Astronáutica y Vehículos Espaciales - Tema 2: Mecánica Orbital ...

Introducción Histórica a la Mecánica OrbitalEl Problema de los Dos CuerposLeyes horarias. Teorema de Lambert. Elementos OrbitalesTeoría de PerturbacionesGeneralidades. Ecuaciones planetariasCampo gravitatorio de un cuerpo no esférico. AchatamientoOtros efectos. Resumen. Periodos orbitales.Propagadores. Determinación de órbitas.Teoría de Perturbaciones aplicada a Mecánica Orbital IIIDespejar ˙⃗α, en función de la propia α y de la perturbación ⃗γ P ,es decir encontrar ˙⃗α = ⃗ F (⃗α, ⃗γ P ), no es trivial.El sistema de ecuaciones ˙⃗α = ⃗ F (⃗α, ⃗γ P ) se denominaEcuaciones Planetarias, ya que permiten predecir elmovimiento de los planetas, incorporando fuerzas adicionalesa la atracción gravitatoria del Sol como perturbaciones.En el caso de que ⃗γ P derive de un potencial ⃗γ P = ∇U p , lasecuaciones se pueden escribir como ˙⃗α = ⃗ F (⃗α, U p ). En tal casose denominan las Ecuaciones Planetarias de Lagrange.Observación: en Astronomía/Astronáutica no se usa laconvención de Mecánica F = −∇U.En caso contrario consideramos ⃗γ P = R⃗e r + S⃗e θ + W⃗e z . Lasecuaciones escritas como ˙⃗α = ⃗ F (⃗α, R, S, W ) se denominan lasEcuaciones Planetarias de Gauss.La deducción de las ecuaciones está en el apéndice.91 / 151