Astronáutica y Vehículos Espaciales - Tema 2: Mecánica Orbital ...

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Introducción Histórica a la Mecánica OrbitalEl Problema de los Dos CuerposLeyes horarias. Teorema de Lambert. Elementos OrbitalesTeoría de PerturbacionesGeneralidades. Ecuaciones planetariasCampo gravitatorio de un cuerpo no esférico. AchatamientoOtros efectos. Resumen. Periodos orbitales.Propagadores. Determinación de órbitas.Perturbación debida al achatamiento de la Tierra IIIPor tanto U p = f (a, e, i). Esto implica queda/dt = di/dt = de/dt = 0, es decir: el J 2 no producevariaciones seculares en a (la energía, en media, no varía) nien la inclinación i o en e.Sí hay cambios seculares en ω y Ω (también en M 0 ):dΩdt= − 3J 2nR 2 ⊕2p 2 cos i,dωdt = 3J 2nR 2 ⊕4p 2 (5 cos 2 i − 1)El primer fenómeno se llama regresión de los nodos, y elsegundo, avance del perigeo.La variación por revolución es, usando T = 2π/n:∆Ω = − 3J 2πR 2 ⊕p 2 cos i, ∆ω = 3J 2πR 2 ⊕2p 2 (5 cos 2 i − 1)El J 2 sí produce variaciones periódicas en todos los elementos.108 / 151
.ppt ©R.S. Nerem 2004 15Introducción Histórica a la Mecánica OrbitalEl Problema de los Dos CuerposLeyes horarias. Teorema de Lambert. Elementos OrbitalesTeoría de PerturbacionesGeneralidades. Ecuaciones planetariasCampo gravitatorio de un cuerpo no esférico. AchatamientoOtros efectos. Resumen. Periodos orbitales.Propagadores. Determinación de órbitas.Regresión de los nodosGeneral Perturbation TechniquesLa regresión de los nodoscambia el plano de la órbitade forma continua.Una “explicación gráfica” dela física fenómeno:vhOblateness PerturbationsGeneral Perturbation Techniques!d v f˙ vr = " µv rr 3vr " r ˙ v= # r v "!"#$$#%&'()**+,.ppt ©R.S. Nerem 2004 16d v f!!!ddtvr " rv ˙( ) =!!lecture16.ppt ©R.S. Nerem 2004109 / 151
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