Tema 2 Movimiento Ondulatorio - Colegio Sagrado Corazón de ...

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20.03.2015 Views

Tema 2: Movimiento ondulatorio Física 2º Bachillerato − Velocidad de propagación (v p ); es la velocidad a la que la perturbación viaja por el medio. Se puede calcular como el cociente entre la distancia recorrida (λ) entre el tiempo en recorrerla (T). Se mide en m/s. λ ω v p = = T k La velocidad de propagación depende de las características del medio. La tabla siguiente muestra, a modo de ejemplo, la expresión de la velocidad de propagación de algunas ondas. Tipo de onda Onda propagándose por una cuerda Onda longitudinal en un sólido Onda electromagnética Velocidad de propagación T v p = λ E v p = ρ v p = 1 με T es la tensión y λ es la densidad lineal de la cuerda (kg/m). E es el módulo de elasticidad y ρ es la densidad del medio. ε es la permitividad y μ es la permeabilidad magnética del medio. 2.3 Ecuación de ondas armónicas Cuando una perturbación se propaga por un medio lo hace con una determinada velocidad de propagación. Esto significa que lo que ocurrirá en un punto alejado una distancia ‘x’ del origen de coordenadas es exactamente lo mismo que ocurre en el origen pero retrasado el tiempo ‘t R ’ necesario para que la perturbación se propague hasta dicho punto. Un ejemplo cotidiano es el eco; el sonido que se hace se oye igual transcurrido un determinado tiempo, que es el necesario para que la perturbación llegue hasta el obstáculo y retorne. Cuando ocurre un relámpago simultáneamente se producen la luz y el sonido; sin embargo, se ve prácticamente de modo instantáneo (v luz =300.000.000 m/s), pero se oye transcurrido el tiempo apreciable (v sonido =340m/s), el necesario para que la onda sonora se propague desde el lugar donde se produjo el rayo. Teniendo en cuenta lo anterior, si la expresión que representa la elongación en el origen es: ( 0,t) A sen( ω t) y = la elongación del punto x se puede expresar como: y ( x,t) = A sen( ω ( t − )) t R es decir exactamente la misma expresión retardada un tiempo t R . Tema 2-6

Colegio Sagrado Corazón Figura 2.5. Propagación de un pulso con t R =7s Como la onda se propaga con velocidad constante ‘v’: v = x t R ⇒ t R = x v Sustituyendo y operando se obtiene: y y ( x,t) ⎛ x ⎞ = A sen ⎜ωt - ω ⎟ ⎝ v ⎠ ( x,t) = A sen ( ωt -kx) Si se incluye la fase inicial, la expresión resultante es la más general posible y recibe el nombre de ecuación de ondas armónicas. y(x, t) = Asen ( ωt − kx + ϕ ) 0 Consideraciones: 1. Esta ecuación permite calcular el valor de la elongación en cualquier punto del medio (ya que depende de x) y en cualquier instante (ya que depende de t). 2. El signo negativo indica el sentido de la propagación de la onda, de izquierda a derecha. Una onda propagándose en el sentido contrario tendría velocidad negativa y el signo que aparecería en la ecuación de ondas sería positivo. 3. La periodicidad temporal está contenida en el término ω (que depende de T) y la periodicidad espacial en k (que depende de λ). Tema 2-7

<strong>Tema</strong> 2: <strong>Movimiento</strong> ondulatorio<br />

Física 2º Bachillerato<br />

−<br />

Velocidad <strong>de</strong> propagación (v p ); es la velocidad a la que la perturbación viaja por el<br />

medio. Se pue<strong>de</strong> calcular como el cociente entre la distancia recorrida (λ) entre el<br />

tiempo en recorrerla (T). Se mi<strong>de</strong> en m/s.<br />

λ ω<br />

v p = =<br />

T k<br />

La velocidad <strong>de</strong> propagación <strong>de</strong>pen<strong>de</strong> <strong>de</strong> las características <strong>de</strong>l medio. La tabla<br />

siguiente muestra, a modo <strong>de</strong> ejemplo, la expresión <strong>de</strong> la velocidad <strong>de</strong> propagación <strong>de</strong> algunas<br />

ondas.<br />

Tipo <strong>de</strong> onda<br />

Onda propagándose por<br />

una cuerda<br />

Onda longitudinal en un<br />

sólido<br />

Onda electromagnética<br />

Velocidad <strong>de</strong><br />

propagación<br />

T<br />

v p =<br />

λ<br />

E<br />

v p =<br />

ρ<br />

v p =<br />

1<br />

με<br />

T es la tensión y λ es la <strong>de</strong>nsidad lineal <strong>de</strong><br />

la cuerda (kg/m).<br />

E es el módulo <strong>de</strong> elasticidad y ρ es la<br />

<strong>de</strong>nsidad <strong>de</strong>l medio.<br />

ε es la permitividad y μ es la<br />

permeabilidad magnética <strong>de</strong>l medio.<br />

2.3 Ecuación <strong>de</strong> ondas armónicas<br />

Cuando una perturbación se propaga por un medio lo hace con una <strong>de</strong>terminada<br />

velocidad <strong>de</strong> propagación. Esto significa que lo que ocurrirá en un punto alejado una distancia<br />

‘x’ <strong>de</strong>l origen <strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas es exactamente lo mismo que ocurre en el origen pero retrasado<br />

el tiempo ‘t R ’ necesario para que la perturbación se propague hasta dicho punto. Un ejemplo<br />

cotidiano es el eco; el sonido que se hace se oye igual transcurrido un <strong>de</strong>terminado tiempo, que<br />

es el necesario para que la perturbación llegue hasta el obstáculo y retorne. Cuando ocurre un<br />

relámpago simultáneamente se producen la luz y el sonido; sin embargo, se ve prácticamente<br />

<strong>de</strong> modo instantáneo (v luz =300.000.000 m/s), pero se oye transcurrido el tiempo apreciable<br />

(v sonido =340m/s), el necesario para que la onda sonora se propague <strong>de</strong>s<strong>de</strong> el lugar don<strong>de</strong> se<br />

produjo el rayo.<br />

Teniendo en cuenta lo anterior, si la expresión que representa la elongación en el<br />

origen es:<br />

( 0,t) A sen( ω t)<br />

y =<br />

la elongación <strong>de</strong>l punto x se pue<strong>de</strong> expresar como:<br />

y<br />

( x,t) = A sen( ω ( t − ))<br />

t R<br />

es <strong>de</strong>cir exactamente la misma expresión retardada un tiempo t R .<br />

<strong>Tema</strong> 2-6

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