MODELO BIDIMENSIONAL NO LINEAL PARA EL ANÁLISIS DEL ...

Modelo Bidimensional No Lineal para el Análisis del Comportamiento Dinámico de Estructuras Térreascinéticos. En la fig. 12c se aprecia que la aceleración de fluencia en el modelo flexible esdel orden de 3.5 m/s 2 , mientras que en el modelo rígido es aproximadamente de 4.1 m/s 2(fig. 11). Para el caso del modelo flexible después de que se presenta la aceleración defluencia, ésta disminuye ligeramente y recupera prácticamente su valor inicial cuando elmodelo comienza a detenerse, para luego acoplar su movimiento con el del plano dedeslizamiento.En la fig. 13 se presentan las historias de aceleración registradas en la base delmodelo rígido de base libre y en el de base fija, las de velocidad calculadas por medio de laintegración de los registros de aceleración y las de desplazamiento relativo entre el modeloy el plano de deslizamiento, obtenidas por medio de la doble integración del registro deaceleración del modelo de base libre y la historia registrada con el transductor dedesplazamiento lineal (Lvdt).Desplazamiento (m)a) Desplazamiento relativo010.2 10.7 11.2-0.002-0.004-0.006-0.008Velocidad (m/s)Aceleración (m/s 2 )0.60.3-0.6Tiempo (s)Lvdt Acelerometro Modelo base fijab) Velocidad010.2-0.310.7 11.2-6Modelo base libreTiempo (s)Modelo base fija6c) AceleraciónA30BD10.2 10.7C11.2-3Modelo base libreTiempo (s)Modelo base fijaFigura 13. Historias de desplazamiento, velocidad y aceleración en el modelo rígidoEl punto A de la fig. 13c define el inicio del ciclo de deslizamiento. Este puntomarca cuándo se alcanza la aceleración de fluencia del modelo, y es ahí donde el esfuerzocortante generado entre la base del modelo y el plano de deslizamiento es insuficiente paramantener los dos cuerpos acoplados y permitir la transmisión completa de la excitación almodelo. Como se mencionó anteriormente en el lapso en que los cuerpos se encuentranacoplados el coeficiente de fricción es constante en la interfaz y corresponde al estático.Pero al momento de que comienza el proceso de desacoplamiento el coeficiente de fricciónse modifica convirtiéndose en el coeficiente cinético, el cual es dependiente de la velocidadde desplazamiento relativo y de la distancia recorrida. Entre los puntos A y B se tiene quela aceleración transmitida a través de la interfaz (fig. 13c, modelo de base libre) crece hastaque la excitación alcanza el máximo. Siendo hasta este punto prácticamente nulos losdesplazamientos relativos medidos por el Lvdt, pero al realizar la doble integración de lahistoria de aceleraciones se observa que al tiempo de que se supera la aceleración de21