propiedades opticas para el diseño de los sistemas fotocataliticos ...
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correcciones a las mediciones así obtenidas, <strong>los</strong> fotones dispersados hacia atrás se<br />
computarían erróneamente como energía absorbida por <strong>el</strong> fotocatalizador. Para corregir este<br />
fenómeno inevitable d<strong>el</strong> procedimiento experimental, se aplica la ecuación <strong>de</strong> transferencia<br />
radiativa a la c<strong>el</strong>da d<strong>el</strong> espectrofotómetro, <strong>para</strong> cada concentración <strong>de</strong> partículas y <strong>para</strong> cada<br />
longitud <strong>de</strong> onda. El mod<strong>el</strong>o consiste en resolver la ecuación 1, en una dimensión por <strong>el</strong><br />
método <strong>de</strong> la or<strong>de</strong>nada discreta y utilizando la función <strong>de</strong> fase isotrópica. Este mod<strong>el</strong>o simple<br />
permite incorporar <strong>el</strong> “scattering” hacia atrás en las <strong>de</strong>terminaciones, y evitar que sea<br />
computado como energía absorbida. Finalmente, empleando un método <strong>de</strong> estimación <strong>de</strong><br />
parámetros y <strong>los</strong> valores <strong>de</strong> transmitancia obtenidos experimentalmente con la esfera<br />
integradora, es posible obtener <strong>el</strong> coeficiente volumétrico <strong>de</strong> absorción <strong>para</strong> cada longitud <strong>de</strong><br />
onda, <strong>de</strong>ntro d<strong>el</strong> rango <strong>de</strong> absorción d<strong>el</strong> dióxido <strong>de</strong> titanio.<br />
Coeficiente Volumétrico <strong>de</strong> “Scattering”<br />
El coeficiente volumétrico <strong>de</strong> “scattering” (σ λ ), pue<strong>de</strong> obtenerse, <strong>para</strong> cada longitud <strong>de</strong><br />
onda, por simple diferencia entre <strong>los</strong> coeficientes volumétricos <strong>de</strong> extinción y <strong>de</strong> absorción<br />
obtenidos como se explicó anteriormente.<br />
RESULTADOS Y CONCLUSIONES<br />
En la Figura 5 se presentan <strong>los</strong> valores experimentales obtenidos <strong>para</strong> <strong>el</strong> coeficiente <strong>de</strong><br />
extinción <strong>de</strong> las marcas comerciales <strong>de</strong> dióxido <strong>de</strong> titanio Aldrich y Degussa P25. En <strong>el</strong> rango<br />
<strong>de</strong> longitud <strong>de</strong> onda estudiado (275 - 405 nm), <strong>el</strong> mismo varía entre aproximadamente 35000<br />
y 70000 cm 2 g -1 . Para la marca Aldrich, es aproximadamente constante, aunque se observa un<br />
leve incremento d<strong>el</strong> mismo con la longitud <strong>de</strong> onda. En cambio, <strong>para</strong> la marca comercial<br />
Degussa P25, a partir <strong>de</strong> 325 nm se observa una fuerte disminución d<strong>el</strong> coeficiente <strong>de</strong><br />
extinción al aumentar la longitud <strong>de</strong> onda.<br />
Figura 5: Coeficiente <strong>de</strong> Extinción.<br />
Figura 6: Coeficiente <strong>de</strong> Absorción.<br />
En la Figura 6 se muestran <strong>los</strong> resultados obtenidos d<strong>el</strong> coeficiente <strong>de</strong> absorción <strong>para</strong> las<br />
marcas comerciales <strong>de</strong> dióxido <strong>de</strong> titanio, observándose que <strong>los</strong> mismos varían entre 0 y<br />
20000 cm 2 g -1 . Para <strong>el</strong> dióxido <strong>de</strong> titanio Aldrich se observa que la zona <strong>de</strong> absorción,<br />
voluntariamente acotada en <strong>el</strong> límite inferior a 275 nm, se extien<strong>de</strong> hasta aproximadamente<br />
375 nm. Longitu<strong>de</strong>s <strong>de</strong> onda mayores producen una absorción <strong>de</strong> radiación poco significativa<br />
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