Popper Karl - La Logica de la Investigacion Cientifica
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274. La lógica de la investigación científica acuerdo con una regla matemática, y con frecuencias cuyos límites son, „F'(1) = aF'(O) = 1/2. Empleando el procedimiento utilizado en la demostración de la tercera forma de la fórmula binomial (apartado 60) o en la del teorema de Bernoulli (apartado 61), puede ponerse de manifiesto (con un grado cualquiera de aproximación) que para cualquier valor frecuencial que podamos escoger existen sucesiones que son «absolutamente libres», sin más condición que la de que exista, al menos, una sucesión absolutamente libre (condición cuyo cumplimiento acabamos de demostrar). b) Puede emplearse ahora un método de construcción análogo para hacer ver que existen sucesiones que tienen una frecuencia media «absolutamente libre» (cf. el apartado 64), aun cuando no posean límite frecuencial. Para ello basta modificar el proceso a) de tal modo que, tras un número dado de aumentos de longitud, añadamos siempre a la sucesión un «bloque» (o «iteración») finito —por ejemplo, formado por unos— y cuya longitud sea tal que se llegue a cierta frecuencia dada, p, distinta de 1/2. Una vez alcanzada la frecuencia que acabamos de mencionar, la totalidad de la sucesión que se ha escrito (cuya longitud será m,) se considera como sucesión inicial de un período libre-mj—I (con equidistribución), etc. c) Finalmente, es posible construir de un modo semejante un modelo de sucesión que tenga más de una frecuencia media «absolutamente libre» : según a), existen sucesiones que no tienen equidistribución y son «absolutamente libres», de modo que lo único que tenemos que hacer es combinar dos sucesiones de este tipo, (A) y (B) (cuyas frecuencias sean p j q), como se indica a continuación. Escribimos una sucesión inicial de (A); la buscamos en (B), y reordenamos el período de (B) que la precede de tal modo que comience con aquella sucesión. Empleamos ahora este período reordenado de (B) como sucesión inicial: la buscamos en (A) y reordenamos ésta; y así sucesivamente. Obtenemos de esta suerte una sucesión en la que aparecen una y otra vez unos términos hasta llegar a los cuales la sucesión es libre-fij para la frecuencia relativa p—de la sucesión (A)—, pero en la que también aparecen una y otra vez unos términos hasta llegar a los cuales dicha sucesión es libre-re^ para la frecuencia q—de (B)—; como en este caso los números n^ crecen sin fin y sin límite, hemos conseguido un método de construcción de una sucesión que tiene dos «frecuencias medias» diferentes, ambas «absolutamente libres» (pues hemos determinado (A) y (B) de modo que sus límites frecuenciales sean distintos). Niota. Está asegurada la aplicabilidad del teorema especial de multiplicación al problema clásico de echar dos dados, X e Y, simultáneamente (y a problemas relacionados con éste), si —por ejemplo— hacemos la estimación hipotética de que la «sucesión combinada» (como podemos llamarla) —esto es, la sucesión a que tiene las tiradas' con X por términos impares y las con Y por términos pares— es aleatoria. http://psikolibro.blogspot.com
APÉNDICE V. Examen de una objeción. El experimento de la ranura doble (Cf, el apartado 76) *\ El experimento imaginario que describimos abajo —en el párrafo a)— está encaminado a refutar mi aserción de que la teoría cuántica es compatible con mediciones (no predictivas) simultáneas arbitrariamente exactas de la posición y el momento de una partícula. a) Sea A un átomo radiante, y hagamos que la luz procedente de él caiga sobre una pantalla Pn después de haber pasado a través de dos ranuras, Rn^ y ürej- Según Heisenberg, en este caso podemos medir exactamente, ya sea la posición de A, ya el momento de la radiación (pero no ambas cosas) : si medimos exactamente la posición (con esta operación se hace «difuso» o «borroso» el momento), hemos de suponer que A emite la luz en ondas esféricas; pero si medimos el momento con exactitud —por ejemplo, midiendo los retrocesos debidos a la emisión de fotones (con lo cual haremos «difusa» o «borrosa» la posición)— seremos capaces de calcular exactamente la dirección y el momento de los fotones emitidos, con lo cual hemos de considerar a la radiación corpuscular («agtijas de radiación»). Así pues, a las dos operaciones distintas corresponden dos tipos distintos de radiación, de suerte que obtenemos dos resultados experimentales diferentes. Pues si medimos la posición con exactitud, obtenemos unas franjas de interferencia en la pantalla: se trata de una fuente luminosa puntual —siempre que su posición puede medirse exactamente es puntual —que emite luz coherente; si, por otra parte, medimos con exactitud el momento, no aparecen franjas de interferencia (en la pantalla aparecen únicamente relámpagos luminosos o centelleos una vez que los fotones han atravesado las ranuras, lo cual está en consonancia con el hecho de que la posición es «difusa» o «borrosa», y de una fuente luminosa no puntual no emite una luz coherente). Si supusiéramos que podíamos medir con exactitud tanto la posición como el momento, entonces el átomo tendría que emitir, por una parte —y de acuerdo con la teoría ondulatoria—• ondas esféricas continuas que producirían franjas de interferencia, y, por otra, un haz *' Véanse, asimismo, el apéndice *XI, y mi Postscript, capítulo *V, apartado *110. Opino actualmente que sería necesario tratar de otra forma el experimento de la doble ranura, pero que la interpretación que se propone en este apéndice conserva todavía cierto interés. Las observaciones que hago en e) contienen, según me parece, una crítica que sigue siendo válida del intento de explicar el dualismo de corpúsculo y onda a base de la «complementaridad» —intento que, al parecer, ha sido abandonado después por algunos físicos. http://psikolibro.blogspot.com
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APÉNDICE V.<br />
Examen <strong>de</strong> una objeción. El experimento<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong> ranura doble<br />
(Cf, el apartado 76) *\<br />
El experimento imaginario que <strong>de</strong>scribimos abajo —en el párrafo<br />
a)— está encaminado a refutar mi aserción <strong>de</strong> que <strong>la</strong> teoría cuántica<br />
es compatible con mediciones (no predictivas) simultáneas arbitrariamente<br />
exactas <strong>de</strong> <strong>la</strong> posición y el momento <strong>de</strong> una partícu<strong>la</strong>.<br />
a) Sea A un átomo radiante, y hagamos que <strong>la</strong> luz proce<strong>de</strong>nte<br />
<strong>de</strong> él caiga sobre una pantal<strong>la</strong> Pn <strong>de</strong>spués <strong>de</strong> haber pasado a través<br />
<strong>de</strong> dos ranuras, Rn^ y ürej- Según Heisenberg, en este caso po<strong>de</strong>mos<br />
medir exactamente, ya sea <strong>la</strong> posición <strong>de</strong> A, ya el momento <strong>de</strong> <strong>la</strong><br />
radiación (pero no ambas cosas) : si medimos exactamente <strong>la</strong> posición<br />
(con esta operación se hace «difuso» o «borroso» el momento), hemos<br />
<strong>de</strong> suponer que A emite <strong>la</strong> luz en ondas esféricas; pero si medimos el<br />
momento con exactitud —por ejemplo, midiendo los retrocesos <strong>de</strong>bidos<br />
a <strong>la</strong> emisión <strong>de</strong> fotones (con lo cual haremos «difusa» o «borrosa»<br />
<strong>la</strong> posición)— seremos capaces <strong>de</strong> calcu<strong>la</strong>r exactamente <strong>la</strong> dirección<br />
y el momento <strong>de</strong> los fotones emitidos, con lo cual hemos <strong>de</strong> consi<strong>de</strong>rar<br />
a <strong>la</strong> radiación corpuscu<strong>la</strong>r («agtijas <strong>de</strong> radiación»). Así pues, a<br />
<strong>la</strong>s dos operaciones distintas correspon<strong>de</strong>n dos tipos distintos <strong>de</strong> radiación,<br />
<strong>de</strong> suerte que obtenemos dos resultados experimentales diferentes.<br />
Pues si medimos <strong>la</strong> posición con exactitud, obtenemos unas<br />
franjas <strong>de</strong> interferencia en <strong>la</strong> pantal<strong>la</strong>: se trata <strong>de</strong> una fuente luminosa<br />
puntual —siempre que su posición pue<strong>de</strong> medirse exactamente<br />
es puntual —que emite luz coherente; si, por otra parte, medimos<br />
con exactitud el momento, no aparecen franjas <strong>de</strong> interferencia (en<br />
<strong>la</strong> pantal<strong>la</strong> aparecen únicamente relámpagos luminosos o centelleos<br />
una vez que los fotones han atravesado <strong>la</strong>s ranuras, lo cual está en<br />
consonancia con el hecho <strong>de</strong> que <strong>la</strong> posición es «difusa» o «borrosa»,<br />
y <strong>de</strong> una fuente luminosa no puntual no emite una luz coherente).<br />
Si supusiéramos que podíamos medir con exactitud tanto <strong>la</strong> posición<br />
como el momento, entonces el átomo tendría que emitir, por una parte<br />
—y <strong>de</strong> acuerdo con <strong>la</strong> teoría ondu<strong>la</strong>toria—• ondas esféricas continuas<br />
que producirían franjas <strong>de</strong> interferencia, y, por otra, un haz<br />
*' Véanse, asimismo, el apéndice *XI, y mi Postscript, capítulo *V, apartado *110.<br />
Opino actualmente que sería necesario tratar <strong>de</strong> otra forma el experimento <strong>de</strong> <strong>la</strong><br />
doble ranura, pero que <strong>la</strong> interpretación que se propone en este apéndice conserva<br />
todavía cierto interés. <strong>La</strong>s observaciones que hago en e) contienen, según me parece,<br />
una crítica que sigue siendo válida <strong>de</strong>l intento <strong>de</strong> explicar el dualismo <strong>de</strong> corpúsculo<br />
y onda a base <strong>de</strong> <strong>la</strong> «complementaridad» —intento que, al parecer, ha sido abandonado<br />
<strong>de</strong>spués por algunos físicos.<br />
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