Descarregar extracte - e-BUC
Descarregar extracte - e-BUC Descarregar extracte - e-BUC
4 Dispositius optoelectrònics 1891.24 eV × µ mE > E g ⇔ λ ≤ λmax=(4.8)EPer a cada aplicació caldrà escollir el semiconductor amb el gap més adaptat a la radiaciódel problema. La taula 4.2 presenta una llista de semiconductors i el seu marge d'aplicacióen detecció de llum.gTaula 4.2 Semiconductors per a la detecció de llum. Els semiconductors de gap molt petit,com InAs, InSb o HgCdTe, han de treballar a temperatures baixes per tal de reduir laconcentració intrínseca de portadors, que emmascararia les concentracions de portadorsfotogenerats. La temperatura de 77 K és aproximadament la del nitrogen líquid a pressióatmosfèrica.EXEMPLE 4.4Les longituds d’ona d' 1.3 µm i 1.5 µm són utilitzades en comunicacions per fibra òptica. Elssemiconductors utilitzats per detectar els senyals han de tenir amplades de banda prohibidano superiors a 0.95 eV i 0.83 eV, respectivament.Exercici 4.6La fibra òptica també transmet bé la radiació de 0.8 µm de longitud d’ona. Podríem detectarsenyals transmesos amb aquesta llum fent servir un dispositiu de GaAs?Solució: síLa relació entre el flux de fotons Φ 0 (cm -2 s -1 ) i la densitat de potència P (W/cm 2 ) de laradiació incident és:© Els autors, 2006; © Edicions UPC, 2006
190 Dispositius electrònics i fotònicsP P PλΦ 0 = = =(4.9)E hf hcfotóLa reflexió que té lloc en la superfície fa que només una fracció η del fotons incidents penetria l'interior del semiconductor. La relació entre la velocitat de generació de parellsg(x), expressada en cm -3 s -1 , i el flux Φ(x) que arriba a una profunditat x és:g(x )dΦ = − = α ( λ ) Φ(λ )(4.10)dxon α(λ) és el coeficient d'absorció de la llum, característic de cada semiconductor. Notemque en la superfície es compleix la relació: Φ(0) = ηΦ 0 .La integració de l'expressió anterior porta a:−αx−αx0eg( x ) = ηαΦ0eΦ(x ) = ηΦ(4.11)Aquesta funció de generació de portadors haurà de ser inclosa en les equacions decontinuïtat per analitzar dispositius. La figura 4.3 presenta el coeficient d'absorció d'algunssemiconductors.La quantitat 1/α és coneguda com a profunditat de penetració de la radiació en elsemiconductor perquè és igual a la distància mitjana que els fotons recorren abans de serabsorbits.EXEMPLE 4.5Considerem dues radiacions en els dos extrems de l’espectre visible amb una intensitat d'1mW/cm 2 . Els fluxos de fotons respectius són:2 −321 mW / cm 10 J / cm s15 −2−10 === 3.9 × 10 cm s−19Φ en l’extrem roig i 2.0×10 15 cm -2 s -11.61 eV 1.61×1.6 × 10 Jen l’extrem blau.EXEMPLE 4.6Quan una radiació de 0.5 µm de longitud d’ona és absorbida en el silici la intensitat del feixde fotons s’atenua en un factor e, és a dir en un 67%, en una profunditat 1/α(λ=500 nm) =9×10 -5 cm = 0.9 µm. En el GaAs la profunditat necessària per a aquesta mateixa absorció ésnomés de 0.1 µm.© Els autors, 2006; © Edicions UPC, 2006
- Page 1 and 2: POLITEXTLluís Prat ViñasJosep Cal
- Page 3 and 4: POLITEXTLluís Prat ViñasJosep Cal
- Page 5 and 6: 8 Dispositius electrònics i fotòn
- Page 8 and 9: 12 Dispositius electrònics i fotò
- Page 10: 2 La junció PN 77La majoria de dis
- Page 13 and 14: 80 Dispositius electrònics i fotò
- Page 15 and 16: 82 Dispositius electrònics i fotò
- Page 17 and 18: 84 Dispositius electrònics i fotò
- Page 19 and 20: Capítol 3Tecnologia de fabricació
- Page 21 and 22: 146 Dispositius electrònics i fot
- Page 25: 150 Dispositius electrònics i fot
- Page 28 and 29: 4 Dispositius optoelectrònics 183L
- Page 30 and 31: 4 Dispositius optoelectrònics 185s
- Page 32 and 33: 4 Dispositius optoelectrònics 187N
- Page 36 and 37: 5El transistor bipolar© Els autors
- Page 38 and 39: 242 Dispositius electrònics i fot
- Page 40 and 41: 244 Dispositius electrònics i fot
- Page 42 and 43: 246 Dispositius electrònics i fot
- Page 44 and 45: 248 Dispositius electrònics i fot
- Page 46 and 47: 306 Dispositius electrònics i fot
- Page 48 and 49: 308 Dispositius electrònics i fot
- Page 50 and 51: 310 Dispositius electrònics i fot
- Page 52 and 53: Apèndix 383APÈNDIX A. RESOLUCIÓ
- Page 54 and 55: 386 Dispositius electrònics i fot
- Page 56 and 57: Apèndix C. El qüestionari interac
190 Dispositius electrònics i fotònicsP P PλΦ 0 = = =(4.9)E hf hcfotóLa reflexió que té lloc en la superfície fa que només una fracció η del fotons incidents penetria l'interior del semiconductor. La relació entre la velocitat de generació de parellsg(x), expressada en cm -3 s -1 , i el flux Φ(x) que arriba a una profunditat x és:g(x )dΦ = − = α ( λ ) Φ(λ )(4.10)dxon α(λ) és el coeficient d'absorció de la llum, característic de cada semiconductor. Notemque en la superfície es compleix la relació: Φ(0) = ηΦ 0 .La integració de l'expressió anterior porta a:−αx−αx0eg( x ) = ηαΦ0eΦ(x ) = ηΦ(4.11)Aquesta funció de generació de portadors haurà de ser inclosa en les equacions decontinuïtat per analitzar dispositius. La figura 4.3 presenta el coeficient d'absorció d'algunssemiconductors.La quantitat 1/α és coneguda com a profunditat de penetració de la radiació en elsemiconductor perquè és igual a la distància mitjana que els fotons recorren abans de serabsorbits.EXEMPLE 4.5Considerem dues radiacions en els dos extrems de l’espectre visible amb una intensitat d'1mW/cm 2 . Els fluxos de fotons respectius són:2 −321 mW / cm 10 J / cm s15 −2−10 === 3.9 × 10 cm s−19Φ en l’extrem roig i 2.0×10 15 cm -2 s -11.61 eV 1.61×1.6 × 10 Jen l’extrem blau.EXEMPLE 4.6Quan una radiació de 0.5 µm de longitud d’ona és absorbida en el silici la intensitat del feixde fotons s’atenua en un factor e, és a dir en un 67%, en una profunditat 1/α(λ=500 nm) =9×10 -5 cm = 0.9 µm. En el GaAs la profunditat necessària per a aquesta mateixa absorció ésnomés de 0.1 µm.© Els autors, 2006; © Edicions UPC, 2006