aplicaciones analiticas de la microbalanza de cristal de cuarzo ...
aplicaciones analiticas de la microbalanza de cristal de cuarzo ... aplicaciones analiticas de la microbalanza de cristal de cuarzo ...
2.1.3 Material viscoelástico semi-infinito:Un material viscoelástico semi-infinito difiere de un líquido newtoniano en que elmódulo elástico G' es distinto de cero.En el caso de un cristal con una de sus caras en contacto con un materialviscoelástico de valores finitos de G' y G" y de espesor mucho mayor que ladistancia de desvanecimiento de la onda de corte tenemos que :( jωdρ )lim tanh / G = 1 , con G = G' + jG" = jG" ( G'/G" + j)γd →∞Z m=ρ jG − j G '" 1G"Ec. 2.8si comparamos la ecuación 2.8 con la correspondiente para un líquido newtonianoZ m= ρ jG" Ec . 2.5 bisvemos que la diferencia está en el factor1− j G 'G"En la aproximación de líquido newtoniano, G' → 0 , la parte imaginaria de la raízcuadrada se hace cero y ambas soluciones convergen.Si G' ≠ 0 , la fase del vector impedancia eléctrica equivalente Z f se modificasegún la siguiente expresion:ϕ Ζ fπ −G'= + arctan4 G"Ec. 2.919
esto muestra un aumento de R f con respecto de X Lf cuando el módulo elásticoaumenta y el líquido se desvía del comportameinto newtoniano ideal , quecorresponde al ángulo de π/4. Si el cociente G'/G" = α -1 se mantiene constante, elángulo de Z f es constante y siempre igual o mayor de 45°. Este caso de alfa constantees el mas útil para examinar y describir, la dependencia de R f y X Lf con G" a alfaconstante se muestra en las figuras 2.2 y 2.3.Por otra parte, el módulo de la impedancia aumenta al aumentar G' según:Z f2ωLQG'= ρ G"⋅ 4 1+π µ ρG"QQEc 2.108000R fZ f/ Ω60004000R f, X Lf, newtonianoX Lf200000 10 20 30 40G" / 10 6 Nm -2Fig 2.2Variación de R f y X Lf para un material viscoelástico semi-infinitode α = G"/G' =1 y comparación con un líquido newtoniano semi-infinito.20
- Page 1 and 2: UNIVERSIDAD DE BUENOS AIRESFACULTAD
- Page 3 and 4: Aplicaciones analíticas de la bala
- Page 5 and 6: Capítulo 5 - Discusión5.1 La MCQ
- Page 7 and 8: una forma muy precisa, de forma de
- Page 9 and 10: Los cristales de cuarzo utilizados
- Page 11 and 12: 864ωB / mS20-2-41 / Rω s= (LC) -1
- Page 13 and 14: ω s=1L C0 C y ωp= ωs1+ C 0Si C o
- Page 15 and 16: utilizar la analogía mecánico-el
- Page 17 and 18: 2.1.1 Capa rígida de espesor finit
- Page 19: 100008000Z f/ Ω60004000R f= X Lf20
- Page 23 and 24: 450R f, X Lf/ Ω400350300250200150X
- Page 25 and 26: En los espesores intermedios el com
- Page 27 and 28: 15001000R f/ Ω5000500 1000 1500 20
- Page 29 and 30: ϕ Ζ fπ −G'= + arctan4 G"Ec. 2.
- Page 31 and 32: 25002000R f/ Ω15001000500α = 1d =
- Page 33 and 34: Cuando (Z 2 /Z 1 ) tan (k 1 d 1 ) t
- Page 35 and 36: Las curvas señaladas como “no ad
- Page 37 and 38: en que Z 2 = ρG = ( + )1ρ2 1 j G"
- Page 39 and 40: u otro metal similar. Se ve clarame
- Page 41 and 42: capítulo 3Experimental3.1 - Métod
- Page 43 and 44: La señal sinusoidal Vi se aplica a
- Page 45 and 46: medir se pierde la información de
- Page 47 and 48: El problema de la medición de resi
- Page 49 and 50: Análogamente al caso anterior, la
- Page 51 and 52: La necesidad de uso de un instrumen
- Page 53 and 54: Medición defunción detransferenci
- Page 55 and 56: Salvo indicación en contrario los
- Page 57 and 58: capítulo 4Resultados Experimentale
- Page 59 and 60: 1000Límite de KanazawaR f/ Ω50000
- Page 61 and 62: de vapor, que permite variar la tem
- Page 63 and 64: Para el punto experimental de menor
- Page 65 and 66: jeringa controlada por computadora
- Page 67 and 68: 80G "|G| / 10 3 Nm -2605G '00 50 10
- Page 69 and 70: newtoniano. Para pH bajos, en cambi
esto muestra un aumento <strong>de</strong> R f con respecto <strong>de</strong> X Lf cuando el módulo elásticoaumenta y el líquido se <strong>de</strong>svía <strong>de</strong>l comportameinto newtoniano i<strong>de</strong>al , quecorrespon<strong>de</strong> al ángulo <strong>de</strong> π/4. Si el cociente G'/G" = α -1 se mantiene constante, elángulo <strong>de</strong> Z f es constante y siempre igual o mayor <strong>de</strong> 45°. Este caso <strong>de</strong> alfa constantees el mas útil para examinar y <strong>de</strong>scribir, <strong>la</strong> <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia <strong>de</strong> R f y X Lf con G" a alfaconstante se muestra en <strong>la</strong>s figuras 2.2 y 2.3.Por otra parte, el módulo <strong>de</strong> <strong>la</strong> impedancia aumenta al aumentar G' según:Z f2ωLQG'= ρ G"⋅ 4 1+π µ ρG"QQEc 2.108000R fZ f/ Ω60004000R f, X Lf, newtonianoX Lf200000 10 20 30 40G" / 10 6 Nm -2Fig 2.2Variación <strong>de</strong> R f y X Lf para un material viscoelástico semi-infinito<strong>de</strong> α = G"/G' =1 y comparación con un líquido newtoniano semi-infinito.20