Capítulo 1 Métodos de residuos ponderados Funciones de prueba ...
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Zienkiewics, O.C. y Taylor R.L., The Finite Element Method, 4ta edición, Vol II, Mc. Graw<br />
Hill, Londres, 1991.<br />
8.2.1. La <strong>prueba</strong> <strong>de</strong> la parcela (“patch test”)<br />
En problemas sencillos y con aproximaciones estándar como los vistos en los capítulos anteriores,<br />
los elementos finitos presentados cumplen con un conjunto <strong>de</strong> condiciones que aseguran su<br />
convergencia al refinar la malla. Cuando las ecuaciones que gobiernan el comportamiento son más<br />
complejas y particularmente cuando se proponen soluciones que no satisfacen en forma exacta los<br />
requisitos previos, es necesario <strong>de</strong>mostrar que el comportamiento <strong>de</strong>l elemento es satisfactorio y<br />
que converge a la solución correcta. Una <strong>de</strong> las <strong>prueba</strong>s más sencillas para evaluar esto se conoce<br />
como “<strong>prueba</strong> <strong>de</strong> la parcela”. En general cuando se aumenta la discretización para un problema<br />
dado, se espera que en el límite el estado <strong>de</strong> <strong>de</strong>formaciones (y tensiones) <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> un elemento sea<br />
constante. Por ello se impone como condición básica que todo elemento sea capaz <strong>de</strong> representar<br />
un estado <strong>de</strong> <strong>de</strong>formación constante y más aún, que un pequeño grupo (parcela) <strong>de</strong> elementos,<br />
sometido a fuerzas asociadas a un estado tensional uniforme, pueda hacerlo. Se toma entonces<br />
una problema muy sencillo (un dominio rectangular por ejemplo), con un estado <strong>de</strong> carga que<br />
conduzca a un estado tensional constante y se pi<strong>de</strong> que la parcela sea capaz <strong>de</strong> reproducirlo. Habitualmente<br />
se intenta mostrar que al distorsionar los elementos <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> dominio, no se <strong>de</strong>teriore<br />
el comportamiento.<br />
8.3. Elementos <strong>de</strong> placa basados en la teoría <strong>de</strong> Reissner<br />
A diferencia <strong>de</strong> la teoría <strong>de</strong> Kirchhoff, la teoría <strong>de</strong> Reissner-Mindlin conduce a problemas <strong>de</strong><br />
continuidad C 0 , por lo cual los problemas asociados a la continuidad <strong>de</strong> la <strong>de</strong>rivada mencionados<br />
anteriormente no aparecen y es posible satisfacer con facilidad las condiciones <strong>de</strong> continuidad<br />
inter-elementos. Esto <strong>de</strong>bido a que las variables in<strong>de</strong>pendientes <strong>de</strong>l problema son ahora no sólo<br />
el <strong>de</strong>splazamiento transversal w sino también los giros θ, que son in<strong>de</strong>pendientes entre sí. En<br />
consecuencia cualquiera <strong>de</strong> las aproximaciones utilizadas para problemas 2-D presentadas oportunamente<br />
pue<strong>de</strong>n ser utilizadas y pasan la <strong>prueba</strong> <strong>de</strong> la parcela pues es posible representar estados<br />
<strong>de</strong> <strong>de</strong>formación (curvatura) constante.<br />
Debe hacerse notar que al aproximar ahora tres variables (w, θ 1 y θ 2 ) en vez <strong>de</strong> una (w), la<br />
cantidad <strong>de</strong> parámetros necesarios para obtener una solución similar aumenta consi<strong>de</strong>rablemente.<br />
Por lo tanto para lograr aproximaciones similares resulta necesario utilizar mallas más <strong>de</strong>nsas.<br />
Por otro lado los elementos <strong>de</strong> continuidad C 1 , utilizan en general polinomios <strong>de</strong> mayor or<strong>de</strong>n lo<br />
que conduce naturalmente a una mejor aproximación con menor cantidad <strong>de</strong> elementos, es <strong>de</strong>cir<br />
convergen más rápidamente, por lo cual <strong>de</strong>s<strong>de</strong> el punto <strong>de</strong> vista <strong>de</strong> la cantidad <strong>de</strong> grados <strong>de</strong> libertad,<br />
la utilización <strong>de</strong> elementos <strong>de</strong> tipo C 0 resulta doblemente inconveniente.<br />
La utilización <strong>de</strong> elementos basados en esta teoría presentan la ventaja <strong>de</strong> consi<strong>de</strong>rar la influencia<br />
<strong>de</strong> la <strong>de</strong>formación <strong>de</strong>l corte transversal. Esto es efectivamente una ventaja cuando esta<br />
influencia es realmente apreciable. Por el contrario cuando la influencia <strong>de</strong>l corte empieza a ser<br />
<strong>de</strong>spreciable (placas esbeltas y muy esbeltas) se convierte en una <strong>de</strong>sventaja que incluso conduce<br />
a hacer inservibles estos elementos <strong>de</strong>bido a que se produce un “bloqueo” numérico (hay formas<br />
<strong>de</strong> solucionar esto). Este bloqueo numérico se produce <strong>de</strong>bido a la imposibilidad <strong>de</strong> las funciones<br />
<strong>de</strong> forma <strong>de</strong> acomodar a<strong>de</strong>cuadamente la condición<br />
∇w − θ ∼ = 0<br />
lo que se traduce en un aumento espurio <strong>de</strong> la energía <strong>de</strong> <strong>de</strong>formación <strong>de</strong>bida al corte transversal.<br />
Esto pue<strong>de</strong> verse en los distintos términos que componen la energía interna <strong>de</strong> <strong>de</strong>formación <strong>de</strong> una<br />
placa, don<strong>de</strong> la rigi<strong>de</strong>z a la flexión está <strong>de</strong>finida por D =<br />
Eh2 en tanto que la rigi<strong>de</strong>z al corte<br />
12(1−ν 2 )<br />
es C = Gh. En función <strong>de</strong> la mínima dimensión <strong>de</strong> la placa L es posible <strong>de</strong>finir un coeficiente<br />
adimensional<br />
α = C D L2 = 12Gh ( ) L2 (1 − ν 2 2<br />
) L<br />
≈<br />
Eh 3 h<br />
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