FLUIDODINÁMICA MOLECULAREl principal objetivo <strong>de</strong> esta línea <strong>de</strong> investigación es el estudio <strong>de</strong> los flujos <strong>de</strong> fluidos en <strong>la</strong> interfase entre <strong>la</strong><strong>de</strong>scripción microscópica, esencialmente molecu<strong>la</strong>r y cuántica, y <strong>la</strong> macroscópica, regida por <strong>la</strong> mecánica <strong>de</strong> fluidosen el régimen <strong>de</strong>l continuo. Si bien ambas vertientes están bien <strong>de</strong>sarrol<strong>la</strong>das como campos in<strong>de</strong>pendientes, suconexión es una tierra <strong>de</strong> nadie con acusado déficit <strong>de</strong> datos experimentales, <strong>de</strong> mo<strong>de</strong>los teóricos suficientementerigurosos, y <strong>de</strong> métodos <strong>de</strong> cálculo eficientes. Des<strong>de</strong> el punto <strong>de</strong> vista experimental, los chorros <strong>de</strong> líquidossubenfriados resultan ser un medio i<strong>de</strong>al para estudiar <strong>la</strong> solidificación homogénea, libre <strong>de</strong> los efectos <strong>de</strong> <strong>la</strong>spare<strong>de</strong>s <strong>de</strong> recipientes y <strong>de</strong> impurezas. Por su parte, los chorros supersónicos <strong>de</strong> gases son un medioextraordinariamente fértil, en el que es viable el estudio <strong>de</strong>l mecanismo fundamental <strong>de</strong> <strong>la</strong> transferencia <strong>de</strong> energía,<strong>la</strong>s colisiones molecu<strong>la</strong>res inelásticas, cuya formu<strong>la</strong>ción aparece en el núcleo <strong>de</strong> <strong>la</strong> ecuación integro-diferencial <strong>de</strong>Boltzmann generalizada.El Laboratorio <strong>de</strong> Fluidodinámica Molecu<strong>la</strong>r dispone <strong>de</strong> dos insta<strong>la</strong>ciones <strong>de</strong> diagnóstico <strong>de</strong> chorros, únicas en sugénero por sus prestaciones y flexibilidad, <strong>de</strong>sarrol<strong>la</strong>das a lo <strong>la</strong>rgo <strong>de</strong> los últimos dieciocho años. Una (A) esta<strong>de</strong>dicada al estudio <strong>de</strong> colisiones cohesivas y chorros <strong>de</strong> líquidos, y <strong>la</strong> otra (B), a colisiones inelásticas. Sobre estasinsta<strong>la</strong>ciones hemos realizado a lo <strong>la</strong>rgo <strong>de</strong> <strong>2011</strong>algunas mejoras para adaptar<strong>la</strong>s a los experimentos que se han idorealizando. Así, se ha adquirido y montado en <strong>la</strong> insta<strong>la</strong>ción (A) un nuevo sistema <strong>de</strong> micro-actuadores motorizadosque permite mover <strong>la</strong> tobera en <strong>la</strong>s tres direcciones <strong>de</strong>l espaciosimultáneamente, con una resolución mejor que 100nm, siguiendo trayectorias con una inclinación arbitraria. Esto ha sido <strong>de</strong> gran ayuda para el estudio espectroscópico<strong>de</strong> microfi<strong>la</strong>mentos <strong>de</strong> líquidos subenfriados producidos con toberas capi<strong>la</strong>res <strong>de</strong> vidrio enfriadas mediante uncriostato <strong>de</strong> He líquido, que raramente son colineales con <strong>la</strong> tobera. Por su parte, en <strong>la</strong> insta<strong>la</strong>ción (B) se haadquirido un nuevo grupo <strong>de</strong> vacío, específico para po<strong>de</strong>r bombear oxígeno puro con una presión <strong>de</strong> trabajo unas 10veces mayor (~2 bar), con lo que se espera alcanzar temperaturas rotacionales entre 4 y 10 K, así como observar <strong>la</strong>formación <strong>de</strong> dímeros y pequeños agregados <strong>de</strong> O 2 . También se ha adquirido e insta<strong>la</strong>do un nuevo sistemaevaporador-mezc<strong>la</strong>dor para producir <strong>de</strong> forma contro<strong>la</strong>da chorros gaseosos <strong>de</strong> mezc<strong>la</strong>s <strong>de</strong> H 2 O diluida al 2% en He oH 2 para medir sus colisiones, <strong>de</strong> gran interés astrofísico, y objeto <strong>de</strong> los proyectos <strong>de</strong> investigación en curso.Por otra parte, se ha construido un conversor catalítico orto-para hidrógeno, mejorando un diseño original <strong>de</strong>l Max-P<strong>la</strong>nk-Institut für Strömungsforschung <strong>de</strong> Göttingen (Alemania). El nuevo conversor permite trabajar en flujocontinuo con caudales hasta 5,4 g/hora y una fracción <strong>de</strong> orto-H 2 residual menor 0,4%. Esta gran pureza es un factorcrítico en los experimentos <strong>de</strong> con<strong>de</strong>nsación ya que pequeñas cantida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> impurezas afectan notablemente <strong>la</strong>velocidad <strong>de</strong> nucleación. Incorpora a<strong>de</strong>más un segundo circuito no catalizado, utilizado como trampa criogénicapara <strong>la</strong> preparación <strong>de</strong> mezc<strong>la</strong>s. Se <strong>de</strong>be <strong>de</strong>stacar que gran parte <strong>de</strong> <strong>la</strong>s piezas, <strong>de</strong> gran precisión, han sido fabricadasen el Taller Mecánico <strong>de</strong>l CFMAC, sin cuyo soporte no habría sido posible. El <strong>la</strong>boratorio dispone ahora <strong>de</strong> dosconversores, lo que ha permitido realizar los experimentos <strong>de</strong> mezc<strong>la</strong>s <strong>de</strong> para-H 2 y orto-D 2 que se <strong>de</strong>scriben acontinuación.En <strong>la</strong> insta<strong>la</strong>ción (A) se han generado, en co<strong>la</strong>boración con <strong>la</strong> Universidad <strong>de</strong> Frankfurt (Alemania), microchorroslíquidos (fi<strong>la</strong>mentos) <strong>de</strong> mezc<strong>la</strong>s <strong>de</strong> para-H 2 y orto-D 2 , al 2%, 20% y 50%. En vacío, estos fi<strong>la</strong>mentos, <strong>de</strong> 2 a 5micras <strong>de</strong> diámetro, se enfrían por evaporación superficial, obteniéndose líquido altamente subenfriado por <strong>de</strong>bajo<strong>de</strong>l punto <strong>de</strong> fusión, hasta que se rompen en microgotas o solidifican. Sobre esos fi<strong>la</strong>mentos, monitorizadosmediante imágenes <strong>de</strong> sombra por iluminación láser, se han realizado series <strong>de</strong> espectros Raman a distintasdistancias axiales, lo que ha permitido medir <strong>la</strong> cristalización con una resolución temporal <strong>de</strong> ~10 ns.Así, se hacomprobado que pequeñas cantida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> impureza <strong>de</strong> orto-D 2 retrasan notablemente <strong>la</strong> velocidad <strong>de</strong> cristalización<strong>de</strong> para-H 2 , un efecto <strong>de</strong> naturaleza cuántica no observado anteriormente.En <strong>la</strong> insta<strong>la</strong>ción (B) se han realizado medidas <strong>de</strong> series <strong>de</strong> espectros Raman y Rayleigh <strong>de</strong> chorros supersónicos <strong>de</strong>H 2 O pura <strong>de</strong>s<strong>de</strong> toberas <strong>de</strong> 350 micras con temperaturas <strong>de</strong> estancamiento T0=398 K y presiones <strong>de</strong>s<strong>de</strong> p0=40 mbarhasta 400 mbar, con el fin <strong>de</strong> estudiar <strong>la</strong>s colisiones inelásticas H 2 O:H 2 O. De estas medidas ha resultado evi<strong>de</strong>nteque hay con<strong>de</strong>nsación para p0>40 mbar, lo que perturba <strong>la</strong> evolución térmica e impi<strong>de</strong> el análisis cuantitativo <strong>de</strong> <strong>la</strong>cinética colisional. Finalmente, se han realizado medidas en mezc<strong>la</strong>s <strong>de</strong> H 2 O al 5% en He, libres <strong>de</strong> con<strong>de</strong>nsación yen <strong>la</strong>s que se alcanzan <strong>la</strong> temperaturas rotacionales <strong>de</strong> 36 K, <strong>la</strong>s más bajas hasta <strong>la</strong> fecha. Con estos experimentos seespera po<strong>de</strong>r cuantificar <strong>la</strong>s colisiones H 2 O:He. En este or<strong>de</strong>n <strong>de</strong> cosas, se dispone <strong>de</strong> valores preliminares <strong>de</strong> tasas<strong>de</strong> transferencia por colisiones inelásticas, calcu<strong>la</strong>dos por el grupo teórico <strong>de</strong> Dinámica e Interacciones <strong>de</strong>l <strong>Instituto</strong><strong>de</strong> Física Fundamental <strong>de</strong>l CSIC, con el que se trabaja en estrecha co<strong>la</strong>boración.En el capítulo metodológico se ha constatado <strong>la</strong> insuficiencia <strong>de</strong> los mo<strong>de</strong>los habituales (basados en <strong>la</strong> aproximaciónisentrópica <strong>de</strong> un gas perfecto) para <strong>la</strong> caracterización precisa <strong>de</strong> <strong>la</strong> fluidodinámica <strong>de</strong> los chorros supersónicos. Enconsecuencia, se ha <strong>de</strong>sarrol<strong>la</strong>do una teoría fluidodinámica “ex novo” en base a los rigurosos principios físicos <strong>de</strong>conservación <strong>de</strong> masa, momento y energía, tratando el gas en expansión como un gas real, sin i<strong>de</strong>alización alguna.36
Fi<strong>la</strong>mento <strong>de</strong> 5 micras <strong>de</strong> diámetro <strong>de</strong> hidrógeno líquido a una temperatura <strong>de</strong> 15 K, cruzado por el láser <strong>de</strong>excitación a 100 micras <strong>de</strong> <strong>la</strong> toberaEste <strong>de</strong>sarrollo permite en<strong>la</strong>zar <strong>de</strong> forma rigurosa <strong>la</strong> mecánica <strong>de</strong>l continuo con <strong>la</strong> mecánica cuántica, y <strong>de</strong>scribir elmedio a esca<strong>la</strong> molecu<strong>la</strong>r <strong>de</strong> forma más a<strong>de</strong>cuada que a través <strong>de</strong> <strong>la</strong> intratable ecuación <strong>de</strong> Boltzmann generalizada.Esta teoría reve<strong>la</strong> dos regímenes dominantes en los chorros, según sea “fácil” o “difícil” <strong>la</strong> transferencia <strong>de</strong> energíapor colisiones inelásticas. Las ecuaciones fluidodinámicas resultantes permiten interpretar <strong>de</strong> forma natural <strong>la</strong>progresiva rotura <strong>de</strong> equilibrio térmico a lo <strong>la</strong>rgo <strong>de</strong>l chorro, y cuantificar sus variables en términos colisionales através <strong>de</strong>l novedoso concepto <strong>de</strong> capacidad calorífica gas-dinámica, <strong>de</strong>l cual <strong>la</strong> capacidad calorífica convencional es,tan solo, un caso particu<strong>la</strong>r válido únicamente para estados <strong>de</strong> equilibrio entre grados <strong>de</strong> libertad. La teoría<strong>de</strong>sarrol<strong>la</strong>da muestra también sin ambigüedad que los chorros supersónicos no son isentrópicos, aunque estaaproximación pueda ser útil en ciertas condiciones, que ahora quedan c<strong>la</strong>ramente <strong>de</strong>limitadas.ESPECTROSCOPÍA LÁSEREl grueso <strong>de</strong>l trabajo realizado durante el año <strong>2011</strong> en <strong>la</strong> línea <strong>de</strong> Espectroscopía Láser se ha llevado a caboutilizando <strong>la</strong> técnica <strong>de</strong> Espectroscopía Raman Estimu<strong>la</strong>da en sus diferentes configuraciones, estudiando diversasespecies <strong>de</strong> interés en distintos campos. La primera <strong>de</strong> estas especies es el 13 C 12 CD 2 , un isotopólogo <strong>de</strong>l acetilenoque se ha estudiado en el marco <strong>de</strong> una co<strong>la</strong>boración ya bien consolidada con <strong>la</strong> Universidad <strong>de</strong> Bolonia y cuyoobjetivo principal es <strong>la</strong> mo<strong>de</strong>lización precisa <strong>de</strong> los niveles <strong>de</strong> energía rovibracionales en toda <strong>la</strong> familia <strong>de</strong>isotopólogos “comunes” (mono- o di-sustituidos con átomos <strong>de</strong> 13 C y D) <strong>de</strong>l acetileno. En <strong>2011</strong> se han obtenidoespectros Raman estimu<strong>la</strong>dos a temperatura ambiente <strong>de</strong> <strong>la</strong>s bandas 1 , 2 , 2 + 4 - 4 , 2 + 5 - 5 , 2 +2 4 -2 4 , 2 +2 5 -2 5 , 2 + 4 + 5 - 4 - 5 <strong>de</strong> esta molécu<strong>la</strong>. Adicionalmente, y utilizando <strong>la</strong> técnica <strong>de</strong> doble resonancia Raman-Raman,se ha registrado también el espectro Raman <strong>de</strong> <strong>la</strong> banda caliente 2 2 - 2 a 160 K en condiciones <strong>de</strong> no-equilibriorotacional a diferentes presiones. A<strong>de</strong>más <strong>de</strong> información sobre los niveles <strong>de</strong> energía <strong>de</strong> esta molécu<strong>la</strong>, el análisis<strong>de</strong> estos últimos espectros ha dado como fruto <strong>la</strong> observación <strong>de</strong> <strong>la</strong> reg<strong>la</strong> <strong>de</strong> propensión J=2 para re<strong>la</strong>jacióncolisional <strong>de</strong> especies quasi-centrosimétricas. Esta reg<strong>la</strong> <strong>de</strong> propensión era conocida <strong>de</strong>s<strong>de</strong> hace ya varias décadaspara molécu<strong>la</strong>s diatómicas pero nunca hasta <strong>la</strong> fecha había sido observada en una molécu<strong>la</strong> poliatómica, por lo quesu observación ha sido suficientemente relevante como para dar lugar a una publicación in<strong>de</strong>pendiente como rapidcommunication en el Journal of Chemical Physics. Los resultados <strong>de</strong>l análisis <strong>de</strong> <strong>la</strong>s <strong>de</strong>más bandas también se hanconcluido con éxito y han sido publicados por separado.La segunda <strong>de</strong> <strong>la</strong>s especies estudiadas ha sido el 12 CF 4 , una molécu<strong>la</strong> que recientemente ha <strong>de</strong>spertado interés enestudios atmosféricos por su gran Potencial <strong>de</strong> Calentamiento Global (GWP), unas 6000 veces superior al <strong>de</strong>l CO 2 , ysu vida media <strong>de</strong> 50000 años en condiciones atmosféricas. Hemos obtenido espectros Raman <strong>de</strong> alta resolución atemperatura ambiente <strong>de</strong> <strong>la</strong>s bandas 1 , 2 1 - 1 , 2 , 2 2 , 1 + 4 - 4 y 3 2 - 2 , y a 150 K nuevamente <strong>de</strong> 2 1 - 1 y <strong>de</strong> <strong>la</strong>extensa banda 2 . El análisis <strong>de</strong> estos espectros está siendo realizado en <strong>la</strong> Universidad <strong>de</strong> Borgoña por nuestroco<strong>la</strong>borador V. Boudon.37
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Dr. Francesca Vidotto.Université d
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Olof Tengblad- Deputy Technical Man
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Plasma, el cuarto estado de la mate
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