Capítulo 1 Métodos de residuos ponderados Funciones de prueba ...
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Laplace resulta entonces K IJ = = ∫ ∫ Ω e [ N I ′ 1 N I ′ 2 Ω e [ N I ′ ξ N I ′ η ] [ ] [ k 11 k 12 N J ′ 1 k 21 k 22 N J ′ 2 [ ] ] J −T k11 k 12 k 21 k 22 ] dΩ e J −1 [ N J ′ ξ N J ′ η ] dΩ e donde hemos puesto de evidencia la dependencia de la integral del mapeamiento geométrico utilizado a través de la inversa de la matriz jacobiana. De esta forma es posible expresar todas las variables dentro de la integral en función de las variables locales (ξ, η), por lo cual resulta conveniente al momento de realizar la integral, modificar los límites y el diferencial dΩ e = |J| dξ dη. Respecto a esta última expresión (fórmula que escribiremos sin demostración) relaciona el diferencial de área en el plano (x 1 , x 2 ) con el diferencial de área en el elemento maestro a través del determinante jacobiano. Claramente para que esta expresión tenga sentido físico resulta necesario que el determinante jacobiano sea siempre positivo, en el caso de cuadriláteros esto impone la condición de que los ángulos internos sean menores a 180 0 y para elementos cuadráticos es necesario que los nudos sobre los lados estén ubicados en el tercio central del lado. Notar que la existencia de la inversa de la matriz jacobiana hace muy dificil (tal vez imposible) realizar la integral indicada en forma explícita y resulta en general necesario recurrir a técnicas de integración numérica. La inversa de la matriz jacobiana puede evaluarse en forma explícita en la medida en que esta sea constante en todo el elemento, así ocurre para triángulos de lados rectos (lineales) o paralelogramos. Las reglas de integración numérica en dominios bidimensionales son similares conceptualmente a las de dominios unidimensionales. Las reglas de cuadratura para elementos cuadriláteros se derivan usualmente tratando la integración sobre el elemento maestro como una doble integral. Si escribimos ∫ G (ξ, η) dξ dη = ˆΩ ∫ −1 −1 [∫ 1 ] G (ξ, η) dξ dη −1 y aproximamos las integrales con respecto a ξ y con respecto a η usando una regla de integración unidimensional con N puntos como se discutiera antes, se tiene: ∫ [ N∑ N ] ∑ G (ξ, η) dξ dη = G (ξ n , η m ) w n w m ˆΩ m=1 donde los ξ n y η m son las coordenadas de los puntos de muestreo y las w n y w m los respectivos pesos. Estas reglas de integración, evalúan en forma exacta polinomios de grado (2N − 1) en cada dirección. Notar que el integrando G (ξ, η) incluye dos veces la inversa de la matriz jacobiana (una función racional en general) y no resulta obvio el grado del polinomio involucrado. Los puntos de muestreo y sus respectivos pesos se dan a continuación para una dimensión n=1 Elemento ξ l w l Lineal 0,0 2,0 Cuadrático −1/ √ 3 1,0 1/ √ 3 1,0 √ 3/5 5/9 Cúbico 0,0 8/9 √ 3/5 5/9 Para elementos triangulares las reglas de integración no pueden deducirse de la regla unidimensional. Los puntos de muestreo y su respectivos pesos se dan a continuación en forma de tabla. 114
Elemento (L ( 1 , L 2 , L 3 ) w l Lineal 1 , 1, 1 1 ( 3 3 3) 2 1 , 0, 1 1 ( 2 2) 6 Cuadrático 1 , 1, 0) 1 ( 2 2 6 0, 1 , ) 1 1 ( 2 2 6 1 ( 3 , 1 3 , 3) 1 − 27 96 Cúbico 2 15 , 2 15 , ) 11 25 ( 15 96 11 15 , 2 15 , ) 2 25 ( 15 96 2 15 , 11 15 , ) 2 25 15 96 6.6. Aplicación a la ecuación de Laplace A continuación se presentan en forma más detallada las expresiones necesarias para resolver la ecuación de Laplace en un dominio bidimensional. La forma débil de la ecuación de transferencia del calor tiene la forma ∫ ∫ [∇v · (k∇u) + bvu − vf] dΩ − Ω La variable incógnita u se interpola como ∂Ω v (k∇u) · ν d∂Ω = 0 u= NN∑ I=1 φ I (ξ, η) u I donde NN es el número de nudos del elemento considerado. u I es la temperatura de cada nodo y las φ I son las funciones de interpolación elegidas convenientemente. Para la función de peso proponemos una interpolación similar. v = NN∑ I=1 φ I (ξ, η) v I Ambas aproximaciones pueden escribirse matricialmente como el producto entre dos vectores u (ξ, η) = [ φ 1 (ξ, η) , φ 2 (ξ, η) , ..., φ NN (ξ, η) ] ⎡ v (ξ, η) = Φ (ξ, η) v e El gradiente de u resulta ⎢ ⎣ u 1 u 2 ... u NN ⎤ ⎥ ⎦ = Φ (ξ, η) u e ∇u (2×1) = [ ∂ ∂x 1 ∂ Φ (ξ, η) (1×NN) u e(1×NN) = ∂x 2 ](2×1) [ ∂φ 1 ∂φ 2 ∂x ∂φ 1 ∂φ 2 ∂x 2 ∂x 2 ∂x 1 ... ∂φ NN ∂x 1 u ∂φ NN e(1×NN) ∂x 2 ](2×NN) Donde como se explicara antes, las derivadas de las funciones de forma resultan ⎡ ⎣ φI′ 1 ⎤ ⎡ ⎦ = J −1 ⎣ φ I′ ξ ⎤ ⎦ φ I′ 2 φ I′ η Notar las dimensiones de las matrices y vectores involucrados en la expresión del gradiente. En forma completamente similar es posible expresar al gradiente de la función de ponderación 115
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Laplace resulta entonces<br />
K IJ =<br />
=<br />
∫<br />
∫<br />
Ω e [ N<br />
I<br />
′ 1<br />
N I<br />
′ 2<br />
Ω e [ N<br />
I<br />
′ ξ N I<br />
′ η<br />
] [ ] [<br />
k 11 k 12 N<br />
J<br />
′ 1<br />
k 21 k 22 N J<br />
′ 2<br />
[ ]<br />
] J<br />
−T k11 k 12<br />
k 21 k 22<br />
]<br />
dΩ e<br />
J −1<br />
[ N J<br />
′ ξ<br />
N J<br />
′ η<br />
]<br />
dΩ e<br />
don<strong>de</strong> hemos puesto <strong>de</strong> evi<strong>de</strong>ncia la <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia <strong>de</strong> la integral <strong>de</strong>l mapeamiento geométrico utilizado<br />
a través <strong>de</strong> la inversa <strong>de</strong> la matriz jacobiana. De esta forma es posible expresar todas las variables<br />
<strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> la integral en función <strong>de</strong> las variables locales (ξ, η), por lo cual resulta conveniente al<br />
momento <strong>de</strong> realizar la integral, modificar los límites y el diferencial dΩ e = |J| dξ dη. Respecto a<br />
esta última expresión (fórmula que escribiremos sin <strong>de</strong>mostración) relaciona el diferencial <strong>de</strong> área<br />
en el plano (x 1 , x 2 ) con el diferencial <strong>de</strong> área en el elemento maestro a través <strong>de</strong>l <strong>de</strong>terminante<br />
jacobiano. Claramente para que esta expresión tenga sentido físico resulta necesario que el <strong>de</strong>terminante<br />
jacobiano sea siempre positivo, en el caso <strong>de</strong> cuadriláteros esto impone la condición <strong>de</strong><br />
que los ángulos internos sean menores a 180 0 y para elementos cuadráticos es necesario que los<br />
nudos sobre los lados estén ubicados en el tercio central <strong>de</strong>l lado.<br />
Notar que la existencia <strong>de</strong> la inversa <strong>de</strong> la matriz jacobiana hace muy dificil (tal vez imposible)<br />
realizar la integral indicada en forma explícita y resulta en general necesario recurrir a técnicas <strong>de</strong><br />
integración numérica.<br />
La inversa <strong>de</strong> la matriz jacobiana pue<strong>de</strong> evaluarse en forma explícita en la medida en que<br />
esta sea constante en todo el elemento, así ocurre para triángulos <strong>de</strong> lados rectos (lineales) o<br />
paralelogramos.<br />
Las reglas <strong>de</strong> integración numérica en dominios bidimensionales son similares conceptualmente<br />
a las <strong>de</strong> dominios unidimensionales. Las reglas <strong>de</strong> cuadratura para elementos cuadriláteros se<br />
<strong>de</strong>rivan usualmente tratando la integración sobre el elemento maestro como una doble integral. Si<br />
escribimos<br />
∫<br />
G (ξ, η) dξ dη =<br />
ˆΩ<br />
∫ −1<br />
−1<br />
[∫ 1<br />
]<br />
G (ξ, η) dξ dη<br />
−1<br />
y aproximamos las integrales con respecto a ξ y con respecto a η usando una regla <strong>de</strong> integración<br />
unidimensional con N puntos como se discutiera antes, se tiene:<br />
∫<br />
[<br />
N∑ N<br />
]<br />
∑<br />
G (ξ, η) dξ dη = G (ξ n , η m ) w n w m<br />
ˆΩ<br />
m=1<br />
don<strong>de</strong> los ξ n y η m son las coor<strong>de</strong>nadas <strong>de</strong> los puntos <strong>de</strong> muestreo y las w n y w m los respectivos<br />
pesos. Estas reglas <strong>de</strong> integración, evalúan en forma exacta polinomios <strong>de</strong> grado (2N − 1) en cada<br />
dirección. Notar que el integrando G (ξ, η) incluye dos veces la inversa <strong>de</strong> la matriz jacobiana (una<br />
función racional en general) y no resulta obvio el grado <strong>de</strong>l polinomio involucrado. Los puntos <strong>de</strong><br />
muestreo y sus respectivos pesos se dan a continuación para una dimensión<br />
n=1<br />
Elemento ξ l w l<br />
Lineal 0,0 2,0<br />
Cuadrático −1/ √ 3 1,0<br />
1/ √ 3 1,0<br />
√<br />
3/5 5/9<br />
Cúbico 0,0 8/9<br />
√<br />
3/5 5/9<br />
Para elementos triangulares las reglas <strong>de</strong> integración no pue<strong>de</strong>n <strong>de</strong>ducirse <strong>de</strong> la regla unidimensional.<br />
Los puntos <strong>de</strong> muestreo y su respectivos pesos se dan a continuación en forma <strong>de</strong><br />
tabla.<br />
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