Astronáutica y Vehículos Espaciales - Tema 2: Mecánica Orbital ...
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Introducción Histórica a la Mecánica OrbitalEl Problema de los Dos CuerposLeyes horarias. Teorema de Lambert. Elementos OrbitalesTeoría de PerturbacionesLeyes horarias. Ecuación de KeplerEl Teorema de LambertElementos orbitalesÁngulos de Euler de una órbita ILa forma de pasar del sistema de referencia perifocal (F) algeocéntrico ecuatorial (o heliocéntrico) que denotamosgenéricamente por R es mediante tres rotaciones:#%!# !" ""!!$!%#$La primera rotación es en torno aleje z R con ángulo Ω.La denotamosRSu matriz es⎡CR N (Ω) = ⎣−→Ω Nz R= C 3 (Ω)cos Ω sen Ω 0− sen Ω cos Ω 00 0 1⎤⎦76 / 151
Introducción Histórica a la Mecánica OrbitalEl Problema de los Dos CuerposLeyes horarias. Teorema de Lambert. Elementos OrbitalesTeoría de PerturbacionesLeyes horarias. Ecuación de KeplerEl Teorema de LambertElementos orbitalesÁngulos de Euler de una órbita II"&$&"%$%La segunda rotación es en torno aleje x N con ángulo i.La denotamos!!N−→i Ox N!$ "# !#Su matriz es⎡CN O (i) = ⎣= C 1 (i)1 0 00 cos i sen i0 − sen i cos i⎤⎦77 / 151
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Introducción Histórica a la <strong>Mecánica</strong> <strong>Orbital</strong>El Problema de los Dos CuerposLeyes horarias. Teorema de Lambert. Elementos <strong>Orbital</strong>esTeoría de PerturbacionesLeyes horarias. Ecuación de KeplerEl Teorema de LambertElementos orbitalesÁngulos de Euler de una órbita ILa forma de pasar del sistema de referencia perifocal (F) algeocéntrico ecuatorial (o heliocéntrico) que denotamosgenéricamente por R es mediante tres rotaciones:#%!# !" ""!!$!%#$La primera rotación es en torno aleje z R con ángulo Ω.La denotamosRSu matriz es⎡CR N (Ω) = ⎣−→Ω Nz R= C 3 (Ω)cos Ω sen Ω 0− sen Ω cos Ω 00 0 1⎤⎦76 / 151