Popper Karl - La Logica de la Investigacion Cientifica

228 La lógica de la investigación científica
la) en Y, podemos contrastar nuestras predicciones con respecto al
segundo corpúsculo **.
La precisión de estas predicciones —lo mismo que la de las mediciones
realizadas para contrastarlas— no está, en principio, sujeta
a ninguna de las limitaciones debidas al principio de incertidumbre
en lo que se refiere a la coordenada de posición y a la componente del
momento en la dirección PY: pues mi experimento imaginario reduce
la cuestión de la precisión con que se pueden liacer predicciones
acerca de una partícula de B que sufre una deflexión en P, a la de
la precisión alcanzable en las mediciones que se efectúan en X. Y éstas
parecen ser, a primera vista, mediciones no predictivas de tiempo,
posición y momento de la primera partícula correspondiente de [A]:
cuyo momento en la dirección PX, así como el instante de su impacto
en X (esto es, de su posición en la dirección PRn), pueden medirse
con el grado de precisión que queramos (cf. el apéndice VI) si realizamos
una selección de momentos —por ejemplo, interponiendo un
campo eléctrico o un filtro delante del contador de Geiger— antes
de medir la posición. Pero, como consecuencia de todo esto (según
se verá más a fondo en el apéndice Vil), podemos hacer predicciones
con un grado de precisión cualquiera acerca del corpúsculo de B
que se mueve en la dirección PY.
Este experimento imaginario nos permite advertir, no sólo que pueden
ejecutarse predicciones aisladas precisas, sino bajo qué condiciones
pueden realizarse —o, mejor, bajo qué condiciones son compatibles
con la teoría cuántica—: solamente si podemos llegar a conocer
el estado de la partícula sin ser capaces de dar origen a dicho estado
a voluntad. Así pues, llegamos a un conocimiento que es posterior
al evento, como si dijéramos, ya que cuando lo alcanzamos el corpúsculo
habrá asumido ya su estado de movimiento ; y, sin embargo,
podemos utilizar tal conocimiento para deducir de él predicciones
contrastables (si la partícula de B es un fotón, por ejemplo, podríamos
ser capaces de calcular el instante de su llegada a Sirio). Los impactos
de las partículas que alcanzan X se sucederán unos a otros en
intervalos de tiempo irregulares, lo cual significa que los corpúsculos
del rayo parcial [B] sobre el que estamos haciendo predicciones se
'•* Einstein, Podolski y Rosen emplean un razonamiento más modesto, pero válido:
supongamos que la interpretación de Heisenberg sea correeta, de suerte que
podamos medir únicamente o la posición o el momento de la primera partícula en X;
entonces, si medimos la posición podemos calcular la de la segunda partícula, y si
m.edimos el momento podemos calcular el de esta última; pero, puesto que podemos
elegir en cualquier instante —^si medir la posición o el momento—, incluso después
de que la colisión entre las dos partículas ha tenido lugar, no es razonable suponer
que el segundo corpúsculo haya quedado afectado en modo alguno por el cambio de
dispositivo experimental procedente de tal elección, ni que haya sufrido ningún tipo
de interferencia debida a dicho cambio; y, en consecuencia, nos es dable calcular
—con la precisión que queramos— bien la posición, bien el momento de la segunda
partícula, sin interferir con ella: hecho que cabe expresar diciendo que esta última
«tienes posición y momento precisos (Einstein lo expresó así: la posición y el momento
son «reales)!; y fue atacado inmediatamente como «reaccionario»). Véanse también
loa apéndices 'XI a •XII.
http://psikolibro.blogspot.com