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Pérez Herranz, Fernando-M.: «Lenguaje e intuición espacial»<br />

aproximación cualitativa excelente para entender cómo se comporta esa función cerca<br />

del origen. Se «ve» que en ese punto es muy plana.<br />

Esta posibilidad permite utilizar la serie de Taylor de una manera muy distinta.<br />

Lo que se ha ideado ha sido truncar la serie de Taylor y entonces -según la bella<br />

metáfora de Zeeman- «la cola no mueve al perro». La clave de esta cuestión es que la<br />

función f es equivalente a una de sus partes, llamada jet, aunque la serie sea divergente,<br />

o no se sepa si lo es o no. Sea la función f tal que: T n = f(0) + hf'(O) + h 2 f"(0/2!) + ... +<br />

h k f k (0/n!)<br />

A T n se le llama «jet de orden k de f». Si dos funciones poseen el mismo<br />

desarrollo de Taylor, podemos estar seguros de su equivalencia, pues es independiente<br />

de las coordenadas elegidas; es una propiedad intrínseca. 4 Se dice que el polinomio P(n)<br />

está truncado en el orden k o que es un jet y se escribe j k (Px). Sea el polinomio P(n) =<br />

3x-2y+7xy-9x 3 +4x 7 y 2 ; este polinomio equivale al jeten el orden tres a: j -k ( Px) = 3x-<br />

2y+7xy-9x 3 .<br />

2.2. TOPOLOGÍA Y SISTEMAS DINÁMICOS<br />

Una de las grandes aportaciones de la ciencia del siglo XX ha sido la aplicación<br />

de la Topología a los Sistemas Físicos.<br />

Retrato de Fases<br />

Supongamos un sistema mecánico muy simple como un péndulo. La posición<br />

viene dada por el ángulo o por un punto del círculo S 1 de radio 1. Su velocidad angular<br />

está representada por un <strong>número</strong> real. Entonces el par: posición, velocidad (x,y),<br />

constituye el espacio de fases del péndulo que es el producto del círculo S 1 por una<br />

recta r, lo que da lugar a un cilindro, según la figura 2.13a-d. Cada movimiento está<br />

representado por una curva orientada (si está inmóvil será un punto) trazada sobre el<br />

cilindro y parametrizado por el tiempo. Se dice que el retrato de fases es el conjunto de<br />

órbitas o curvas integrales cuya representación se obtiene al mover el cilindro como si<br />

fuera un rodillo sobre una superficie [Fig. 2.13d].<br />

172 <strong>Eikasia</strong>. Revista de Filosofía, año VI, 36 (enero 2011). http://www.revistadefilosofia.com

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