Aca - Departamento de Física - Universidad Técnica Federico Santa ...

SEPD (u.a.)
V Encuentro Sud Americano de Colisiones Inelásticas en la Materia
Doble Ionización de Helio por impacto de iones:
Influencia de la Carga del Proyectil
S. D. López 1 , S. Otranto 2 , C. R. Garibotti 1
1 CONICET y Centro atómico Bariloche, Av. Bustillo Km 9.4,8400 S. C. de Bariloche, Argentina
2
CONICET y Depto. de Física, Universidad Nacional del Sur, 8000 Bahía Blanca, Argentina
email: sebastlop@gmail.com
En la última década, la técnica COL-
TRIMS (Cold Target Recoil-Ion Momentum
Spectroscopy) ha permitido realizar diversos
procesos de colisiones atómicas y moleculares
a un nivel cinemáticamente completo [1].
En particular, se han presentado secciones
plenamente diferenciales (SEPD) para el proceso
de doble ionización de He por impacto
de protones y electrones [2,3]. En esta última
referencia, se comparan las secciones plenamente
diferenciales obtenidas mediante protones
de 6 MeV como proyectil con los obtenidos
mediante el impacto de electrones de 2
keV encontrando diferencias sustanciales en
las estructuras para ambos casos.
En el presente trabajo se analiza en
forma teórica la influencia de la carga del
proyectil en el proceso de ionización doble de
Helio por impacto de protones y antiprotones
para energías de impacto entre 700keV y
6MeV. El estudio se realiza para secciones
eficaces completamente diferenciales. La
configuración elegida para la observación es
aquella en el cual todas las partículas salen en
el plano de colisión, observando la distribución
en los ángulos polares electrónicos. Se
emplea el formalismo de la primera aproximación
de Born en la interacción proyectilblanco.
Como es sabido, esta aproximación
no presenta diferencias ante la carga del proyectil,
y por ello se ha incluido un apantallamiento
dinámico para incluir sus efectos [4].
Para la descripción del sistema atómico
inicial se han utilizado funciones del tipo
Bonham y Kohl que introducen correlación
angular, mientras que para el estado final se
ha utilizado la función de onda C3 [5] con
cargas apantalladas como propusieran Berakdar
y Briggs [6]. La introducción de este
apantallamiento dinámico logra disminuir la
sobreestimación de la distorsión Coulombiana
repulsiva entre los electrones que es dominante
a bajas energías de impacto.
3.0x10 -5 protón
antiprotón
2.5x10 -5
1
=0º
2.0x10 -5
1.5x10 -5
1.0x10 -5
5.0x10 -6
0.0
-90 -60 -30 0 30 60 90 120 150 180 210 240 270
2
(grados)
Figura 1. SEPD para la doble ionización de He
por impacto de protones y antiprotones a 700
keV. Las energías de los electrones emitidos son
E 1 = E 1 =10 eV y el momento transferido Q = 0.7
a.u.
References
[1] R. Moshammer et al, NIMB 108, 425 (1996).
[2] A. Dorn et al, Phys. Rev. Lett 86, 3755
(2001).
[3] D. Fischer et al, Phys. Rev. Lett 90, 243201
(2003).
[4] G. Gasaneo, S. Otranto, K. V. Rodríguez,
Proceedings of the XXIV ICPEAC, 369 (2006)
[5] C. R. Garibotti y J. E. Miraglia, Phys. Rev. A
21, 572 (1980).
[6] J. Berakdar y J. S. Briggs, Phys. Rev. Lett.
72, 3799 (1994).
79 Valparaíso, Chile