU 8. MAGNEETTINEN ENERGIA<br />
Jos kaikki vuonmuutokset ovat peräisin systeemin silmukoista, niin<br />
dΦ i =<br />
n∑<br />
j=1<br />
dΦ ij<br />
dI j<br />
dI j =<br />
n∑<br />
M ij dI j (8.5)<br />
j=1<br />
Oletetaan lisäksi, että silmukat ovat jäykkiä ja paikallaan, jolloin energianmuutoksiin<br />
ei liity mekaanista työtä. Tällöin dW b on yhtäsuuri kuin magneettisen<br />
energian muutos dU. (Virrat oletetaan myös riittävän hitaasti<br />
muuttuviksi, jolloin ei tarvitse ottaa huomioon säteilyhäviöitä.)<br />
Rajoitutaan yksinkertaiseen väliaineeseen, jossa magneettivuon ja virran<br />
välinen suhde on lineaarinen. Lasketaan systeemin energia lähtien tilasta,<br />
jossa virtoja ei ole. Lineaarisuudesta johtuen lopullinen energia ei riipu<br />
tavasta, jolla tila on saavutettu. Näin ollen virtoja voidaan kasvattaa nollasta<br />
lopputilaan samassa tahdissa eli joka hetki I ′ i = αI i, missä α kasvaa<br />
0 → 1. Tällöin dΦ i = Φ i dα ja systeemin magneettinen energia on<br />
∫<br />
U = dW b =<br />
∫ 1 n∑<br />
n∑<br />
∫ 1<br />
I i ′ Φ i dα = I i Φ i α dα = 1 n∑<br />
I i Φ i (8.6)<br />
0<br />
i=1<br />
i=1<br />
0 2<br />
i=1<br />
Tämä voidaan myös ilmaista summana silmukoiden yli:<br />
U = 1 n∑ n∑<br />
M ij I i I j (8.7)<br />
2<br />
i=1 j=1<br />
josta saadaan suoraan yhdelle silmukalle (M 11 = L 1 = L = silmukan itseinduktanssi)<br />
U = 1 2 IΦ = 1 2 LI2 = 1 Φ 2<br />
(8.8)<br />
2 L<br />
Tämän voi rinnastaa kondensaattorin energiaan Q 2 /(2C), joka ilmaisee kondensaattorin<br />
sähkökenttään varastoituneen energian. Kahdelle silmukalle<br />
saadaan<br />
U = 1 2 L 1I1 2 + 1 2 L 2I2 2 + MI 1 I 2 (8.9)<br />
missä otettiin huomioon symmetria M 12 = M 21 = M. Harjoitustehtäväksi<br />
jää osoittaa, että L 1 L 2 ≥ M 2 .<br />
Virtasilmukkajärjestelmän energia voidaan määrittää myös kokoamalla<br />
systeemi silmukoista, joihin yksi kerrallaan luodaan virrat I i . Silmukkaan<br />
dI<br />
indusoituva smv tekee työtä teholla −L i I i i dt<br />
, joten kasvatettaessa virta nollasta<br />
lopulliseen arvoonsa tarvitaan ulkoista työtä määrä 1 2 L iIi 2. Tarkastellaan<br />
silmukkaparia, joista ensimmäiseen synnytetään virta I 1 ja ulkoinen<br />
työ on 1 2 L 1I1 2. Pidetään sitten I 1 vakiona ja kasvatetaan toisen silmukan<br />
virta nollasta arvoon I 2 . Tällöin tehdään työtä sekä silmukkaan 2 indusoituvaa<br />
smv:tä vastaan ( 1 2 L 2I2 2 ) että silmukkaan 1 indusoituvaa smv:tä vastaan<br />
( ∫ t<br />
0 MI 1dI 2 /dt = MI 1 I 2 ). Systeemin kokonaisenergia on siis 1 2 L 1I1 2 +<br />
1<br />
2 L 2I2 2 + MI 1I 2 . Sama idea yleistyy suuremmalle silmukkajoukolle.