Aca - Departamento de Física - Universidad Técnica Federico Santa ...
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V Encuentro Sud Americano <strong>de</strong> Colisiones Inelásticas en la Materia<br />
Processos <strong>de</strong> Troca <strong>de</strong> Carga na Ionização Múltipla <strong>de</strong> Gases Nobres por<br />
Íons <strong>de</strong> C 3 +<br />
G. M. Sigaud 1 , A. C. F. Santos 2 , M. M. Sant’Anna 2 , W. S. Melo 3 , E. C. Montenegro 2<br />
1 <strong>Departamento</strong>. <strong>de</strong> <strong>Física</strong>, Pontifícia Universida<strong>de</strong> Católica do Rio <strong>de</strong> Janeiro, Rio <strong>de</strong> Janeiro, 22453-900, Brasil<br />
2 Instituto <strong>de</strong> <strong>Física</strong>, Universida<strong>de</strong> Fe<strong>de</strong>ral do Rio <strong>de</strong> Janeiro, Rio <strong>de</strong> Janeiro, 21941-972,Brasil<br />
3 <strong>Departamento</strong> <strong>de</strong> <strong>Física</strong>, Universida<strong>de</strong> Fe<strong>de</strong>ral <strong>de</strong> Juiz <strong>de</strong> Fora, 36036-330, Brasil<br />
En<strong>de</strong>reço <strong>de</strong> e-mail do autor para correspondência: gms@vdg.fis.puc-rio.br<br />
Seções <strong>de</strong> choque absolutas para a perda<br />
eletrônica do projétil, a captura eletrônica<br />
pelo projétil e a ionização múltipla do alvo<br />
foram medidas em colisões entre íons <strong>de</strong> carbono<br />
triplamente ionizados e gases nobres,<br />
em função dos estados <strong>de</strong> carga finais do projétil<br />
e do alvo, para energias entre 1,3 e 3,5<br />
MeV [1]. Os dados foram comparados com<br />
outros resultados experimentais semelhantes<br />
existentes na literatura para diversos projéteis.<br />
Foram realizados cálculos a perda eletrônica<br />
simples do projétil acompanhada pela<br />
ionização múltipla do alvo para o modo <strong>de</strong><br />
blindagem (screening), usando tanto uma<br />
versão estendida do Mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> Impulso Clássico<br />
<strong>de</strong> Colisões Livres (FCM) [2] quanto a<br />
Aproximação <strong>de</strong> Born <strong>de</strong> Ondas Planas (PW-<br />
BA), e para o modo <strong>de</strong> antiblindagem (antiscreening)<br />
<strong>de</strong>ntro da PWBA [3]. A <strong>de</strong>pendência<br />
do número <strong>de</strong> elétrons ativos para o antiscreening<br />
com a energia da colisão foi <strong>de</strong>scrita<br />
por uma função simples, que é “universal” no<br />
que diz respeito aos alvos, mas que, em princípio,<br />
<strong>de</strong>pen<strong>de</strong> do projétil consi<strong>de</strong>rado. Foi<br />
<strong>de</strong>senvolvido um método, <strong>de</strong>ntro da Aproximação<br />
<strong>de</strong> Impulso [4], para <strong>de</strong>terminar o número<br />
<strong>de</strong> elétrons ativos para o antiscreening<br />
em cada subcamada do alvo, no limite <strong>de</strong> altas<br />
velocida<strong>de</strong>s.<br />
No caso da captura eletrônica, a análise<br />
da <strong>de</strong>pendência dos processos <strong>de</strong> captura<br />
simples e <strong>de</strong> ionização com transferência com<br />
a carga do projétil mostrou que, no caso do<br />
alvo <strong>de</strong> He, projéteis <strong>de</strong>sprovidos <strong>de</strong> elétrons<br />
e projéteis carregando elétrons, mas com o<br />
mesmo estado <strong>de</strong> carga, apresentam seções <strong>de</strong><br />
choque muito semelhantes. Este fato indica<br />
que, nestes processos para o He, íons vestidos<br />
se comportam como partículas carregadas<br />
sem estrutura.<br />
Um comportamento semelhante ao da<br />
captura simples foi também observado na ionização<br />
simples pura do átomo <strong>de</strong> He por<br />
projéteis com diferentes estados <strong>de</strong> carga.<br />
Para os <strong>de</strong>mais gases nobres, este comportamento<br />
foi observado apenas para projéteis<br />
simplesmente carregados.<br />
Mostrou-se, ainda, que a <strong>de</strong>pendência<br />
das seções <strong>de</strong> choque <strong>de</strong> ionização simples<br />
pura do alvo com o quadrado da carga do<br />
projétil, predita por mo<strong>de</strong>los <strong>de</strong> primeira or<strong>de</strong>m,<br />
só é válida no regime <strong>de</strong> altas velocida<strong>de</strong>s.<br />
Para colisões mais lentas, a captura eletrônica<br />
pelo projétil se torna mais relevante e<br />
compete com a ionização simples pura do<br />
alvo. Tal fato se torna ainda mais importante<br />
à medida que a carga do projétil aumenta.<br />
Referências<br />
[1] A. C. F. Santos et al., Phys. Rev. A 82,<br />
012704 (2010).<br />
[2] G. M. Sigaud, J. Phys. B 41, 015205 (2008).<br />
[3] E. C. Montenegro e W. E. Meyerhof, Phys.<br />
Rev. A 43, 2289 (1991).<br />
[4] E. C. Montenegro e T. J. M. Zouros, Phys.<br />
Rev. A 50, 3186 (1994).<br />
50 Valparaíso, Chile