aplicaciones analiticas de la microbalanza de cristal de cuarzo ...

Nuevamente, la forma mas simple de abordar el tratamiento es considerarmateriales de α constante, de modo de obtener una funcionalidad comparable a la quese mostró en la sección 2.1.4 para los líquidos newtonianos.R f, X Lf/ Ω5004003002001000R fzona KanazawaX Lf0 200 400 600 800 1000d / nmzona SauerbreyFig. 2.8R f y X Lf en función del espesor , para un líquido viscoelastico finitoG" = 10 5 Nm -2 , G' = 5.10 4 Nm -2 , α = 2 y ρ = 1 gcm -3En la figura 2.8 se ve el comportamiento de la MCQ cuando un materialviscoelástico finito se encuentra en contacto con una de las caras, simulado con la Ec.2.2.El material presenta una tangente de perdidas de 2, lo que corresponde a un modulode elasticidad igual a la mitad del modulo de pérdidas (viscosidad) cuando se loexpresa en las mismas unidades.Cuando la capa de líquido es suficientemente gruesa, se cumple la aproximación dematerial infinito, que en el caso newtoniano era el limite de Kanazawa:Rf= X ~ ρη , independientemente del espesor.LfSin embargo, para un material no newtoniano , R f > X Lf como se vio en la seccion2.1.3, de manera que en la figura 2.8 se ve que la curva de R f cae sobre la de X Lf ,cumpliendose que:27