12. Estudio técnico-económico de viabilidad de utilización del ...

7.14
la fuga, es aproximadamente la misma en ambos casos. Otro dato interesan
te es el potencial explosivo por Kilojulio de energía térmica almacenada
que se obtiene dividiendo la energía de explosión por el calor de combus
tion. Se los datos de la tabla se obtienen los siguientes valorest
.17 (g TNT)/KJ para el hidrogeno, .198 (g TNT/KJ para el metano y
.21 (g 1SíT)/KJ para la gasolina. Es decir, que para una cantidad de ener_
gía almacenada fija, el hidrógeno es el que tiene un potencial explosivo
teórico menor.
En la práctica, sólo una fracoión de la energía máxima teóri
ca, es la que se libera en una explosión, puesto que no es posible derra
mar o expulsar una gran cantidad de combustible y lograr que se mezcle
con el aire en las proporciones adecuadas antes de que se produzca la ignición.
La energía liberada en una explosión producida por un escape
accidental de combustible, se puede estimar como de un 10$ de la energía
máxima teórica que aparece en la tabla 5*1*
Gran parte de los daños producidos en una explosión, son debidos
a las sobropresiones existentes. Así, en una deflagración confinada
de una mezcla hidrógeno—aire, la relación de presiones estáticas es ir\
ferior a 8t1, y en una deflagración no confinada dichas sobrepresiones no
exceden de 7 KPa. Hay que tener en cuenta que son suficientes sobrepre.»
siones del orden de 3 a 4 KPa para causar daños estructurales a edificios
pues, por ejemplo, los paneles de cristal ordinario rompen a presiones de
3 a 7 KPa. las paredes no reforzadas fallan a presiones inferiores a
55 KPa, y el oido humano es dañado a presiones de 35 KPa. Por tanto, las
deflagraciones confinadas pueden ser muy destructivas y generar presiones