ANNUAL REPORT 2011 - Instituto de Estructura de la Materia
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empezar a caer. Este fenómeno se explica en término <strong>de</strong> un efecto Doppler en el momento <strong>de</strong> cruce <strong>de</strong>l horizonte.Des<strong>de</strong> otra perspectiva, usamos el problema transp<strong>la</strong>nckiano <strong>de</strong> <strong>la</strong> radiación <strong>de</strong> Hawking como guía en <strong>la</strong> búsqueda<strong>de</strong> un mo<strong>de</strong>lo para <strong>la</strong> evaporación <strong>de</strong> agujeros negros o <strong>de</strong> objetos simi<strong>la</strong>res. Hemos argumentado que existen solotres posibles situaciones, <strong>de</strong>pendiendo <strong>de</strong> si <strong>la</strong> noción clásica <strong>de</strong> horizonte se preserva ante <strong>la</strong> presencia <strong>de</strong>fenómenos <strong>de</strong> alta energía y <strong>de</strong> si los objetos astrofísicos oscuros y compactos que observamos tienen horizontes ono. Hemos visto que i) una teoría con señales superluminales <strong>de</strong> alta energía y horizontes aparentes provocaríagran<strong>de</strong>s inestabilida<strong>de</strong>s en términos astrofísicos y que ii) <strong>la</strong>s pulsaciones este<strong>la</strong>res <strong>de</strong> objetos con tamaño muypróximo a su radio gravitatorio pue<strong>de</strong>n dar lugar a emisión <strong>de</strong> Hawking.PROPIEDADES ELECTRÓNICAS DEL GRAFENODurante el año <strong>2011</strong>, hemos investigado dos aspectos diferentes <strong>de</strong> <strong>la</strong>s propieda<strong>de</strong>s electrónicas <strong>de</strong>l material <strong>de</strong>carbono, que tienen que ver con el confinamiento electrónico en bicapas <strong>de</strong> grafeno y con <strong>la</strong> generación dinámica <strong>de</strong>una brecha <strong>de</strong> energía en grafeno por efecto <strong>de</strong> <strong>la</strong> interacción<strong>de</strong> Coulomb.Hemos estudiado <strong>la</strong> posibilidad <strong>de</strong> localizar los electrones en grafeno por medio <strong>de</strong> campos gauge sintéticos, creadospor el <strong>de</strong>sajuste entre <strong>la</strong>s dos re<strong>de</strong>s <strong>de</strong> átomos <strong>de</strong> carbono en bicapas sometidas a tensión o a una rotación re<strong>la</strong>tiva.Essabido que <strong>la</strong> estructura regu<strong>la</strong>r más favorable en bicapas <strong>de</strong> grafeno correspon<strong>de</strong> al l<strong>la</strong>mado api<strong>la</strong>miento <strong>de</strong> Bernal(también <strong>de</strong>notado AB), en elque los átomos <strong>de</strong> carbono <strong>de</strong> una subred en una <strong>de</strong> <strong>la</strong>s capas caen sobre losátomos <strong>de</strong><strong>la</strong> red complementaria <strong>de</strong> <strong>la</strong> otra capa. Cuando <strong>la</strong>s re<strong>de</strong>s están distorsionadas, bien por tensión, cizal<strong>la</strong> o rotaciónre<strong>la</strong>tiva, el ajuste perfecto <strong>de</strong> los átomos se pier<strong>de</strong>, y se observa <strong>la</strong> aparición <strong>de</strong> patrones <strong>de</strong> Moiré típicos don<strong>de</strong>regiones <strong>de</strong> api<strong>la</strong>miento AB alternan con otras <strong>de</strong> api<strong>la</strong>miento AA, en <strong>la</strong>s que los átomos <strong>de</strong> carbono <strong>de</strong> una capacaen sobre los átomos homólogos <strong>de</strong> <strong>la</strong> otra capa. Hemos podido <strong>de</strong>mostrar que <strong>la</strong> alternancia entre los dos tipos <strong>de</strong>api<strong>la</strong>miento produce el mismo efecto que el <strong>de</strong> un campo gauge no-abeliano con simetría SU(2), con <strong>la</strong> capacidad <strong>de</strong>confinar los electrones en aquel<strong>la</strong>s regiones <strong>de</strong> <strong>la</strong> bicapa don<strong>de</strong> <strong>la</strong> intensidad periódica <strong>de</strong>l campo efectivo se hacemáxima.Aplicando por ejemplo cizal<strong>la</strong> uniaxial a una <strong>de</strong> <strong>la</strong>s capas, se pue<strong>de</strong> crear un patrón <strong>de</strong> Moiré cuasi-unidimensionalcon una secuencia perfecta <strong>de</strong> api<strong>la</strong>miento AA-AB-BA a lo <strong>la</strong>rgo <strong>de</strong> una <strong>de</strong> <strong>la</strong>s direcciones <strong>de</strong> <strong>la</strong> bicapa. Eneste caso,<strong>la</strong> <strong>de</strong>nsidad electrónica pue<strong>de</strong> ser confinada en canales unidimensionales correspondientes a <strong>la</strong>s regiones <strong>de</strong>api<strong>la</strong>miento AA, o bien AB-BA, <strong>de</strong>pendiendo <strong>de</strong>l momento longitudinal <strong>de</strong> los estados electrónicos. Laestructura <strong>de</strong>bandas resulta ser muy parecida a <strong>la</strong> encontrada en nanotubos <strong>de</strong> carbono <strong>de</strong> gran diámetro en un campo magnéticoperpendicu<strong>la</strong>r, don<strong>de</strong> también hay una modu<strong>la</strong>ción periódica <strong>de</strong>l flujo alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong>l nanotubo.La subbanda <strong>de</strong>energía más baja se hace extremadamente p<strong>la</strong>na para gran<strong>de</strong>s períodos <strong>de</strong> <strong>la</strong> modu<strong>la</strong>ción <strong>de</strong>l api<strong>la</strong>miento,correspondiendo con <strong>la</strong> localización<strong>de</strong> estados en <strong>la</strong>s regiones con api<strong>la</strong>miento AB o BA. Por encima <strong>de</strong> un ciertovalor <strong>de</strong>l momento longitudinal, los estados electrónicos adquieren dispersióna lo <strong>la</strong>rgo <strong>de</strong> ramas lineales en energía.Esto marca <strong>la</strong> aparición <strong>de</strong> modos <strong>de</strong> propagación a lo <strong>la</strong>rgo <strong>de</strong> canales unidimensionales con api<strong>la</strong>miento AA, enestrecha analogía con el comportamiento <strong>de</strong> los estados <strong>de</strong> bor<strong>de</strong> en el efectoHall cuántico <strong>de</strong> un líquido <strong>de</strong>electrones en campo magnético en dos dimensiones.Hemos aplicado también nuestro mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> campo gauge para lograr enten<strong>de</strong>r <strong>la</strong>s propieda<strong>de</strong>s electrónicas <strong>de</strong> <strong>la</strong>sbicapas con rotación, don<strong>de</strong> el giro re<strong>la</strong>tivo <strong>de</strong> una capa con respecto a <strong>la</strong> otra da lugar a una superred con regionesalternantes entre api<strong>la</strong>miento AA, AB y BA. Hemos visto que el sistema electrónico <strong>de</strong>sarrol<strong>la</strong> una subbanda <strong>de</strong> másbaja energía extremadamente p<strong>la</strong>na para ciertos valores mágicos <strong>de</strong>l ángulo <strong>de</strong> rotación, <strong>de</strong>mostrando que estapeculiaridad es consecuencia directa <strong>de</strong> <strong>la</strong> presencia <strong>de</strong> un campo gaugeno-abeliano efectivo con simetría SU(2)sobre <strong>la</strong> bicapa. La ausencia<strong>de</strong> dispersión es realmente <strong>la</strong> señal <strong>de</strong> estados localizados <strong>de</strong> baja energíaligados en estecaso alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong> <strong>la</strong>s regiones <strong>de</strong> api<strong>la</strong>miento AA, dando lugar a una red triangu<strong>la</strong>r <strong>de</strong> puntos cuánticos. Hemosencontrado que este patrón <strong>de</strong> confinamiento es consistente con <strong>la</strong> periodicidad <strong>de</strong> los máximos en <strong>la</strong> intensidad <strong>de</strong>lcampo efectivo, así como que <strong>la</strong> primera situación enque <strong>la</strong> subbanda más baja se hace p<strong>la</strong>na correspon<strong>de</strong> al puntoen que <strong>la</strong> celda unidad <strong>de</strong> <strong>la</strong> superred llega a contener precisamente el cuanto <strong>de</strong> flujo gauge.La presente <strong>de</strong>scripción abre <strong>la</strong> posibilidad <strong>de</strong> usar en general <strong>la</strong>s bicapas <strong>de</strong> grafeno para diseñar interferometría noabelianapor efecto Aharonov-Bohm, <strong>de</strong> manera que <strong>la</strong> amplitud <strong>de</strong> los electrones inyectados en una<strong>de</strong> <strong>la</strong>s capaspueda osci<strong>la</strong>r e incluso ser completamente transferida a <strong>la</strong> otracapa durante su propagación. A<strong>de</strong>más, nuestro estudiopue<strong>de</strong> abrir también una nueva vía para atacar el problema <strong>de</strong> <strong>la</strong> localización <strong>de</strong> los estados electrónicos, que no sonconstreñidos <strong>de</strong> manera efectiva por barreras <strong>de</strong> potencial esca<strong>la</strong>r en grafeno, pero que podrían ser confinados ymanipu<strong>la</strong>dosen dispositivos electrónicos hechos <strong>de</strong> bicapas <strong>de</strong> grafeno.Por otra parte, hemos continuado con <strong>la</strong> investigación <strong>de</strong> <strong>la</strong> generación dinámica<strong>de</strong> una brecha <strong>de</strong> energía en elespectro <strong>de</strong>l grafeno, analizando en particu<strong>la</strong>rel impacto que pue<strong>de</strong>n tener <strong>la</strong>s correcciones <strong>de</strong> autoenergía <strong>de</strong>lelectrón en <strong>la</strong> ruptura <strong>de</strong> <strong>la</strong> simetría quiral <strong>de</strong> <strong>la</strong> teoría <strong>de</strong> fermiones <strong>de</strong> Dirac en interacción. Nuestro punto <strong>de</strong>partida ha sido <strong>la</strong> aproximación <strong>de</strong> tipo escaleraen el vértice electrón-hueco que aparece en <strong>la</strong> función respuesta para16