Popper Karl - La Logica de la Investigacion Cientifica

Algunas observaciones sobre la teoría cuántica 211
leccionadas físicamente —o técnicamente— de acuerdo con su propiedad
Ax. A este solo proceso —o a su resultado, esto es, el rayo corpuscular
aislado física o técnicamente— es a lo que designaré con
«selección física»: contraponiéndolo a una selección puramente «mental»
o «imaginada», como la que hacemos al hablar de la clase de
todos los corpúsculos que han pasado o han de pasar a través del
margen Ax, es decir, de una clase dentro de una clase más amplia
de corpúsculos de la cual no ha sido extraída físicamente.
Ahora bien; toda selección física puede considerarse, desde luego,
como una medición, y cabe emplearla realmente como tal *. Si un rayo
de partículas, digamos, se selecciona interceptando con una pantalla
o cerrando el paso a todas las que no se deslizan a través de cierto
margen de posiciones («selección de lugar»), y si después se mide el
momento de una de eUas, podemos considerar la selección de lugar
como una medida, ya que gracias a ella sabemos que la partícula ha
pasado por cierta posición (aunque a veces no sabemos cuándo sucedió
tal cosa, o podemos saberlo únicamente mediante otra medición).
Por otro lado, no hemos de considerar toda medición como una selección
física. Imaginemos, por ejemplo, un rayo monocromático de
electrones moviéndose en la dirección x; empleando un contador de
Geiger podemos registrar los electrones que llegan a una posición determinada
; y por medio de los intervalos temporales entre los impactos
sobre el contador podemos medir, asimismo, intervalos espaciales,
es decir, medimos sus posiciones en la dirección x hasta el momento
del impacto; pero al realizar estas mediciones no llevamos a cabo
una selección física de las partículas de acuerdo con sus posiciones en
la dirección x (y, en realidad, tales mediciones nos darán, en general,
una distribución completamente aleatoria de las posiciones en la dirección
x).
Así pues, nuestras relaciones estadísticas de dispersión se reducen
en su aplicación física a lo siguiente: si por los medios físicos
que sean se intenta conseguir MÍI agregado de partículas lo más homogéneo
posible, nos encontraremos con las relaciones^|de dispersión,
que forman una barrera específica frente a tal intento. Por ejemplo,
es posible obtener por una selección física un rayo monocromático
plano (digamos, un rayo de electrones de igual momento); pero si
pretendemos hacer aún más homogéneo este agregado de electrones
—quizá eliminando con una pantalla parte de él—, con objeto de
tener electrones que no sólo tengan el mismo momento, sino que hayan
pasado a través de una estrecha hendidura que determine un
margen de posiciones Ax, entonces hemos de fracasar: porque toda
selección de acuerdo con la posición de las partículas equivale a una
interferencia con el sistema, que dará como resultado un aumento de
la dispersión de las componentes p^ de los momentos; de suerte que
Con «medición» quiero decir, de conformidad con el uso lingüístico aceptado
por los físicos, no sólo las operaciones directas de medición, sino las medidas obtenidas
indirectamente por medio del cálculo (en física, estas últimas son prácticamente
las únicas que se encuentran).
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