Teoremas de Thevenin y Norton - Escuela Politécnica Superior
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Métodos y teoremas fundamentales <strong>de</strong> análisis<br />
tensiones <strong>de</strong> nudo (caso <strong>de</strong> estar entre dos nudos ajenos al <strong>de</strong> referencia, según indica la Fig.<br />
3.12b). Por lo tanto, cada generador i<strong>de</strong>al asporta una nueva y sencilla ecuación o relación entre las<br />
tensiones objeto <strong>de</strong> análisis.<br />
Obsérvese, sin embargo, que para po<strong>de</strong>r plantear la 1ª Ley <strong>de</strong> Kirchhoff en un nudo en el que<br />
confluya un generador <strong>de</strong> tensión, es necesario tener en cuenta la corriente que lo atraviesa,<br />
corriente que se convierte en una nueva incógnita <strong>de</strong>l problema. Así, en el ejemplo mostrado en la<br />
Fig. 3.12a, la aplicación <strong>de</strong> la 1ª Ley <strong>de</strong> Kirchhoff a los dos nudos seleccionados resulta en las<br />
ecuaciones y sistema:<br />
Nudo A:<br />
Nudo B:<br />
VA VA −VB<br />
I1<br />
− − = 0<br />
Z Z<br />
I<br />
E<br />
1 3<br />
VB VA −VB<br />
− + = 0<br />
Z Z<br />
2 3<br />
⎡ 1 1 1 ⎤<br />
+ −<br />
⎡ I ⎤<br />
⎢Z Z Z ⎥<br />
⎡VA<br />
⎤<br />
⎢<br />
I<br />
⎥<br />
E<br />
1 1 1<br />
⎢<br />
V<br />
⎥<br />
⎣ ⎦ ⎢<br />
⎥⎣ B⎦<br />
⎢ − + ⎥<br />
⎣ Z3 Z2 Z3⎦<br />
1 1 3 3<br />
⇒ = ⎢ ⎥<br />
, don<strong>de</strong> I<br />
E<br />
es la corriente (<strong>de</strong>sconocida) que atraviesa el generador i<strong>de</strong>al <strong>de</strong> tensión; por lo tanto,<br />
el sistema <strong>de</strong> dos ecuaciones presenta tres incógnitas.<br />
Análogamente, en el ejemplo mostrado en la Fig. 3.12b, la aplicación <strong>de</strong> la 1ª Ley <strong>de</strong> Kirchhoff<br />
resulta en:<br />
Nudo A:<br />
Nudo B:<br />
VA<br />
I1<br />
+ IE<br />
− = 0<br />
Z<br />
VB<br />
−I2<br />
−IE<br />
− = 0<br />
Z<br />
1<br />
2<br />
⎡ 1 ⎤<br />
0<br />
⎡ I + I ⎤<br />
⎢Z<br />
⎥<br />
⎡V<br />
⎤<br />
1 E<br />
1<br />
A<br />
⇒ ⎢<br />
I2<br />
I<br />
⎥ = ⎢ ⎥<br />
E<br />
1<br />
⎢<br />
V<br />
⎥<br />
⎣−<br />
− ⎦ ⎢ ⎥⎣ B⎦<br />
⎢ 0<br />
⎣<br />
Z<br />
2<br />
⎥<br />
⎦<br />
La regla para consi<strong>de</strong>rar la presencia <strong>de</strong> un generador i<strong>de</strong>al <strong>de</strong> tensión resulta inmediata: en<br />
primer lugar se le asocia una corriente incógnita en el sentido <strong>de</strong> su polo positivo; a continuación<br />
esta corriente se incluye en la matriz <strong>de</strong> corrientes siguiendo la misma regla que para un generador<br />
<strong>de</strong> corriente.<br />
En <strong>de</strong>finitiva, el método sistemático <strong>de</strong> análisis por tensiones permite <strong>de</strong> este modo plantear<br />
directamente las ecuaciones asociadas a los nudos <strong>de</strong>l circuito. Estas ecuaciones, junto con la<br />
relación entre tensiones <strong>de</strong> nudo que permite plantear cada generador i<strong>de</strong>al <strong>de</strong> tensión, forman<br />
globalmente un sistema <strong>de</strong> ecuaciones que permite obtener tanto el valor <strong>de</strong> las tensiones <strong>de</strong> nudo<br />
como el <strong>de</strong> la corriente que atraviesa el generador i<strong>de</strong>al <strong>de</strong> tensión.<br />
3.2.4 Dualidad<br />
Es inmediato observar que el <strong>de</strong>sarrollo <strong>de</strong>l método <strong>de</strong> los nudos es muy similar al <strong>de</strong>l método<br />
<strong>de</strong> las mallas: prácticamente consiste en intercambiar los conceptos <strong>de</strong> corriente <strong>de</strong> malla por<br />
tensión <strong>de</strong> nudo, las magnitu<strong>de</strong>s <strong>de</strong> generadores i<strong>de</strong>ales <strong>de</strong> tensión por las <strong>de</strong> los generadores<br />
i<strong>de</strong>ales <strong>de</strong> corriente, y las impedancias <strong>de</strong> las ramas que forman una malla por las admitancias <strong>de</strong><br />
las ramas que confluyen en un nudo. Por lo <strong>de</strong>más, el procedimiento es idéntico, ya que las<br />
relaciones entre tensiones, corrientes e impedancias son las mismas que entre corrientes, tensiones<br />
y admitancias. En este sentido se suele <strong>de</strong>cir que ambos métodos son duales.<br />
La elección <strong>de</strong> uno u otro método para resolver un circuito dado <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>rá principalmente <strong>de</strong>l<br />
número <strong>de</strong> ecuaciones que involucre cada uno.<br />
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